大小与无关。

，磁感强度的定义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运动电荷在磁场中受力洛仑兹力毕奥萨伐尔定律电流元在空间产生的磁场真空磁导率任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流元场中沿特定直线方向运动时不受力磁场运动电荷磁体运动电荷磁体带电粒子在磁场中沿其他方向运动时，垂直于与特定方向所组成的平面当带电粒子在磁场中垂直于此特定方向运动时受力最大电流彼此相斥。

真空磁导率。

二磁场三磁感强度矢量的定义带电粒子在磁场中运动受到力的作用实验发现带电粒子在磁电磁作用方面的研究成就卓著，对数学和化学也有贡献。

电流的国际单位安培即以其姓氏命名。

安培最主要的成就是年对电磁作用的研究。

他研究了两根载流导线存在相互影响，相同方向的平行电流彼此相吸，相反方向的平行士学位。

年起任哥本哈根大学物理学教授。

年因电流磁效应这杰出发现获英国皇家学会科普利奖章。

年起任哥本哈根工学院院长。

安培实验年安德烈玛丽安培法国物理学家，在磁场与磁感应强度矢量电磁相互作用奥斯特实验年电流激发磁场奥斯特丹麦物理学家。

年考入哥本哈根大学，年获博例如图载流长直导线的电流为，试求通过矩形面积的磁通量。

先求，对变化的磁场给出后积分求解进入闭合曲面的磁力线根数磁通量和流出闭合曲面的磁力线根数相等。

磁场高斯定理通过任意闭合曲面的磁通量必等于零。

磁场是无源场磁通量通过曲面的磁力线数为通过此曲面的磁通量。

用表示。

单位韦伯，向内磁力线磁感应线规定曲线上每点的切线方向表示该点的磁感强度的方向，曲线的疏密程度表示该点的磁感强度的大小。

三磁场的高斯定理磁通量磁场的高斯定理解圆电流的磁场，向外例半径为的带电薄圆盘的电荷面密度为，并以角速度绕通过盘心垂直于盘面的轴转动，求圆盘中心的磁感强度。

无限长的螺线管即，则半无限长螺线管，磁感应强度的小的分布元根据已知电流的分，及代入，得方向右手螺旋法则讨论点位于管内轴线中点任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流动电荷在磁场中受力洛仑兹力毕奥萨伐尔定律电流元在空间产生的磁场真空磁导率义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运磁体带电粒子在磁场中沿其他方向运动时，垂直于与特定方向所组成的平面当带电粒子在磁场中垂直于此特定方向运动时受力最大大小与无关。

，磁感强度的定义磁体带电粒子在磁场中沿其他方向运动时，垂直于与特定方向所组成的平面当带电粒子在磁场中垂直于此特定方向运动时受力最大大小与无关。

，磁感强度的定义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运动电荷在磁场中受力洛仑兹力毕奥萨伐尔定律电流元在空间产生的磁场真空磁导率任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流元根据已知电流的分，及代入，得方向右手螺旋法则讨论点位于管内轴线中点无限长的螺线管即，则半无限长螺线管，磁感应强度的小的分布解圆电流的磁场，向外例半径为的带电薄圆盘的电荷面密度为，并以角速度绕通过盘心垂直于盘面的轴转动，求圆盘中心的磁感强度。

，向内磁力线磁感应线规定曲线上每点的切线方向表示该点的磁感强度的方向，曲线的疏密程度表示该点的磁感强度的大小。

三磁场的高斯定理磁通量磁场的高斯定理磁通量通过曲面的磁力线数为通过此曲面的磁通量。

用表示。

单位韦伯磁场高斯定理通过任意闭合曲面的磁通量必等于零。

磁场是无源场进入闭合曲面的磁力线根数磁通量和流出闭合曲面的磁力线根数相等。

例如图载流长直导线的电流为，试求通过矩形面积的磁通量。

先求，对变化的磁场给出后积分求解磁场与磁感应强度矢量电磁相互作用奥斯特实验年电流激发磁场奥斯特丹麦物理学家。

年考入哥本哈根大学，年获博士学位。

年起任哥本哈根大学物理学教授。

年因电流磁效应这杰出发现获英国皇家学会科普利奖章。

年起任哥本哈根工学院院长。

安培实验年安德烈玛丽安培法国物理学家，在电磁作用方面的研究成就卓著，对数学和化学也有贡献。

电流的国际单位安培即以其姓氏命名。

安培最主要的成就是年对电磁作用的研究。

他研究了两根载流导线存在相互影响，相同方向的平行电流彼此相吸，相反方向的平行电流彼此相斥。

真空磁导率。

二磁场三磁感强度矢量的定义带电粒子在磁场中运动受到力的作用实验发现带电粒子在磁场中沿特定直线方向运动时不受力磁场运动电荷磁体运动电荷磁体带电粒子在磁场中沿其他方向运动时，垂直于与特定方向所组成的平面当带电粒子在磁场中垂直于此特定方向运动时受力最大大小与无关。

，磁感强度的定义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运动电荷在磁场中受力洛仑兹力毕奥萨伐尔定律电流元在空间产生的磁场真空磁导率任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流元义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流无限长的螺线管即，则半无限长螺线管，磁感应强度的小的分布，向内磁力线磁感应线规定曲线上每点的切线方向表示该点的磁感强度的方向，曲线的疏密程度表示该点的磁感强度的大小。

三磁场的高斯定理磁通量磁场的高斯定理磁场高斯定理通过任意闭合曲面的磁通量必等于零。

磁场是无源场例如图载流长直导线的电流为，试求通过矩形面积的磁通量。

先求，对变化的磁场给出后积分求解士学位。

年起任哥本哈根大学物理学教授。

年因电流磁效应这杰出发现获英国皇家学会科普利奖章。

年起任哥本哈根工学院院长。

安培实验年安德烈玛丽安培法国物理学家，在电流彼此相斥。

真空磁导率。

二磁场三磁感强度矢量的定义带电粒子在磁场中运动受到力的作用实验发现带电粒子在磁大小与无关。

，磁感强度的定义当正电荷垂直于特定方向运动时，受力，将方向定义为该点的方向。

单位特斯拉磁感强度大小运动电荷在磁场中受力洛仑兹力毕奥萨伐尔定律电流元在空间产生的磁场真空磁导率任意载流导线在点处的磁感强度毕奥萨伐尔定律电流元解题步骤选取合适的电流元