要求，特别是解决低频吸声量不足的问题。薄层多孔性吸声材料的共振吸声薄层多孔性吸声材料也包括各种透气的织物，如棉麻丝绒人造纤维等织物。如图，将材料挂在刚性面前距离处，则当时，是空气中声波波长，为正整数，织物处于刚性面前驻波的声压波节位置，那里声波的质点振动速度最大，使在织物中消耗最大的声能，形成共振吸声。在式中分别等于„„时，对应的共振吸声频率为式中为空气中声波传播速度，般以计算。例如，当织物与刚性壁距离为时，对应的最低共振频率，对应的，对应„„。其共振吸声的频率特性见图吸声峰值与织物性能有关，般都比较大，但共振吸声峰的宽度不大，在实际使用中往往将帘子增大折皱悬挂，即连续改变织物与刚性面的距离，并在不同距离处悬挂不止层织物，以改善吸声频率特性。此外，将厚看图，个面积非常大的隔层，其单位面积质量为，当声波从左面垂直入射时，激发隔层作整体振动，此振动再向右面空间辐射声波。以单位面积考虑，透射到右面空间的声能与入射到隔层上的声能之比称透射系数定义无见图，膜的单位面积质量时，般不是共振吸声结构，仅仅作为多孔性吸声材料的护面板隔声材料不透气的固体材料，对于空气中传播的声波都有隔声效果，隔声效果的好坏最根本的点是取决于材料单位面积的质量。参度为的玻璃棉类材料离刚性面处安装，见图，则式中的变成为连续变化，即有许多共振吸声频率，而最低共振频率为。薄膜共振吸声结构如果刚性面前处有层不透气的膜，特性见图吸声峰值与织物性能有关，般都比较大，但共振吸声峰的宽度不大，在实际使用中往往将帘子增大折皱悬挂，即连续改变织物与刚性面的距离，并在不同距离处悬挂不止层织物，以改善吸声频率特性。此外，将厚式中为空气中声波传播速度，般以计算。例如，当织物与刚性壁距离为时，对应的最低共振频率，对应的，对应„„。其共振吸声的频率时，是空气中声波波长，为正整数，织物处于刚性面前驻波的声压波节位置，那里声波的质点振动速度最大，使在织物中消耗最大的声能，形成共振吸声。在式中分别等于„„时，对应的共振吸声频率为的要求，特别是解决低频吸声量不足的问题。薄层多孔性吸声材料的共振吸声薄层多孔性吸声材料也包括各种透气的织物，如棉麻丝绒人造纤维等织物。如图，将材料挂在刚性面前距离处，则当左右。当然这样的吸声结构般不宜用于室内装修，主要用于声学实验室或特殊的噪声控制工程。共振吸声结构利用不同的共振吸声机理，设计各种类型的共振吸声结构，使吸收峰值选择在所需频率位置，满足不同频率吸声量有效厚度的限制，达到材料的基部，从而可改善低频吸声性能。吸声频率特性仍与图相似，最大吸声系数的频率对应的波长大约为尖劈吸声结构长度的倍。例如要使以上频率都有很高的吸声系数，吸声尖劈的长度约为吸声材料的低频吸声性能差是普遍规律。种改进的方法是将整块的吸声材料切割成尖劈形状，见图，当声波传播到尖劈状材料时，从尖部到基部，空气与材料的比例逐渐变化，也即声阻抗逐渐变化，声波传播就超出平板状材料的有效厚度。像玻璃棉类好的吸声材料，般用左右的厚度，很少用到以上。而像纤维板类较微密的材料，其材料纤维间空隙非常小，声波传播的阻尼非常大，不仅吸声系数小，而且有效厚度也非常小。般平板状大约为，即厚度增加倍，低频吸声系数的频率特性向低频移个倍频程。但并非可以直增加厚度来提高低频吸声系数的，因为声波在材料的空隙中传播时有阻尼，使增加厚度来改善低频吸声受到限制。不同材料有不同数在高端有些波动。这个的位置，大体上是对应的波长为材料厚度的倍当材料厚度增加时，可以改善低频的吸声特性。图中大于，相同频率时的吸声系数大于的吸声系数。如果，则相同吸声系数对应的频率注意材料的防潮防火以及可装饰性等其他要求。多孔性吸声材料有个基本吸声特性，即低频吸声差，高频吸声好。定性的吸声频率特性见图频率高到定值附近，见图中，吸声系数达到最大值，频率继续增大时，吸声系毛细管的等效直径材料内空气容积与材料体积之比称空隙率，玻璃棉的空隙率在以上材料内空隙的形状结构等。从使用的角度，可以不管吸声的机理，只要查阅材料吸声系数的实验结果即可。当然在选用时还要性吸声材料，如玻璃棉岩棉矿碴棉棉麻和人造纤维棉特制的金属纤维棉等等，也包括空隙连通的泡沫塑料之类。吸声性能与材料的纤维空隙结构有关，如纤维的粗细微米至几十微米间为好和材料密度决定纤维之间体框架间形成许多细管或毛细管组成的管道构造。当声波传入时，因细管中靠近管壁与管中间的声波振动速度不同，由媒质间速度差引起的内摩擦，使声波振动能量转化为热能而被吸收。好的吸声材料多为纤维性材料，称多孔性体框架间形成许多细管或毛细管组成的管道构造。当声波传入时，因细管中靠近管壁与管中间的声波振动速度不同，由媒质间速度差引起的内摩擦，使声波振动能量转化为热能而被吸收。好的吸声材料多为纤维性材料，称多孔性吸声材料，如玻璃棉岩棉矿碴棉棉麻和人造纤维棉特制的金属纤维棉等等，也包括空隙连通的泡沫塑料之类。吸声性能与材料的纤维空隙结构有关，如纤维的粗细微米至几十微米间为好和材料密度决定纤维之间毛细管的等效直径材料内空气容积与材料体积之比称空隙率，玻璃棉的空隙率在以上材料内空隙的形状结构等。从使用的角度，可以不管吸声的机理，只要查阅材料吸声系数的实验结果即可。当然在选用时还要注意材料的防潮防火以及可装饰性等其他要求。多孔性吸声材料有个基本吸声特性，即低频吸声差，高频吸声好。定性的吸声频率特性见图频率高到定值附近，见图中，吸声系数达到最大值，频率继续增大时，吸声系数在高端有些波动。这个的位置，大体上是对应的波长为材料厚度的倍当材料厚度增加时，可以改善低频的吸声特性。图中大于，相同频率时的吸声系数大于的吸声系数。如果，则相同吸声系数对应的频率大约为，即厚度增加倍，低频吸声系数的频率特性向低频移个倍频程。但并非可以直增加厚度来提高低频吸声系数的，因为声波在材料的空隙中传播时有阻尼，使增加厚度来改善低频吸声受到限制。不同材料有不同的有效厚度。像玻璃棉类好的吸声材料，般用左右的厚度，很少用到以上。而像纤维板类较微密的材料，其材料纤维间空隙非常小，声波传播的阻尼非常大，不仅吸声系数小，而且有效厚度也非常小。般平板状吸声材料的低频吸声性能差是普遍规律。种改进的方法是将整块的吸声材料切割成尖劈形状，见图，当声波传播到尖劈状材料时，从尖部到基部，空气与材料的比例逐渐变化，也即声阻抗逐渐变化，声波传播就超出平板状材料有效厚度的限制，达到材料的基部，从而可改善低频吸声性能。吸声频率特性仍与图相似，最大吸声系数的频率对应的波长大约为尖劈吸声结构长度的倍。例如要使以上频率都有很高的吸声系数，吸声尖劈的长度约为左右。当然这样的吸声结构般不宜用于室内装修，主要用于声学实验室或特殊的噪声控制工程。共振吸声结构利用不同的共振吸声机理，设计各种类型的共振吸声结构，使吸收峰值选择在所需频率位置，满足不同频率吸声量的要求，特别是解决低频吸声量不足的问题。薄层多孔性吸声材料的共振吸声薄层多孔性吸声材料也包括各种透气的织物，如棉麻丝绒人造纤维等织物。如图，将材料挂在刚性面前距离处，则当时，是空气中声波波长，为正整数，织物处于刚性面前驻波的声压波节位置，那里声波的质点振动速度最大，使在织物中消耗最大的声能，形成共振吸声。在式中分别等于„„时，对应的共振吸声频率为式中为空气中声波传播速度，般以计算。例如，当织物与刚性壁距离为时，对应的最低共振频率，对应的，对应„„。其共振吸声的频率特性见图吸声峰值与织物性能有关，般都比较大，但共振吸声峰的宽度不大，在实际使用中往往将帘子增大折皱悬挂，即连续改变织物与刚性面的距离，并在不同距离处悬挂不止层织物，以改善吸声频率特性。此外，将厚度为的玻璃棉类材料离刚性面处安装，见图，则式中的变成为连续变化，即有许多共振吸声频率，而最低共振频率为。薄膜共振吸声结构如果刚性面前处有层不透气的膜，见图，膜的单位面积质量时，般不是共振吸声结构，仅仅作为多孔性吸声材料的护面板隔声材料不透气的固体材料，对于空气中传播的声波都有隔声效果，隔声效果的好坏最根本的点是取决于材料单位面积的质量。参看图，个面积非常大的隔层，其单位面积质量为，当声波从左面垂直入射时，激发隔层作整体振动，此振动再向右面空间辐射声波。以单位面积考虑，透射到右面空间的声能与入射到隔层上的声能之比称透射系数定义无限大隔层材料的传递损失也称透射损失г上述简单情况下可计算得到传递损失近似为式中为圆频率，为空气的密度和声波传播速度。的大小表示材料的隔声能力。式的个重要特点，即材料单位面积质量增加倍，则传递损失增加这隔声的基本规律称质量定律，也就是说隔声靠重量。所以像砖墙水泥墙或厚钢板铅板等单位面积质量大的材料，隔声效果都比较好。式也表明，单层隔声的高频隔声好，低频差。频率每提高倍，传递损失就增加需要说明的是传递损失是隔层面积为无限大时的理论隔声量，作为垛墙或楼板，它都有边缘与其它建筑构件连接，这时的隔声量与式所表示的传递损失有差别。既有因边缘接近于固定而增大隔声能力，也有作为边缘固定的板振动有定的共振频率，使些共振频率点上隔声效果降低的现象。而当作为两相邻房间之间的隔墙或楼板，因为两室之间有多条传声或振动通道，这两个房间之间的隔声量只能称声级差更不能以该隔层的传递损失来代表。隔层材料在物理上有定弹性，当声波入射时便激发振动在隔层内传播。当声波不是垂直入射，而是与隔层呈角度入射时，声波波前依次到达隔层表面，而先到隔层的声波激发隔层内弯曲振动波沿隔层横向传播，若弯曲波传播速度与空气中声波渐次到达隔层表面的行进速度致时，声波便加强弯曲波的振动，这现象称吻合效应。这时弯曲波振动的辐度特别大，并向另面空气中辐射声波的能量也特别大，从而降