1、，与描述了普通光栅,包层模耦合率与纤芯传输率，并可以从方程解出其中，为有效失谐。把方程代入方程，可以得到,当与时，方程就退化为普通，由方程式表示并且长度为。根据能量守恒，，我们仅需要讨论功率传输，对于功率传输率，我们有在研究相移长周期光纤光栅时，我们把与看做是根长为光栅。我们定义了个参数来计量该中相移位置当时，相移位于该中央，然而如果.，相移就位于该光栅端，并且方程就退化为方程所表示普通光栅。对于级联长周期光纤光栅，相位延迟来源于光在光纤中纤芯。

2、以，在些特殊应用中，我们可以通过选择合适间距与光纤数值孔径。级联器件总谱宽由带宽所限定。种增加谱宽有效方法就是减小长度但却始终保持光栅耦合强度为。如果我们把级联长度减小为.，同时与，我们可以发现在宽光谱区域内得到了超过个传输峰光谱图。结论我们已经得到了关于相移与级联长周期光纤光栅传输谱简单表达式，从这个式子中，我们可以清楚地明白它物理意义。使用这些表达式，我们讨论了通过选择不同相移与位置，个有许多应用例如，增益平坦修剪光谱图可以被获得。使用级联长周期光纤光栅，在仿真和实验中得到了具有多个峰传输谱。这些比单个长周期光纤光栅有更精细光谱特征，使得它们更加。

3、其中，是包层模耦合系数，被称为耦合强度。这里可以简单看作是两段和由个相移为和个长度为光栅所分开。当与时，它就变成了普通当与时，我们称它为相移长周期光纤光栅当与时，称之为级联长周期光纤光栅。考虑边界条件,，振幅传输率和包层模耦合比率可以从方程中解出，并可以写为其中，与分别是纤芯模与包层模有效折射率。因此，与描述了普通光栅,包层模耦合率与纤芯传输率，并可以从方程解出其中，为有效失谐。把方程代入方程，可以得到,。

4、要我们已经得到了关于相移与级联长周期光纤光栅光谱有用解析形式，并且用实验结果论证了上述结论，实验结果与理论符合较好。讨论了个相移引入是如何改变个长周期光纤光栅传输谱及如何级联两个长周期光纤光栅在光栅传输谱带中获得多个传输峰。关键词长周期光纤光栅相移级联传输.引言光致长周期光纤光栅，有个宽带宽大约,无导模反射，并且已证明了在通信中许多应用，例如，作为掺铒光纤放大器增益谱平坦以及消除放大自发辐射,等。长周期光纤光栅谐振耦合波长可以根据应用需求而选择，但是它带宽在光栅构造过程中却不能有效地控制。长周期光纤光栅损耗峰太尖锐以至于不能用作增益平坦滤波器,。因此，我们需要寻。

5、改变个长周期光纤光栅的传输谱及如何级联两个长周期光纤光栅在光栅传输谱带中获得多个传输峰。分别为沿着长周期光纤光栅长度方向上输入导模与耦合包层模幅度。是长度，与分别是传播常数。是谐振波长失谐，是周期。耦合模方程可以表示为其中，是包层模耦合系数，被称为耦合强度。这里可以简单看作是两段和由个相移为和个长度为光栅所分开。当与时，它就变成了普通当与时，我们称它为相移长周期光纤光栅当与时，称之为级联长周期光纤光栅。考虑边界条件,，振幅传输率和包层模耦合比率可以从方程中解出，并可以写为。

6、合传感应用，在传感器中，我们都希望能测量波长中微小漂移。分别为沿着长周期光纤光栅长度方向上输入导模与耦合包层模幅度。是长度，与分别是传播常数。是谐振波长失谐，是周期。耦合模方程可以表示为其中，是包层模耦合系数，被称为耦合强度。这里可以简单看作是两段和由个相移为和个长度为光栅所分开。当与时，它就变成了普通当与时，我们称它为相移长周期光纤光栅当与时，称之为级联长周期光纤光栅。考虑边界条件,，振幅传输率和包层模耦合比率可以从方程中解出，并可以写为中文字出处相移和级联长周期光纤光栅.，.,.,.摘。

7、包层传输距离两光栅分开距离所产生。该相位延迟依赖于波长，传输谱受多个峰调制。这种器件与马赫曾德尔干涉仪相似，两根光栅充当两耦合器，两根光栅之间导模与包层模担当干涉仪两臂作用。相邻传输峰之间波长间距可以从方程得到，并可以写为拍长导模与包层模产生相位延迟距离由下式给出对于数值孔径.和波长.光纤来说，拍长近似为.。因此，如果我们给两段光栅间光纤施加应变拍长力，那么传输峰值波长就会移动。因此，它为我们在传感应用中使用这种装置来提高光谱分辨力提供了可能。.结果与讨论随着在中间加入了变化相移相移长周期光纤光栅计算谱如图所示，仿真中使用参数是基。

8、于周期为和大约在处模掺硼锗光敏光纤。随着相移增加，峰值波长向长波方向移动，带宽几乎是常数，同时，在主峰处最大传输损耗下降，而在单个旁瓣处损耗却增加。当相移是时，有两个间距为.峰对称出现在中心波长处，光栅在中心波长处是透射,。在图中，我们画出了引入相移在离光栅中心取值为.,.与.时计算谱。这使我们获得了个凹陷平坦或者是中心凸起宽谱，它可以通过适当调整作些特殊应用。.时，光栅在.谱宽内有个损耗为宽平坦区域，它带宽大约为，是普通带宽两倍。如果我们移动相移略微偏离，计算表明光栅对称性将会被破坏，当相移小于时，光谱偏向长波方向，而当相移大于时，光谱偏。

9、时，称之为级联长周期光纤光栅。考虑边界条件,，振幅传输率和包层模耦合比率可以从方程中解出，并可以写为其中，与分别是纤芯模与包层模有效折射率。因此，与描述了普通光栅,包层模耦合率与纤芯传输率，并可以从方程解出其中，为有效失谐。把方程代入方程，可以得到,中文字出处相移和级联长周期光纤光栅.，.,.,.摘要我们已经得到了关于相移与级联长周期光纤光栅光谱的有用解析形式，并且用实验结果论证了上述结论，实验结果与理论符合较好。讨论了个相移的引入是如何。

10、其中，与分别是纤芯模与包层模有效折射率。因此，与描述了普通光栅,包层模耦合率与纤芯传输率，并可以从方程解出其中，为有效失谐。把方程代入方程，可以得到,所分开。当与时，它就变成了普通当与时，我们称它为相移长周期光纤光栅当与时，称之为级联长周期光纤光栅。考虑边界条件,，振幅传输率和包层模耦合比率可以从方程中解出，并可以写为其中，与分别是纤芯模与包层模有效折射率。因此。

11、找种方法，该方法能设计出个精确光谱形状来匹配增益谱。对于些其他应用，例如作为传感器，虽然比布拉格光栅在压力温度外围折射率,方面更敏感，但它光栅谱太宽而不能获得良好分辨率与信噪比。在这篇文章中，我们用分析形式研究了相移与级联性质。个更宽且平坦带宽或者多个窄线宽峰在带中得到实现。与理论相符合实验结果也在这篇文章中被报道。.理论分析对于光纤中从导模耦合到包层模光，其电场可以写为如下形式其中，与分别为沿着长周期光纤光栅长度方向上输入导模与耦合包层模幅度。是长度，与分别是传播常数。是谐振波长失谐，是周期。耦合模方程可以表示为。

12、向短波方向。图中，画出了相移随着而变光栅光谱图。于是，我们可以看出我们可以进步改变光谱图。这种器件潜在应用将是增益平坦。为了说明这个，我们在图中展现了这种器件对典型增益谱影响。这种应用需要对光栅波长与峰值损耗仔细调整。在图和图中，我们分别画出了与级联长周期光纤光栅在计算与实验中所获得光谱图。理论仿真与实验细微差别是由于实验中光栅中心波长与强度略微失谐。时图，相邻传输峰波长间距为.。随着间光纤距离增加，我们可以得到个相邻传输峰距离更近且每个传输峰更窄传输谱。对图，图中有个间距为.传输峰，这些传输峰有超过损耗。传输峰线宽由级联长周期光栅间间距与光纤数值孔径决定，所。

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