•其它两相邻暗纹距离即其它明纹宽度三光学仪器分辨率了解四衍射光栅•光栅方程加强•主极大明纹位置半波带个半波带中央明纹中心二单缝夫琅禾费衍射,,•明纹暗纹位置暗纹明纹•中央明纹宽度暗纹中心明纹中心个波传播到点的光强为各个子波在观察点的干涉叠加。菲涅耳提出子波相干叠加的概念惠更斯菲涅耳原理波传到的任何点都是子波波源，各子波在空间点的相干叠加，就决定了该点波的强度。张角。单缝衍射衍射光栅习题课惠更斯菲涅耳原理惠更斯原理波在媒质中传播到的各点，都可看成新的子波源。惠更斯原理只能解释波的衍射，不能给出波强。菲涅耳原理用的光垂直照射到光栅上，测得第三级光谱的衍射角为。，若换用另光源测得其第二级光谱的衍射角为求后光源发出的光的波长。若以白光照射在该光栅上，求其第二级光谱的。，,解,解第二次重合。束平行光垂直入射到光栅上，该光束有两种波长的光，实验发现，两种波长的谱线不计中央明纹第二次重合于衍射角的方向上，求此光栅的光栅常数的最小宽度在选定了上述光栅常数和透光缝宽度后，求在衍射角范围内可能观察到的全部主极大的级次。实际呈现的明纹是级不缺级，对光栅有由于第三级缺级，对应最小可能的缝宽满足单缝衍射第级暗纹波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能宽度后，求在衍射角范围内可能观察到的全部主极大的级次。解利用光栅方程若第三波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能的最小宽度在选定了上述光栅常数和透光缝上，在屏幕上形成衍上述光栅常数解的级与的级主极大谱线相重合动振幅之和的平方振动的相干叠加。束波长为的平行单色光垂直入射到单缝明条纹暗条纹根据惠更斯菲涅耳原理，若已知光在时刻的波阵面为，则的前方点的光强度决定于波阵面上所在面积元发出的子波各自传到点的振动振幅之和光强之和振对比双缝干涉单缝衍射光栅条纹位置公式。•单缝衍射•杨氏双缝干涉明纹位置,暗纹位置,辨率了解四衍射光栅•光栅方程加强•主极大明纹位置•光栅方程主极大位置,，辨率了解四衍射光栅•光栅方程加强•主极大明纹位置•光栅方程主极大位置,，对比双缝干涉单缝衍射光栅条纹位置公式。•单缝衍射•杨氏双缝干涉明纹位置,暗纹位置,明条纹暗条纹根据惠更斯菲涅耳原理，若已知光在时刻的波阵面为，则的前方点的光强度决定于波阵面上所在面积元发出的子波各自传到点的振动振幅之和光强之和振动振幅之和的平方振动的相干叠加。束波长为的平行单色光垂直入射到单缝上，在屏幕上形成衍上述光栅常数解的级与的级主极大谱线相重合波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能的最小宽度在选定了上述光栅常数和透光缝宽度后，求在衍射角范围内可能观察到的全部主极大的级次。解利用光栅方程若第三级不缺级，对光栅有由于第三级缺级，对应最小可能的缝宽满足单缝衍射第级暗纹波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能的最小宽度在选定了上述光栅常数和透光缝宽度后，求在衍射角范围内可能观察到的全部主极大的级次。实际呈现的明纹是解第二次重合。束平行光垂直入射到光栅上，该光束有两种波长的光，实验发现，两种波长的谱线不计中央明纹第二次重合于衍射角的方向上，求此光栅的光栅常数。，,解,用的光垂直照射到光栅上，测得第三级光谱的衍射角为。，若换用另光源测得其第二级光谱的衍射角为求后光源发出的光的波长。若以白光照射在该光栅上，求其第二级光谱的张角。单缝衍射衍射光栅习题课惠更斯菲涅耳原理惠更斯原理波在媒质中传播到的各点，都可看成新的子波源。惠更斯原理只能解释波的衍射，不能给出波强。菲涅耳原理波传播到点的光强为各个子波在观察点的干涉叠加。菲涅耳提出子波相干叠加的概念惠更斯菲涅耳原理波传到的任何点都是子波波源，各子波在空间点的相干叠加，就决定了该点波的强度。暗纹中心明纹中心个半波带个半波带中央明纹中心二单缝夫琅禾费衍射,,•明纹暗纹位置暗纹明纹•中央明纹宽度•其它两相邻暗纹距离即其它明纹宽度三光学仪器分辨率了解四衍射光栅•光栅方程加强•主极大明纹位置•光栅方程主极大位置,，对比双缝干涉单缝衍射光栅条纹位置公式。•单缝衍射•杨氏双缝干涉明纹位置,暗纹位置,明条纹暗条纹根据惠更斯菲涅耳原理，若已知光在时刻的波阵面为，则的前方点的光强度决定于波阵面上所在面积元发出的子波各自传到点的振动振幅之和光强之和振动振幅之和的平方振动的相干叠加。束波长为的平行单色光垂直入射到单缝上对比双缝干涉单缝衍射光栅条纹位置公式。•单缝衍射•杨氏双缝干涉明纹位置,暗纹位置,动振幅之和的平方振动的相干叠加。束波长为的平行单色光垂直入射到单缝波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能的最小宽度在选定了上述光栅常数和透光缝级不缺级，对光栅有由于第三级缺级，对应最小可能的缝宽满足单缝衍射第级暗纹波长的单色光垂直入射到光栅上,测得第二级主极大的衍射角为，且第三级是缺级。光栅常数透光缝可能解第二次重合。束平行光垂直入射到光栅上，该光束有两种波长的光，实验发现，两种波长的谱线不计中央明纹第二次重合于衍射角的方向上，求此光栅的光栅常数用的光垂直照射到光栅上，测得第三级光谱的衍射角为。，若换用另光源测得其第二级光谱的衍射角为求后光源发出的光的波长。若以白光照射在该光栅上，求其第二级光谱的波传播到点的光强为各个子波在观察点的干涉叠加。菲涅耳提出子波相干叠加的概念惠更斯菲涅耳原理波传到的任何点都是子波波源，各子波在空间点的相干叠加，就决定了该点波的强度。半波带个半波带中央明纹中心二单缝夫琅禾费衍射,,•明纹暗纹位置暗纹明纹•中央明纹宽度