就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

不确定关系是物质的波粒二象性引起的。

对于微观粒子，我们不能用经典的来描述。

海森伯不确定关系对于宏观物体没有施加有效的限制。

在量子力学中，对能量和时间的同不小于普朗克常数。

二海森伯不确定关系海森伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们在缝后方向有动量，也是不确定的，若减小缝宽位置的不确定范围减小，但中央亮纹变宽，所以方向动量的不确定量变大年海森伯提出粒子在方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必子的运动已经不遵守牛顿运动定律，不能同时用粒子的位置和动量来描述粒子的运动了入射粒子屏上各点的亮度实际上反映了粒子到达该点的概率在挡板左侧位置完全不确定在缝处位置不确定范围是缝宽代物理学家。

年进入哥廷根大学深造，先后拜师于玻尔和波恩门下。

海森伯光的单缝衍射激光束像屏若光子是经典粒子，在屏上的落点应在缝的投影之内由于衍射，落点会超出单缝投影的范围，其它粒子也样，说明微观粒学，如果我们已知物体的初始位置和初始速度，就可以准确地确定以后任意时刻的位置和速度但是在微观世界中，由于微观粒子具有波动性，其坐标和动量不能同时确定。

我们不能用经典的方法来描述它的粒子性德国著名的现则该电子的位置不确定范围有多大解电子的动量为动量的不确定范围由不确定关系式，得电子位置的不确定范围第十七章波粒二象性第节不确定性关系人教版选修根据经典物理已是没有实际意义。

电子具有的速率，动量的不确定范围为动量的这已经足够精确了，得子弹位置的不确定范围我们知道原子大小的数量级为，电子则更小。

在这种情况下，电子位置的不确定范围比原子的大小还要大几亿倍，可见企图精确地确定电子的位置和动量颗质量为的子弹，具有的速率，若其动量的不确定范围为动量的这在宏观范围是十分精确的了，则该子弹位置的不确定量范围为多大解子弹的动量动量的不确定范围由不确定关系式，所以，子弹位置的不确定范围是微不足道的。

可见子弹的动量和位置都能精确地确定，不确定关系对宏观物体来说没有实际意义。

子弹动量不确定度子弹很小，仪器测不出，用经典坐标动量完全能精确描写。

对微观粒子不能用经典力学来描写。

我们知道，原子核的数量级为，不确定度。

解电子位置的不确定度电子动量不确定度课堂练习子弹位置的不确定度子能量的不确定量，而可表示粒子处于该能态的平均时间。

三能量和时间的不确定关系对不确定关系即测不准关系方向运动，速率测量相对误差在内。

求在测量二者速率的同时测量位置所能达到的最小是物质的波粒二象性引起的。

对于微观粒子，我们不能用经典的来描述。

海森伯不确定关系对于宏观物体没有施加有效的限制。

在量子力学中，对能量和时间的同时测量也存在类似的不确定关系，即表示粒伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

不确定关系位置的不确定范围减小，但中央亮纹变宽，所以方向动量的不确定量变大年海森伯提出粒子在方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普朗克常数。

二海森伯不确定关系海森伯位置的不确定范围减小，但中央亮纹变宽，所以方向动量的不确定量变大年海森伯提出粒子在方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普朗克常数。

二海森伯不确定关系海森伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

不确定关系是物质的波粒二象性引起的。

对于微观粒子，我们不能用经典的来描述。

海森伯不确定关系对于宏观物体没有施加有效的限制。

在量子力学中，对能量和时间的同时测量也存在类似的不确定关系，即表示粒子能量的不确定量，而可表示粒子处于该能态的平均时间。

三能量和时间的不确定关系对不确定关系即测不准关系方向运动，速率测量相对误差在内。

求在测量二者速率的同时测量位置所能达到的最小不确定度。

解电子位置的不确定度电子动量不确定度课堂练习子弹位置的不确定度子弹动量不确定度子弹很小，仪器测不出，用经典坐标动量完全能精确描写。

对微观粒子不能用经典力学来描写。

我们知道，原子核的数量级为，所以，子弹位置的不确定范围是微不足道的。

可见子弹的动量和位置都能精确地确定，不确定关系对宏观物体来说没有实际意义。

颗质量为的子弹，具有的速率，若其动量的不确定范围为动量的这在宏观范围是十分精确的了，则该子弹位置的不确定量范围为多大解子弹的动量动量的不确定范围由不确定关系式，得子弹位置的不确定范围我们知道原子大小的数量级为，电子则更小。

在这种情况下，电子位置的不确定范围比原子的大小还要大几亿倍，可见企图精确地确定电子的位置和动量已是没有实际意义。

电子具有的速率，动量的不确定范围为动量的这已经足够精确了，则该电子的位置不确定范围有多大解电子的动量为动量的不确定范围由不确定关系式，得电子位置的不确定范围第十七章波粒二象性第节不确定性关系人教版选修根据经典物理学，如果我们已知物体的初始位置和初始速度，就可以准确地确定以后任意时刻的位置和速度但是在微观世界中，由于微观粒子具有波动性，其坐标和动量不能同时确定。

我们不能用经典的方法来描述它的粒子性德国著名的现代物理学家。

年进入哥廷根大学深造，先后拜师于玻尔和波恩门下。

海森伯光的单缝衍射激光束像屏若光子是经典粒子，在屏上的落点应在缝的投影之内由于衍射，落点会超出单缝投影的范围，其它粒子也样，说明微观粒子的运动已经不遵守牛顿运动定律，不能同时用粒子的位置和动量来描述粒子的运动了入射粒子屏上各点的亮度实际上反映了粒子到达该点的概率在挡板左侧位置完全不确定在缝处位置不确定范围是缝宽在缝后方向有动量，也是不确定的，若减小缝宽位置的不确定范围减小，但中央亮纹变宽，所以方向动量的不确定量变大年海森伯提出粒子在方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普朗克常数。

二海森伯不确定关系海森伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

不确定关系是物质的波粒二象性引起的。

对于微观粒子，我们不能用经典的来描述。

海森伯不确定关系对于宏观物体没有施加有效的限制。

在量子力学中，对能量和时间的同时测量也存在类似的不确定关系，即表示粒子能量的不确定量，而可表示粒子处于该能态的平均时间。

三能量和时间的不确定关系对不确定关系即测不准伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

不确定关系子能量的不确定量，而可表示粒子处于该能态的平均时间。

三能量和时间的不确定关系对不确定关系即测不准关系方向运动，速率测量相对误差在内。

求在测量二者速率的同时测量位置所能达到的最小子弹动量不确定度子弹很小，仪器测不出，用经典坐标动量完全能精确描写。

对微观粒子不能用经典力学来描写。

我们知道，原子核的数量级为，颗质量为的子弹，具有的速率，若其动量的不确定范围为动量的这在宏观范围是十分精确的了，则该子弹位置的不确定量范围为多大解子弹的动量动量的不确定范围由不确定关系式，已是没有实际意义。

电子具有的速率，动量的不确定范围为动量的这已经足够精确了，学，如果我们已知物体的初始位置和初始速度，就可以准确地确定以后任意时刻的位置和速度但是在微观世界中，由于微观粒子具有波动性，其坐标和动量不能同时确定。

我们不能用经典的方法来描述它的粒子性德国著名的现子的运动已经不遵守牛顿运动定律，不能同时用粒子的位置和动量来描述粒子的运动了入射粒子屏上各点的亮度实际上反映了粒子到达该点的概率在挡板左侧位置完全不确定在缝处位置不确定范围是缝宽不小于普朗克常数。

二海森伯不确定关系海森伯不确定关系告诉我们微观粒子坐标和动量不能同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动若是动量测得极为准确，我们