内电场分布曲线沿球面法线方向。内内取同心球面为高斯面，电通量为若如。取过点的同心球面为高斯面，电通量为应用高斯定理求场强例均匀带电球体，半径为，电荷体密度为解•球外电场强度分布求•球内由高斯定理内例求内•球外•球内内沿球面法线方向以反映静电场的性质有源场意义通量的般意义体积流量注意均匀带电球面，电量，半径。电场强度分布解在电场中点的电势能应用高斯定理求场强分布第二讲静电场高斯定理内真空中的任何静电场中，穿过任闭合曲面的电通量，等于该曲面所包围的电荷电量的代数和乘在电场中两点电势能之差等于把自点移至点过程中电场力所作的功。•电势能取势能零点不是静电场讨论环路定理要求电力线不能闭合。静电场是有源无旋场，可引进电势能。三电势能•电势能的差力学保守力场引入势能静电场保守场引入静电势能定义静电场是无旋场环路定理是静电场的另重要定理，可用环路定理检验个电场是不是静电场。积分形式的环路定理•微分形式的环路定理的旋度微分形式环路定理径移动，电场力作功二静电场的环路定理结论电场力作功只与始末位置有关，与路径无关，所以静电力是保守力，静电场是保守力场。•任意带电体系产生的电场电荷系,的电场中，移动，有••在静电场中，沿闭合路解取关于平板对称的圆柱与路径无关“无限大”均匀带电平面，电荷面密度为例右底左底例无限大带电板电荷体密度为，厚度为板外外板内内•球内解电场强度垂直带电平面,选取垂直带电面的圆柱形高斯面电场强度分布求右底左底侧根据高斯定理高斯面内的电量•球外沿球面法线方向。内内取同心球面为高斯面，电通量为若如电通量仍为对于电量的计算沿球面法线方向。内内取同心球面为高斯面，电通量为若如电通量仍为对于电量的计算高斯面内的电量•球外•球内解电场强度垂直带电平面,选取垂直带电面的圆柱形高斯面电场强度分布求右底左底侧根据高斯定理“无限大”均匀带电平面，电荷面密度为例右底左底例无限大带电板电荷体密度为，厚度为板外外板内内解取关于平板对称的圆柱与路径无关结论电场力作功只与始末位置有关，与路径无关，所以静电力是保守力，静电场是保守力场。•任意带电体系产生的电场电荷系,的电场中，移动，有••在静电场中，沿闭合路径移动，电场力作功二静电场的环路定理积分形式的环路定理•微分形式的环路定理的旋度微分形式环路定理静电场是无旋场环路定理是静电场的另重要定理，可用环路定理检验个电场是不是静电场。不是静电场讨论环路定理要求电力线不能闭合。静电场是有源无旋场，可引进电势能。三电势能•电势能的差力学保守力场引入势能静电场保守场引入静电势能定义在电场中两点电势能之差等于把自点移至点过程中电场力所作的功。•电势能取势能零点在电场中点的电势能应用高斯定理求场强分布第二讲静电场高斯定理内真空中的任何静电场中，穿过任闭合曲面的电通量，等于该曲面所包围的电荷电量的代数和乘以反映静电场的性质有源场意义通量的般意义体积流量注意均匀带电球面，电量，半径。电场强度分布解由高斯定理内例求内•球外•球内内沿球面法线方向。取过点的同心球面为高斯面，电通量为应用高斯定理求场强例均匀带电球体，半径为，电荷体密度为解•球外电场强度分布求•球内内电场分布曲线沿球面法线方向。内内取同心球面为高斯面，电通量为若如电通量仍为对于电量的计算高斯面内的电量•球外•球内解电场强度垂直带电平面,选取垂直带电面的圆柱形高斯面电场强度分布求右底左底侧根据高斯定理“无限大”均匀带电平面，电荷面密度为例右底左底例无限大带电板电荷体密度为，厚度为板外外板内内解取高斯面内的电量•球外“无限大”均匀带电平面，电荷面密度为例右底左底例无限大带电板电荷体密度为，厚度为板外外板内内径移动，电场力作功二静电场的环路定理静电场是无旋场环路定理是静电场的另重要定理，可用环路定理检验个电场是不是静电场。在电场中两点电势能之差等于把自点移至点过程中电场力所作的功。•电势能取势能零点以反映静电场的性质有源场意义通量的般意义体积流量注意均匀带电球面，电量，半径。电场强度分布解。取过点的同心球面为高斯面，电通量为应用高斯定理求场强例均匀带电球体，半径为，电荷体密度为解•球外电场强度分布求•球内