率增大而增大，能够有效抑制电网中快速增大的故障电流，对于上升速率更快的故障电流有着更强的限制效果另外两种带材失超后产生的电阻受电流上升速率影响不大。

参考文明显当冲击电流幅值大于时，的曲线上翘幅度最大，产生的电阻最大英纳带材产生的电阻次之，接近于前者的曲线上翘幅度最少，失超产生的电阻显著小于前两者。

图种带材的伏安特性对比结论本文首先介绍超导带材临界电流的测试原理和冲击电路的电路图，然后搭建了开放液氮环境下的临界高温超导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文冲击后测得，没有观察到临界电流退化，这说明带材可以耐受最大幅值为作用时间为的冲击电流。

高温超导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文。

图是在不同幅值冲击电流作用下，英纳带材的伏安特性。

从图中可以看出，英纳带材的伏安特性曲线，与带材的伏安特性曲线较为相似，这说明带材可以耐受最大幅值为，作用时间为的冲击电流。

图实验带材图实验流程在开始故障电流冲击实验时，首先测量临界电流特性，然后施加短路冲击电流，冲击结束后，再次测量临界电流特性。

比较冲击前后的临界电流，如果冲击后带材临界电流没有明显减小，则认为被试带材没有发生退化，能够耐受住该幅探究了该带材在直流冲击电流下的电阻特性。

图是在不同幅值冲击电流作用下，带材的伏安特性。

从图中可以看到，带材的条伏安曲线出现明显分离。

当冲击电流幅值增大时，由于作用时间固定为，则电流上升速率增大，此时伏安特性曲线上翘程度增大。

表明在流经相同的电流时，带材电阻随电流年，等人对美国超导公司的带材开展过电流实验，并探究其对故障电流的限制能力。

在国内，年，中科院电工所朱志芹等人，对的带材开展过电流实验，发现该带材在烧毁前，超导特性基本不变。

年，中科院电工所杨晓乐等人，对的水平越来越高，需要考虑电网中日益频发的故障电流对超导电缆的冲击问题。

由于故障电流往往远超带材的临界电流，会导致带材失超，载流能力下降，甚至过热烧毁，造成安全事故，因此，研究超导带材的抗故障电流能力就显得尤为重要。

在国外，年，等人对带材开展过电流测试实验，发对带材开展过电流测试实验，发现失超电阻受冲击过程中的积累热的影响。

同年，等人对带材开展过电流实验，探究其抗冲击特性。

年，等人对不同型号带材开展过电流实验，发现带材的不均匀会导致局部发热和老化。

高温过电流冲击实验，发现带材失超恢复时间主要取决于冲击过程中带材内发热和散热的竞争效应。

年，中科院电工所周微微等人，对国产带材开展过电流实验，发现超导带材的发热量与冷却时长随冲击时长呈线性增长。

同年，中科院电工所又对的带材开展冲击电流实验，探究了该带材在直流冲击电流电流，对于上升速率更快的故障电流有着更强的限制效果。

图带材的伏安特性带材对带材施加的最大冲击电流幅值为，带材的临界电流冲击前测得，冲击后测得，也没有观察到临界电流退化，这说明带材可以耐受最大幅值为，作用时间为的冲击电流。

年，高温超导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文失超电阻受冲击过程中的积累热的影响。

同年，等人对带材开展过电流实验，探究其抗冲击特性。

年，等人对不同型号带材开展过电流实验，发现带材的不均匀会导致局部发热和老化。

高温超导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文验电路的原理如图所示。

实验开始前，开关断开，交流电源经变压器升压后，利用极管给电容预充电实验开始后，开关闭合，电容经过电感和电阻放电，形成冲击电流。

对于过阻尼电路，电阻应足够大，此时可以通过改变电容的预充电电压电容和电感值，从而得到目标的电流幅值和作用时间。

近年来，电网规模越来越大，故障电毁为止，实验流程如图所示。

图实验流程图实验结果与分析带材对带材施加的最大冲击电流幅值为，带材的临界电流冲击前测得，冲击后测得，没有观察到临界电流退化，这说明带材可以耐受最大幅值为作用时间为的冲击电流。

图是在不同幅值冲击电流作用下，带材的伏导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文。

图引线法测量示意图用引线法测量带材的临界电流时，对高温超导带材施加逐渐上升的直流电流，当带材两端电压达到时，判断带材失超，记录此时电流为临界电流，并逐渐减小电源电流到。

短路电流冲击测试方法本文采用过阻尼电路，对超导带材施加冲击电流作用，的电阻特性。

近年来，电网规模越来越大，故障电流水平越来越高，需要考虑电网中日益频发的故障电流对超导电缆的冲击问题。

由于故障电流往往远超带材的临界电流，会导致带材失超，载流能力下降，甚至过热烧毁，造成安全事故，因此，研究超导带材的抗故障电流能力就显得尤为重要。

在国外，年，等等人对美国超导公司的带材开展过电流实验，并探究其对故障电流的限制能力。

在国内，年，中科院电工所朱志芹等人，对的带材开展过电流实验，发现该带材在烧毁前，超导特性基本不变。

年，中科院电工所杨晓乐等人，对的和带材进行特性。

从图中可以看到，带材的条伏安曲线出现明显分离。

当冲击电流幅值增大时，由于作用时间固定为，则电流上升速率增大，此时伏安特性曲线上翘程度增大。

表明在流经相同的电流时，带材电阻随电流上升速率增大而增大。

这种伏安特性的带材，可以被应用于超导限流器中，能够有效抑制电网中快速增大的故高温超导带材对短路冲击电流的耐受能力材料科学论文击结束后，再次测量临界电流特性。

比较冲击前后的临界电流，如果冲击后带材临界电流没有明显减小，则认为被试带材没有发生退化，能够耐受住该幅值和时长的冲击电流。

在本实验中，冲击电流幅值可调节，冲击时长固定为。

重复上述步骤实验，逐步增大冲击电流幅值，直到达到设定的最大电流幅值，或者观察到带材退化或金建勋高温超导体及其强电应用技术北京冶金工业出版社，武守远，荆平，戴朝波，金雪芬故障电流限制技术及其新进展电网技术，朱志芹，赵祥，王银顺，等高温超导带材焊接接头电阻和过电流冲击性能实验研究低温物理学报，杨晓乐，李晓航，张正臣，等和高温超导带材在交流过电流冲击下的失超及恢复流测量实验平台和冲击电流测试实验平台，最后本文以日本住友公司带材带材和中国英纳超导公司带材为对象，开展实验研究它们对短路冲击电流的耐受能力。

经过实验后，本文得出如下结论的临界电流最大，的临界电流次之，英纳带材的临界电流最小。

英纳带材在临界电流幅值在以上时，条伏安特性曲线重合度较高。

图英纳带材的伏安特性对比分析考虑到幅值为，作用时间为的冲击电流足以使英纳带材发生临界电流退化，因此，统对种带材施加该幅值和作用时间的冲击电流，比较种带材的伏安特性，如图所示。

从图中可以看出，当冲击电流幅值小于时，条伏安特性曲线重合度较高，差异和时长的冲击电流。

在本实验中，冲击电流幅值可调节，冲击时长固定为。

重复上述步骤实验，逐步增大冲击电流幅值，直到达到设定的最大电流幅值，或者观察到带材退化或烧毁为止，实验流程如图所示。

图实验流程图实验结果与分析带材对带材施加的最大冲击电流幅值为，带材的临界电流冲击前测得升速率增大而增大。

这种伏安特性的带材，可以被应用于超导限流器中，能够有效抑制电网中快速增大的故障电流，对于上升速率更快的故障电流有着更强的限制效果。

图带材的伏安特性带材对带材施加的最大冲击电流幅值为，带材的临界电流冲击前测得，冲击后测得，也没有观察到临界电流退化和带材进行过电流冲击实验，发现带材失超恢复时间主要取决于冲击过程中带材内发热和散热的竞争效应。

年，中科院电工所周微微等人，对国产带材开展过电流实验，发现超导带材的发热量与冷却时长随冲击时长呈线性增长。

同年，中科院电工所又对的带材开展冲击电流实验