为传统电磁波吸收材料，因其强烈磁性和高电阻率，从兆赫兹到千兆赫兹范围内已经被广泛地研究。

因电磁波应用，研究者趋向于使用铁氧体高分子薄膜而不是大多数铁氧体。

虽然，铁氧体高分子薄膜厚度必须厚才能有效吸收电磁波，但由于阻抗对铁氧体限制使得在千兆赫兹范围内提高磁导率值有定困难。

与铁氧体作比较，金属磁性材料具有较大饱和磁化值和限制是在个高频率水平。

因此，复合体磁导率值在高频率范围仍保留在较高值。

因此，在千兆赫兹范围，金属磁性材料比铁氧体更有可能制备较薄吸收体。

然而，金属磁性材料具有较是化合物电阻率被报道出来为。

高电阻率纳米复合材料被认为是，和粉末组分。

氧化钇被嵌入和之间，起着绝缘体作用。

电磁微波相对磁导率实部和虚部在图绘制出了个频率函数。

相对磁导率实部随着频率从下降到。

然而，相对磁导率虚部在大于范围从增加到，然后在较高频率范围内下降。

相对磁导率虚部在个宽频率范围呈现个峰。

在图中，与作比较，复合物磁导率实部和虚部呈现个较低值。

这些本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ较低值归因于磁化比小。

因此，比有个比较小相对磁导率，是与相互作用效果。

然而，磁导率虚部曲线上极大点转移到较高频率值。

因此，纳米复合材料具有显著特征是电磁微波吸收在更高频率区域。

吸收特性图是含粉末树脂复合材料反射损耗与频率之间典型关系。

首先，随着厚度增加，最小反射损耗被发现移向较低频率区域。

其次，分别在频率范围，厚度下获得树脂复合材料。

尤其是，与样品相匹配厚度在观察到最低，最小在被观察到。

众所周知，选择合适电磁波吸收材料标准之是其自然共振频率位置。

自然共振频率与各向异性场有关，根据方程本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ其中，是激发态核磁比，是各向异性场。

许多工作者已经报道了应用于电磁波吸收材料型铁氧体最大值导致在自然共振高频率范围个显著变化。

因此，可以预期，通过改变材料自然共振频率可以控制金属磁性微波吸收频率。

图是含粉末树脂复合材料频率与依赖关系。

在频率范围内观察到树脂复合材料。

在优化条件下制备，，树脂复合材料电磁微波吸收特性被概括在表。

样品与作比较表明最小反射点已经从转移到个更高频率。

这种转变是因为用立方部分替换了四方，这导致自然共振频率增加如图。

在纳米复合物中，和存在如同磁体样。

与作比较，具有更宽自然共振频率正如方程计算样，这归因于大各向异场性场。

因为他们相互影响，自然共振频率在和之间。

然而，吸收体在范围对应厚度比薄如图，因为在这个频率范围比大。

对于磁电磁波吸收材料是由自然共振频率造成，其与各向异性场相关。

因此，根据方程式，磁损耗决定了吸收体厚度。

起初结果与方程式致。

此外，与作比较，吸收体电磁波吸收带宽从扩大到，在图所示。

表复合物电磁微波吸收特性本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ总结总之，通过熔纺技术，后来热处理和不相均氧化处理已经致制备了纳米复合物粉末。

在范围内，优秀电磁波吸收特性归因于低相对介电常数和高相对磁导率。

我们研究证明三相式复合材料作为电磁波吸收体可能应用。

这项工作得到了日本教育科学体育文化部门科研研究补助金支持。

卡号本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ译文型钡铁氧体纳米复合材料电磁微波吸收性能刘九荣伊藤正博大阪大学尖端科学技术合作研究中心吹田市，大阪，日本接收于年月日年月日录用年月日网上发表通过把和粉末机械合金化处理制备纳米复合材料，其饱和磁化强度值随着浓度增加而增加。

纳米复合材料表现出比和更高矫顽力值，这是因为形状各向异性和交换偏置影响。

含粉末树脂压块分别在，和对应吸收剂厚度为，和范围内表现出良好电磁微波吸收特性。

年美国物理研究所。

铁氧体，作为传统电磁波吸收材料，因其强烈磁性和高电阻率，从兆赫兹到千兆赫兹范围内已经被广泛地研究。

因电磁波应用，研究者趋向于使用铁氧体高分子薄膜而不是大多数铁氧体。

虽然，铁氧体高分子薄膜厚度必须厚才能有效吸收电磁波，但由于阻抗对铁氧体限制使得在千兆赫兹范围内提高磁导率值有定困难。

与铁氧体作比较，金属磁性材料具有较大饱和磁化值和限制是在个高频率水平。

因此，复合体磁导率值在高频率范围仍保留在较高值。

因此，在千兆赫兹范围，金属磁性材料比铁氧体更有可能制备较薄吸收体。

然而，金属磁性材料具有较，fi本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，，是化合物电阻率被报道出来为。

高电阻率纳米复合材料被认为是，和粉末组分。

氧化钇被嵌入和之间，起着绝缘体作用。

电磁微波相对磁导率实部和虚部在图绘制出了个频率函数。

相对磁导率实部随着频率从下降到。

然而，相对磁导率虚部在大于范围从增加到，然后在较高频率范围内下降。

相对磁导率虚部在个宽频率范围呈现个峰。

在图中，与作比较，复合物磁导率实部和虚部呈现个较低值。

这些本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ较低值归因于磁化比小。

因此，比有个比较小相对磁导率，是与相互作用效果。

然而，磁导率虚部曲线上极大点转移到较高频率值。

因此，纳本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ浙江师范大学生化学院本科毕业设计论文外文翻译译文纳米复合材料在千兆赫范围内电磁微波吸收性能刘九荣伊藤正博大阪大学尖端科学技术合作研究中心吹田市，大阪，日本接到于年月日，年月日录用摘要纳米复合材料采用熔体纺技术研发，其电磁微波吸收性能在范围内。

与复合物相比，共振频率转移到个较高频率范围，这归因于四方大各向异性场。

其相对介电常数直在低于地区，这表明复合粉体具有高电阻率。

含质量分数，厚度粉末树脂复合材料分别在频率范围内获得有效电磁微波吸收反射损耗。

在吸收体厚度条件下观察到最低反射损耗为。

关键词纳米复合材料电磁微波吸收性能引言最近，就业通信设备使用电磁波范围为，包括移动电话，智能交通系统，电子收费系统和局域网络系统已经飞速发展。

因此，严重电磁干扰问题已经恶化。

对这些问题关注，促使研究抗电磁干扰涂层电磁波吸收材料自我隐身技术以及运用于民用和军用微波暗室。

材料复磁导率和复介电常数决定了反射和衰减电磁波吸收特性。

对磁性电磁波吸收剂来说，吸收厚度和磁损耗之间有如下关系根据方程式其中，表示光速，表示相匹配频率。

金属磁性材料有高饱和磁化率和在高频率处有限。

因此，在如此高频率范围，他们复磁导率仍保持在高位值。

所以，有可能从这些材料中制备薄吸收剂。

然而，这些材料磁化减少是由于涡流损耗引起电磁波。

因为这个原因，最好使用那些绝缘材料孤立较小微粒。

本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ杉本等人已经报道了复合物在范围内具有良好电磁微波吸收特性，其来源于通过传统电弧熔炼技术制备种稀土金属间化合物，。

我们也已经报道了通过熔炼技术制备复合物在范围内表现出良好电磁微波吸收特性，这归因于细粒度约。

磁性稀土纳米复合材料，比如，已经被当作高性能磁铁，这可能是通过退火非晶熔纺带制造，。

纳米复合材料微观结构强烈依赖于退火温度和时间以及合金成分。

本研究目是探讨由制备纳米复合材料电磁波吸收特性，并与作比较。

实验步骤材料准备三元合金锭第次通过在氩气流下感应熔化铱铁硼三种金属纯度大于被制备出来。

通过在单辊快淬设备，在轧辊表面以米秒速度，使用早期锭为起始原料制备出毫米宽约毫米厚度非晶态合金带。

球磨之后，粒子尺寸毫米粉末在氦气流下被加热到，以每分钟加热速度加热分钟。

在随后小时氧气流中加热，结合成粉末并通过表征。

在高分辨率扫描电子显微镜观察到微观结构。

特性通过均匀混合含环氧树脂复合粉末制备环氧树脂复合材料，并把它压成圆柱形压块。

这些压块在下加热分钟被加工处理，然后切成外径毫米和内径毫米环形试样。

通过使用惠普网络矢量分析仪测量环形试样散射参数，。

相对渗透率和电容率值取决于在频率范围内测量散射参量。

根据以下方程，在给定频率吸收厚度相对渗透率和电容率条件下计算出反射损耗曲线。

其中，表示电磁微波频率，表示吸收剂厚度，表示光速，表示空气阻抗，表示吸收器输入阻抗。

结果与讨论结构特征本科毕业设计论文外文翻译Ⅳ图表示典型射线衍射非晶态粉末衍射图直接获得，在氦气流热处理分钟后，在氧气流不成比例氧化样品后。

从图可以发现，用熔纺技术制备合金粉末是非晶态。

图是经过热处理，其粉末是由和两相物质组成。

经不规则氧化后，相消失了。

图射线衍射图与图作比较，我们看到主要峰值强度，这只是个主要峰值，其比氧化后强。

这个结果表明形成是因为把氧化成，和纳米粒子。

但是从图中没有观察到峰其原因可能是粒子尺寸太小以至于没有被检测到。

通过使用罗谢勒公式，决定从射线衍射峰扩大线确定和晶体尺寸大约。

这个测量结果同高分辨率扫描电子显微镜致。

频率依赖于树脂复合材料相对介电常数，包括如图中含粉末。

相对介电常数实部和虚部在大于范围几乎是常数，因此相对介电常数显示