面，用不同的下标表示。微观截面工程中常用的单位靶恩，靶中子束入射到厚靶上未经碰撞的中子束强度的衰减规律在处间隔内单位面积上发生反应的中子数为宏观截面•为单位体积内原子核的数目。未经碰撞的中子束强度的衰减规律方程给定边界条件下的解宏观截面的物理解释•表征了个中子和单位体积内所有的原子核发生反应的概率大小。•为个求导得到曲线，称为微分曲线，代表单位路程上的粒子数随路程的分布，其峰值正好为平均射程。微分曲线分布的宽度表示射程的涨落，表明相同能量的粒子在同物质中的射程并不完全相同，这种涨落称为射程岐离。•基本等于路程。射程•能量为的带电粒子的射程可以表示为•般用实验测定。•可以看出粒子的计数率从开始下降到降为零这段距离内被全部吸收，把计数率下降为半的透射距离定义为粒子的平均射程•对曲线中。它沿初始运动方向所行进的最大距离称作入射粒子在该物质中的射程。入射粒子在物质中行经的实际轨迹长度称作路程。重带电粒子的质量大，它与电子的相互作用不会导致其运动方向有大的改变，其轨迹几乎是直线，射程粒子的能量有关。能量损失率比电离带电粒子穿过物质时，通过电离和激发产生许多电子离子对，把单位距离上产生的平均离子对数称作比电离。射程带电粒子在物质中运动时不断损失能量，最终会停留在物质与物质的电子密度成正比。表示单位体积内靶物质的原子数，是其原子序数，则单位体积内的电子数是。物质密度越大，物质中原子的原子序数越高，则此种物质对粒子的阻止本领越强。电离能量损失率与入射电离能量损失率与入射粒子速度有关，而与质量无关。这是由于重带电粒子的质量远大于电子的静止质量。因此，只要两种入射粒子的速度相等，并具有相等的电荷数，那么他们的能量损失率就相等。电离能量损失率理论上推出能量损失率关于上式的几个结论电离能量损失率与重带电粒子电荷数成正比。如和质子的速度相等，物质对粒子的阻止本领是对质子的倍。因此，带电粒子的电荷越多，能量损失就越大，穿透力越差。，即俘获和损失电子与核的弹性碰撞卢瑟福散射核反应。•造成能量损失的主要机制是电离和激发，即电离能量损失。但是离子的种类不同，相互作用的方式有所差别。能量损失率•在考虑相对论的情况下，从子与物质的相互作用•在我们感兴趣的能量范围内大约到的重带电粒子与物质的主要相互作用有与原子的电子发生非弹性碰撞，导致原子电离和激发，但粒子的运动方向几乎没有什么变化电荷交换量损失仍是能量损失的重要方式，但辐射能量损失也占重要的地位，当电子能量达到几时，二者几乎相当。由于电子的质量小，核碰撞能量损失所占份额很小，但这会引起严重的散射。二重带电粒都是最主要的能量损失方式，而辐射能量损失都可以忽略，快重带电粒子的核碰撞能量损失般很小，但重离子特别速度很低时的核碰撞能量损失可与电离能量损失相当。•对快电子来说，电离能粒子和介子等重带电粒子称为快重带电粒子，将所有并失去了部分电子的原子和裂变碎片等粒子称为重离子。•在我们所关注的能量范围里，快重带电粒子和重离子的电离能量损失未经碰撞的中子束强度的衰减规律在处间隔内单位面积上发生反应的中子数为宏观截面微观截面工程中常用的单位靶恩，靶中子束入射到厚靶上每种类型的核反应都有相应的截面，用不同的下标表示。个中子和个原子核相互作用发生核反应的概率大小。微观截面过薄靶后强度的变化量正比于入射中子束的强度靶的厚度及靶的核密度微观截面微观截面表征了过薄靶后强度的变化量正比于入射中子束的强度靶的厚度及靶的核密度微观截面微观截面表征了个中子和个原子核相互作用发生核反应的概率大小。微观截面每种类型的核反应都有相应的截面，用不同的下标表示。微观截面工程中常用的单位靶恩，靶中子束入射到厚靶上未经碰撞的中子束强度的衰减规律在处间隔内单位面积上发生反应的中子数为宏观截面粒子和介子等重带电粒子称为快重带电粒子，将所有并失去了部分电子的原子和裂变碎片等粒子称为重离子。•在我们所关注的能量范围里，快重带电粒子和重离子的电离能量损失都是最主要的能量损失方式，而辐射能量损失都可以忽略，快重带电粒子的核碰撞能量损失般很小，但重离子特别速度很低时的核碰撞能量损失可与电离能量损失相当。•对快电子来说，电离能量损失仍是能量损失的重要方式，但辐射能量损失也占重要的地位，当电子能量达到几时，二者几乎相当。由于电子的质量小，核碰撞能量损失所占份额很小，但这会引起严重的散射。二重带电粒子与物质的相互作用•在我们感兴趣的能量范围内大约到的重带电粒子与物质的主要相互作用有与原子的电子发生非弹性碰撞，导致原子电离和激发，但粒子的运动方向几乎没有什么变化电荷交换，即俘获和损失电子与核的弹性碰撞卢瑟福散射核反应。•造成能量损失的主要机制是电离和激发，即电离能量损失。但是离子的种类不同，相互作用的方式有所差别。能量损失率•在考虑相对论的情况下，从理论上推出能量损失率关于上式的几个结论电离能量损失率与重带电粒子电荷数成正比。如和质子的速度相等，物质对粒子的阻止本领是对质子的倍。因此，带电粒子的电荷越多，能量损失就越大，穿透力越差。电离能量损失率与入射粒子速度有关，而与质量无关。这是由于重带电粒子的质量远大于电子的静止质量。因此，只要两种入射粒子的速度相等，并具有相等的电荷数，那么他们的能量损失率就相等。电离能量损失率与物质的电子密度成正比。表示单位体积内靶物质的原子数，是其原子序数，则单位体积内的电子数是。物质密度越大，物质中原子的原子序数越高，则此种物质对粒子的阻止本领越强。电离能量损失率与入射粒子的能量有关。能量损失率比电离带电粒子穿过物质时，通过电离和激发产生许多电子离子对，把单位距离上产生的平均离子对数称作比电离。射程带电粒子在物质中运动时不断损失能量，最终会停留在物质中。它沿初始运动方向所行进的最大距离称作入射粒子在该物质中的射程。入射粒子在物质中行经的实际轨迹长度称作路程。重带电粒子的质量大，它与电子的相互作用不会导致其运动方向有大的改变，其轨迹几乎是直线，射程基本等于路程。射程•能量为的带电粒子的射程可以表示为•般用实验测定。•可以看出粒子的计数率从开始下降到降为零这段距离内被全部吸收，把计数率下降为半的透射距离定义为粒子的平均射程•对曲线求导得到曲线，称为微分曲线，代表单位路程上的粒子数随路程的分布，其峰值正好为平均射程。微分曲线分布的宽度表示射程的涨落，表明相同能量的粒子在同物质中的射程并不完全相同，这种涨落称为射程岐离。•粒子在空气中的射程数据总结出了半经验公式第章电离辐射与物质相互作用哈尔滨工程大学核学院第节带电粒子与物质相互作用射线与物质的相互作用•射线的种类很多，能量范围也很宽，但般只关注能量在量级以上的辐射，能量大于这个最低能值的辐射称作电离辐射。辐射的分类带电粒子的辐射电子正电子质子粒子等。亦可称为直接致电离辐射，带电粒子通过物质时，沿着粒子径迹通过许多次的库伦力的相互作用，将其能量传递给物质。非带电粒子的辐射电磁辐射射线和射线和中子等。亦可称为间接致电离辐射，射线或中子通过物质时，可能会发生少数几次相对而言较强的相互作用，把其部分或全部能量转移给它们所通过物质中的带电粒子，然后，所产生的快速带电粒子再按直接致电离辐射的方式将能量传递给物质。射线将其全部或部分能量传递给物质中原子核外的电子，产生次级电子中子几乎总是以核反应或核裂变过程产生次级重带电粒子。中子的世界在中子看来，世界绝大部分都是空空荡荡的。中子有多大的可能性和原子核发生反应微观截面设有强度为的单能中子束平行入射到薄靶上，该薄靶厚度为，靶的核密度为。平行中子束经过薄靶后强度的变化量正比于入射中子束的强度靶的厚度及靶的核密度微观截面微观截面表征了个中子和个原子核相互作用发生核反应的概率大小。微观截面每种类型的核反应都有相应的截面，用不同的下标表示。微观截面工程中常用的单位靶恩，靶中子束入射到厚靶上未经碰撞的中子束强度的衰减规律在处间隔内单位面积上发生反应的中子数为宏观截面•为单位体积内原子核的数目。未经碰撞的中子束强度的衰减规律方程给定边界条件下的解宏观截面的物理解释•表征了个中子和单位体积内所有的原子核发生反应的概率大小。•为个个中子和个原子核相互作用发生核反应的概率大小。微观截面微观截面工程中常用的单位靶恩，靶中子束入射到厚靶上粒子和介子等重带电粒子称为快重带电粒子，将所有并失去了部分电子的原子和裂变碎片等粒子称为重离子。•在我们所关注的能量范围里，快重带电粒子和重离子的电离能量损失量损失仍是能量损失的重要方式，但辐射能量损失也占重要的地位，当电子能量达到几时，二者几乎相当。由于电子的质量小，核碰撞能量损失所占份额很小，但这会引起严重的散射。二重带电粒，即俘获和损失电子与核的弹性碰撞卢瑟福散射核反应。•造成能量损失的主要机制是电离和激发，即电离能量损失。但是离子的种类不同，相互作用的方式有所差别。能量损失率•在考虑相对论的情况下，从电离能量损失率与入射粒子速度有关，而与质量无关。这是由于重带电粒子的质量远大于电子的静止质量。因此，只要两种入射粒子的速度相等，并具有相等的电荷数，那么他们的能量损失率就相等。电离能量损失率粒子的能量有关。能量损失