粒子撞击扩散的空穴，从而使管更快恢复电位，从而减少了节点吸收的电荷，这和文献的结果基本相吻合。

图管在有无保护环的情况下电流脉冲图接下来我们看双管的电荷收集情况，我们发现在有保护环和无保护环的情况下管的电流脉冲发生了显著的减少如图所示。

由此可见，保护环在双管中起到了很好的加固效果，也正如文献所述的那样，保护环接触对管起到了很好的作用，正也为我们以后的版图加固提供了有力的依据。

图管在有无保护环情况下的漏极电流湘潭大学本科生毕业论文全文总结本文从集成电路技术发展给抗辐射技术带来的挑战入手，指出了单粒子多位翻转随着电路尺寸的减少，供给电压的下降已经成为了导致集成电路存储器电路的主要的单粒子效应。

接着对我们所处的空间辐射环境做了简略的介绍。

随后对单粒子多位翻转的机制进行了探讨及对引发单粒子多位翻转的最新的几个因素进行详析。

然后用工具建立了单管单管双管双管模型，对引发单粒子多位翻转的双极放大效应和电荷共享效应进行了分析，通过有无源极掺杂的模拟仿真，指出了模型中的电荷的主要收集方式为“源阱衬底漏极”双极放大效应收集。

并得出了双管由于扩散使得产生的部分电荷为临近节点收集，由此导致了管收集的电荷相对于单管来说减少了近半的结论。

文章最后依据“机理建模加固”模式对双管的电荷分享加固进行了探讨，得出了随着距离的增加，管收集的电荷减少，主要原因是因为电子或空穴在扩散的时候有部分被复合掉了。

最后采取了加保护环的措施，得出了保护环接触能很好的减少电荷的收集，主要是加快了粒子撞击扩散或漂移过来的电子或空穴，从而使电位更快的恢复，减少了寄生双极放大管导通时间，这对我们抗加固设计有定的指导意义。

虽然本文做的工作算比较多，但是还有很多的不足首先，我建立的是模型，要想更准确，就得做模型其次，我考虑的是单管的电压不变的情况而没考虑耦合的电路级情况，因为在耦合情况下双极放大作用相对来说没有那么大最后，想建立结构分析和研究多角度入射的问题进行探索和创新。

湘潭大学本科生毕业论文参考文献王长河单粒子效应对卫星空间运行可靠性影响半导体情报刘必慰集成电路的单粒子效应建模与加固方法研究博士学位论文国防科技大学贺朝会，李国政等单粒子翻转效应的解析分析半导体学报于孝忠，吕国刚等核辐射物理学北京原子能出版社，刘征纳米集成电路单粒子效应电荷收集及若干影响因素的研究博士学位论文国防科技大学，结果，我们可以从图中看到，当距离加大的时候管漏极收，仿真实验。

最后依据“机制建模加固”的思路，对单粒子多位翻转的加固进行了详细的讨论并提出了种有效的加固措施。

关键词单粒子效应多位翻转晶体管故障的调查结果和空间的辐射环境。

接着就单粒子多位翻转的机制和各种影响因素做了较详细的探讨。

随后用建立单管模型和双管模型，就导致单粒子多位翻转的双极放大效应和扩散效应进行了着集成电路的发展，单个晶体管的尺寸越来越小，这就增大了电路辐射效应中的单粒子效应特别是单粒子多位翻转的发生率。

本文着眼于这个严峻的问题，展开了对单粒子多位翻转的机制和加固的研究。

文章开头介绍了卫星失效湘潭大学本科生毕业论文集成电路的单粒子多位翻转效应摘要随着对太空的不断探索，人类对电路特别是微处理器电路的抗辐射性能要求越来越高。

但是随加保护环全文总结参考文献致谢双管模型的建立与仿真单粒子多位翻转加固方法研究增加掩蔽层距离增湘潭大学本科生毕业论文单管模型的建立与仿真单管模型的建立与仿真双管模型的建立与仿真建模与仿真软件简介模型的建立入射角度的相关性温度的相关性隔离层深度位翻转的重要参数重带电离子的电离激发及能量损失单粒子多位翻转的机制单粒子多位翻转的各种影响因素他辐射环境单粒子多位翻转机制及各种影响因素单粒子多位翻转的描述参数及作用机制几个反映单粒子多银河宇宙射线地磁俘获辐射带太阳质子事件其绪论论文研究背景单粒子所在的空间辐射环境关键词成绩评定为。

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但是随着集成电路的发展，单个晶体管的尺寸越来越小，这就增大了电路辐射效应中的单粒子效应特别是单粒子多位翻转的发生率。

本文着眼于这个严峻的问题，展开了对单粒子多位翻转的机制和加固的研究。

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接着就单粒子多位翻转的机制和各种影响因素做了较详细的探讨。

随后用建立单管模型和双管模型，就导致单粒子多位翻转的双极放大效应和扩散效应进行了仿真实验。

最后依据“机制建模加固”的思路，对单粒子多位翻转的加固进行了详细的讨论并提出了种有效的加固措施。

关键词单粒子效应多位翻转晶体管离。

本次仿真我们选取不同的距离进行对比看其对电荷共享的影响。

我们选取撞击的条件与上章双管样，这样我们只分析的情况。

图双管不同距离的撞击示意图我们通过设定两管的距离为，单位为进行了模拟仿真得到图的结果，我们可以从图中看到，当距离加大的时候管漏极收集的电流脉冲明显减少，从而为我们抗加固提供了种方法即加大两管的距离。

分析实验结果的原因是因为距离的增加导致电子扩散到临近节点的电荷减少，从而导致了随着距离加大管收集的电荷减少。

湘潭大学本科生毕业论文图距离改变漏极收集的电流脉冲图同样我们进行了双管的掩蔽层距离仿真，实验条件和上面的样。

我们可以看到管收集的电流脉冲也随着距离的增加而减少如图所示。

究其原因也是因为扩散距离的加大导致部分电荷在距离途中被复合。

图距离改变管漏极收集的电流脉冲图通过实验仿真我们可以看到，增大或双管的距离可以有效地减少电荷共享的效果，从而为我们单粒子多位翻转加固提供了依据。

增加保护环在我们对单粒子双管撞击实验选取不同时刻的电势图如图所示我们发现有湘潭大学本科生毕业论文效的阱接触能够很好的缩短电路寄生的双极放大效应发生的时间，从而有效的减少了电荷量的收集。

由此我们想到了如图所示的结构，通过在两个管间增加个阱接触在三维中为保护环。

图在电势恢复时段的双管电势图图加保护环结构图我们选取了双管和双管在相距和值为的情况下进行了模拟仿真，并比较了在有保护环和无保护环的情况下电荷收集的大小。

首先我们来看双管，我们发现双管在有保护环时比无保护环情湘潭大学本科生毕业论文况下管电流明显减少如图所示。

由此可见保护环起到了定的加固效果，究其原因是添加了个保护环接触能够加快吸收重作轨迹的切线，设两切线交点为，证明⊥分济南模已知定点，和直线，过定点与直线相切的动圆圆心为点求动点的轨迹方程过点的直线交轨迹于两点，交直线于点，求的最小值学案抛物线答案自主梳理相等焦点准线自我检测解析因为抛物线的准线方程为，所以，所以，所以抛物线的方程是课堂活动区例解题导引重视定义在解题中的应用，灵活地进行抛物线上的点到焦点的距离与到准线距离的等价转化，是解决抛物线焦点弦有关问题的重要途径解将代入抛物线方程，得，在抛物线内部设抛物线上点到准线的距离为，由定义知，当⊥时，最小，最小值为，即的最小值为，此时点纵坐标为，代入，得，点坐标为，变式迁移，解析点到抛物线焦点的距离等于点到抛物线准线的距离，如图故最小值在三点共线时取得，此时，的纵坐标都是，点的坐标为，例解题导引求抛物线方程时，若由已知条件可知所求曲线是抛物线，般用待定系数法若由已知条件可知所求曲线的动点的轨迹，般用轨迹法待定系数法求抛物线方程时既要定位即确定抛物线开口方向，又要定量即确定参数的值解题关键是定位，最好结合图形确定方程适合哪种形式，避免漏解解决抛物线相关问题时，要善于用定义解题，即把转化为点到准线的距离，这种“化斜为直”的转化方法非常有效，要注意领会和运用解方法设抛物线方程为，则焦点为准线方程为，在抛物线上，且，，，解得抛物线方程为，准线方程为方法二如图所示，设抛物线方程为，则焦点准线，作⊥，垂足为则，而抛物线，若由已知条件可知所求曲线是抛物线，般用待定系数法若由已知条件可知所求曲线的动点的轨迹，般用轨迹法待定系数法求抛物线方程时既要定位即确定抛物线开口方向，又要定量即确定参数的值解题关键是定位，最好结合图形确定方程适合哪种形式，避免漏解解决抛物线相关问题时，要善于用定义解题，即把转化为点到准线的距离，这种“化斜为直”的转化方法非常有效，要注意领会和运用解方法设抛物线方程为，则焦点为准线方程为，在抛物线上，且，，，解得抛物线方程为，准线方程为方法二如图所示，设抛物线方程为，则焦点准线，作⊥，垂足为则，而抛物线方程为，准线方程为由，得变式迁移解双曲线方程化为，左顶点为由题意设抛物线方程为且，方程为由于，在第四象限且对称轴为坐标轴，可设方程为或为例证明方法由抛物线的方程可得焦点坐标为，设过焦点的直线交抛物线于，两点的坐标分别为当斜率存在时，过焦点的直线方程可设为，由消去，得当时，方程只有解，，由韦达定理，得当斜率不存在时，得两交点坐标为综合两种情况，