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1、的近似的宏观流动。从以上的昂萨格原理提出了种运动的水动力方程的推导统的框架以及相关的边界条件，虽然它并没有给相关的参数，这是特定于特定的模型的细节。．电流变流体动力学许多的流体应用涉及到流中高剪切速率。而的静态特性流体可以有效介电常数制定成功的研究流体的动态行为可以代表个具有挑战性的课题。直接模拟涉及多个离散，电相互作。
2、拟。该模型产生自然的观察表明，电场作用下，固体颗粒相分离为两部分密列相，如图所示的液相。在这个模型中的固体颗粒之间的电相互作用的基础上的处理引起的偶极相互作用，在弱电流变效应的限制有效。这是在相反的静态性能更精确的处理通过有效介电形式主义。通过对固体颗粒的数密度为场变量，我们推导运动方程通过使用昂萨格的变分原理。结果指。
3、，可以定义为滑移长度。防滑边界条件的接触，让。如果我们把式和该表面滑动耗散项和切向粘性应力边界条件的式相结合，我们得到的边界条件，提出近两个世纪前称为边界条件。值得注意的是，如果我们让滑移长度为零，从而得到无滑移边界条件，然后滑动速度必须为零以及为了等式左边不偏离。因此，无滑移边界条件是种限制的情况下式。通过扩展昂萨格。
4、用粒子将计算有限粒子数，因此难以适用于现实系统。宾汉流体通常用于动态预测，其中动态剪切流，引起的应力为例，是由下式给出，其中表示的粘度，剪切速率与阈值的剪应力超过类似流体的行为恢复。而模型清楚地捕捉到的动力学的重要元素，它没有考虑到经常观察到的剪切变稀行为和流变的电极配置的灵敏度。下面我们描述两相连续模型为流体动力学模。
5、对于多变量的般情况，可以简单地概括为式，在人工智能的场变量的情况下，应改为积分的总和，通过功能性衍生物的偏导数。在式耗散系数矩阵元素的国家司法研究所必须的两项指标的交换对称，如图所示的昂萨格,基于微观可逆性。昂萨格的原理的应用简单的例子考虑粘性时可压缩流体的运动方程便发生变化。在这种情况下，粘性耗散简单表示为,其中是粘。
6、如，在选择个合适的能量常数。除了规范的偶极偶极相互作用，这种排斥作用的长期注意也影响了致密的胶体粘度柱相。第二，我们把集体的固体颗粒密度作为个字段变量，其中表示的无量纲，当地的固体微球的体积分数。这对我们的模型组件用组件。这显然不是个实体，而是个均质胶体柱相。我们将这种密集的粘度模型胶态相作为个功能的，实验数据如下所示。
7、以包括要求动量平衡，在这种情况下，我们得到纳维斯托克斯方程。变化的边界条件也有，由切向粘性应力积分的表面这里的下标表示正常的组件的边界和的切向分量，且已忽略式。这是动力边界条件关键问题，这是的运动方程解的条件。我们知道，无滑移边界条件般是在液固界面规则。然而，作为固体壁面与流体都是由不同的分子间的相互作用，这是很自然的。
8、矩。在这里，表示的局部电场，这是外加电场的埃克斯特的总和，加上其他所有的诱导偶极场，在微球体的位置。后者的准确知识需要描述的诱导偶极子的空间分布，它代表了全球的自洽的解决问题的办法。为了方便模型的建立，我们首先假定点偶极子位于微球的中心。为了防止微球从重叠的空间，我们引入两个球我和之间的斥力的相互作用势，分别坐落在和，。
9、度系数。在这个简单的例子中没有自由能量时变。因此，变分泛函，这应该是相对最小化，与不可压缩性条件利用分部积分法，最大限度地减少关于.等价于下面最小化.。可以通过使用拉格朗日乘子。完成个简单的计算得到，这导致斯托克斯方程，我们已经确定了。本文推导了斯托克斯方程的粘性耗散最小化与不可压缩性约束最初是由亥姆霍兹认为惯性效应可。
10、原理不混溶流体的流动的情况下在这种情况下，必须包括个免费的能量的时间变化项，从流体的流体和流体固体界面的能量产生的，它已被证明，得到解决的经典问题的移动接触线个广义边界条件。此外，由此产生的连续流体力学可以首次在分子动力学模拟到分子水平定量协议流域预测产量。然而，由于滑移长度般是在纳米尺度，无滑移边界条件可以作为个很好。
11、假设在液固界面存在些相同形式摩擦，式。这样的假设并不定排除无滑移边界条件，但可以选择做个限制。我们用个离散的式为适应粘性耗散的表达流固界面表示表面微分。由于表示相对切向的流体层和固体边界之间的速度，这正是我们所称的滑移速度。直接显示形式为擦耗散率在液固界面能。直接显示形式摩擦耗散率在液固界面能，滑移系数为粘度长度。因此。
12、出，在个微弱的电流变效应对系统的实验结果吻合良好。特别是，它表明，剪切变稀行为的二动力可以采用平面避免，交替的电极配置，其中可能有积极的影响，流体的应用。.模型描述考虑相同尺寸的固体微球半径在我们的计算为微米，介电常数.，质量，悬浮油脂介电常数，粘度，密度。由于和之间的差异，在外部磁场的存在下，由式得颗粒极化与感应偶极。
参考资料：
（独家原创）新型能源汽车关键零部件研发汽车转向器的设计（全套CAD图纸）