1、射率或半球积分发射率可由公式表达式中实际物体的全辐射出度黑体在与物体相同温度下的全辐射出度半球全发射率。半球全发射率描述的是物体在到的全波长范围内向半球空间内辐射能量的与相同条件下黑体辐射能量的接近程度，数值约接近于，表明物体的辐射能力约接近黑体。半球光谱发射率定义式为式中实际物体的光谱辐射出度黑体在与物体相同温度下的光谱辐射出度半球光谱发射率。是波长的函数，它描述了物体在特定温度下，波长处向半球空间的辐射与黑体辐射接近的程度，数值约接近于，表明物体在此波长下的辐射能力约接近黑体。在与辐射表面法线方向成角的小立体角内测量的发射率称之为方向发射率。法向发射率是方向发射率的特例，即角为零时的方向发射率。由于目前市面上大多数红外探测系统都对探测角度有着严。
2、温度实际物体的单色辐射亮度，应为，令，，则有可能出现下述情况这样，同热辐射可以对应许多不同的温度。也就是说，确定个物体的热辐射并不能同确定该物体的真实温度。辐射测温中引入了表观温度的概念来解决这个问题。引入这个概念后，就可以把实际测温与黑体辐射定律联系起来。表观温度包括亮度温度辐射温度和颜色温度又称比色温度。万方数据硕士学位论文中低温下材料发射率测量方法的研究作者李希明导师李文军副教授学科测试计量技术及仪器中国计量学院二〇四年四月万方数据，万方数据中图分类号学校代码密级公开硕士学位论文中低温下材料发射率测量方法的研究作者李希明导师李文军副教授申请学位工学硕士培养单位中国计量学院学科专业测试计量技术及仪器研究方向光谱发射率测量二〇四年四。
3、出的辐射即可以近似的认为是黑体辐射源。如图所示。图黑体模型黑体空腔的发射率的评价人工黑体辐射源最重要的性能指标。由于通过实验手段确定空腔发射率十分困难，因此求黑体空腔发射率通常采用理论计算的方法。黑体空腔发射率的计算方法主要包括多次反射法积分方程法法和中国计量科学研究院段宇宁等人提出的近似计算等方法。多次反射法的基本原理是空腔内微面元本身的定向辐射与其它微面元次或多次反射后投射到该微元面上再射向开口方向的定向辐射强度之和等于从空腔内微元面射向腔外的总的定向辐射。积分方程法是由提出，完善的。其基本原理是在漫射腔内壁任何点有效半球辐射等于该点处面元本身的半球辐射加上腔内其它壁面投射到该面元上得反射辐射。法的基本思路是通过概率统计的手段来模拟光学行为。此方法不需要假设等温漫射等条件，在处理复杂。
4、格的要求，万方数据中国计量学院硕士学位论文因而方向发射率和法向发射率都是十分重要的。方向全发射率定义式为，式中，实际物体在温度时的辐射亮度，黑体在与物体相同温度下的辐射亮度，方向全发射率。因为般与方向有关，所以，也与方向有关。它表征物体在与法线成角方向上的辐射与黑体辐射接近的程度。方向光谱发射率定义式为是方向角和波长的函数。它描述物体在特定方向波长条件下的辐射与相同条件下黑体辐射的接近程度，数值约接近于，表明物体在此条件下的辐射能力约接近黑体。辐射温度计测温原理现有的探测器用于红外测温的波段般为。辐射温度计就是通过探测器收集个波段内目标的红外辐射能，在仪器内部将其转换成电信号，经过系列的处理，最终显示出物体的温度。表。
5、长波段的辐射测温会造成较大影响这问题。随后，分别研究了环境辐射对材料光谱发射率测量的影响与环境辐射对物体真实温度测量的影响。提出了新的计算材料光谱发射率及真实温度的计算方程。并且通过理论计算，量化的考察了环境辐射对材料光谱发射率及物体真实温度测量的影响。之后以高发射率远红外纺织品与高发射率涂料为代表，设计基于三腔黑体辐射源与高精度辐射温度计的材料光谱发射率测量实验。研究了在条件下温度变化对材料光谱发射率的影响。依据前文中提出的新的计算方程计算样品的光谱发射率。万方数据中国计量学院硕士学位论文辐射测温及发射率测量理论基础黑体辐射的基本理论黑体是辐射测温学中是个基本且重要的概念。它的定义为在所有温度下，对所有发射到其表面上的所有波长的辐射能，黑体都能够完全吸收。黑体辐射定律包括普朗克定律维恩。
6、究生生活中无私的帮助。感谢级乐小琴师姐级白伟师兄孟程程师姐，感谢他们让我快速的融入实验室，感谢他们在生活学习上对我的帮助感谢与我朝夕相处的级同学，我忘不了跟你们起生活学习的欢乐和其他的点点滴滴感谢级和级的师弟师妹们，感谢他们的陪伴和关心，感谢他们带给我的帮助。最后也要感谢我的家人。这么多年来，他们为我的成长倾注了无数心血，感谢他们对我工作学习的理解与支持以及生活的关心。李希明年月万方数据中低温下材料发射率测量方法的研究摘要温度是度量物体冷热程度的物理量，是国际单位制中的七个基本物理量之。辐射测温作为被广泛应用测温手段之，具有不干扰被测温度场的分布，快速安全无污染等特点。在过去，辐射测温主要应用于高温测量以上，对应的辐射温度计的工作波长都较短，大都在之间。随着辐射测温向中低温以下和长波方向。
7、恩位移定律表明，黑体辐射的峰值波长与温度的乘积是个确定的常数，这个常数的值为。从维恩位移定律也可得知，黑体在温度为波长为处的单位波长间隔内辐射能力最强随着温度的升高，最大光谱辐射出度所对应的波长位置即峰值波长则往短波方向移动。斯忒潘玻尔兹曼定律黑体的辐射出度与温度之间的定量关系可由斯忒潘玻尔兹曼定律描述。斯忒潘玻尔兹曼定律的数学表达式为式中为黑体的全波长辐射出度，单位为斯忒潘玻尔兹曼常数，取值为。从公式可以看出，黑体的辐射出度与自身的绝对温度的四次方成正比。因此即使温度仅发生了微小的变化，也会显著影响全波长辐射出度的大小。这结论具有普遍适用性，它不仅适用于黑体，而且也适用于任何实际物体。实际物体的辐射出度为式中，为实际物体的发射率。上式说明，任何物体的辐射出度总。
8、月日万方数据致谢时光荏苒，岁月如梭，转眼间毕业在即。回想在研究生的时间里，心中充满了无限的感激和留恋之情。感谢母校为我创造了良好的学习环境，使我们能够专心致志的学习，陶冶情操。谨向我的导师李文军老师表示最诚挚的谢意！从课题的选择文献收集到实验设计研究，您都给予了耐心的指导和悉心的教诲。您以渊博的学识和独到的见解，使我在学术研究方面获得了很多支持您对知识孜孜不倦的追求和严谨治学的学风，使我在研究态度方面受益良多您在生活中幽默开朗的性格和豁达宽容的心态，使我在为人处事方面受益匪浅。在此，再次向李文军老师表示诚挚的感谢和崇高的敬意。感谢崔志尚老师郑永军老师刘辉军老师沈平平老师。他是我学习和工作中的榜样，感谢他他们是我学习和工作中的榜样和领路人，感谢他们为我的课题研究提出的宝贵建议，感谢他们在研。
9、位移近似定律和斯忒藩玻尔兹曼定律。通过这三个定律能够定量的描述黑体辐射。普朗克黑体辐射定律年普朗克利用量子统计学的方法成功推导出了在波长间隔，内黑体辐射出度的具体函数表达式，并给出了黑体单色辐射出度的表达式式中黑体的单色辐射出度，单位为第辐射常数，其取值为第二辐射常数，其取值为光谱辐射波长，单位为。黑体辐射能力与波长及温度之间的关系可以由普朗克定律准确的描述。当远大于时，即在温度较低或波长较短的情况下，普朗克公式可用维恩近似公式代替。后者的函数形式为在和波长的范围内，能很好的满足远大于的条件，因此在这些条件下维恩近似公式可以代替普朗克公式。维恩位移定律维恩位移定律的数学表达式万方数据中国计量学院硕士学位论文式中为黑体辐射的峰值波长为维恩常数。维。
10、的空腔形状和壁面辐射特性时有明显优势。综上所述，般选用积分方程法与法计算等温漫反射黑体空腔的有效发射率，计算精度比较高。近年来，空腔辐射理论有了很大万方数据中国计量学院硕士学位论文的发展。各种空腔理论计算所得到的结果正逐渐趋于致理论计算的致性又证明了这些理论的可靠性。发射率定义及相关概念材料的表面发射率是表征材料表面热物性的重要物理量。同种材料因具体测试样品以及测试方法的不同，测得的发射率数值也不尽相同。按波长范围划分，物体的发射率可以分为光谱及全波长发射率按发射方向分类则可分为方向发射率法向发射率及半球发射率。半球发射率的定义为辐射源表面单位面积向半球空间的辐射通量即辐射出度与同温度下黑体的辐射出度之比。它分为全量和光谱量两种，表征了辐射体在半球空间内的辐射接近黑体辐射的程度。半球全发。
11、是与它的温度的四次方成正比。全辐射测温就是利用利用这特性，通过测量物体的辐射出度来准确地确定该物体的温度。黑体空腔辐射理论从经典物理学的角度出发，完全封闭的空腔才能称之为黑体。只有封闭空腔才能保证腔内所辐射的全部能量在空腔内部被吸收而无任何能量逸出。但是，这种类型的空腔在实践中是毫无意义的，因为无法得到其黑体辐射。在实践中，人们通过在密闭等温腔体上开个小孔，利用这个带小孔的等温腔体来模拟黑体的特性。设容器内壁表面的反射率处处相等并为万方数据中国计量学院硕士学位论文，则每次反射的射线均为入射线乘以。若经小孔入射为个单位，则经次反射后的反射线即为。由于，所以当很大时，值就变得非常小。因此，只有极小部分入射的射线会再经小孔逸出，此时空腔的吸收率就可以非常接近于。基于这特性，从小孔中。
12、月万方数据独创性声明本人声明所呈交的学位论文是本人在导师指导下进行的研究工作和取得的研究成果，除了文中特别加以标注和致谢之处外，论文中不包含其他人已经发表或撰写过的研究成果，也不包含为获得中国计量学院或其他教育机构的学位或证书而使用过的材料。与我同工作的同志对本研究所做的任何贡献均已在论文中作了明确的说明并表示了谢意。学位论文作者签名签字日期年月日学位论文版权使用授权书本学位论文作者完全了解中国计量学院有关保留使用学位论文的规定。特授权中国计量学院可以将学位论文的全部或部分内容编入有关数据库进行检索，并采用影印缩印或扫描等复制手段保存汇编以供查阅和借阅。同意学校向国家有关部门或机构送交论文的复印件和磁盘。保密的学位论文在解密后适用本授权说明学位论文作者签名导师签名签字日期年月日签字日期年。
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