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并零。

这也显示了纤维须条到达沟槽底部的时候向心压力将造成跳跃。

图静压沿着轴的分布凝聚区速度场的分布规律气流槽聚型紧密纺中，凝聚区流场速度的分布影响着纤维须条的集聚，因此它是来优化沟槽结构参数对凝聚区流场分布的基础。

图显示了速度沿着凝聚区不同半径环形槽中心线轴分布。

气流速度在集聚槽是不等于零。

随着半径的减小的同时，速度极值是增加的。

它也显示了气流速度的波动明显受圆孔的影响，特别是沟槽底部是非常大的，因此圆孔的直径不应太大以避免纤维吸进孔内。

图也显示了前罗拉能够影响接触点与沟槽它们之间的速度。

这主要是由于前罗拉限制了气流的运动。

图速度沿着轴的分布为了讨论沿轴在沟槽宽度方向速度分量的分布，我们可以采用顺时针对沟槽上相应的号孔进行研究，如图。

图显示了随着半径的减小，沿着轴沟槽宽度方向上轴速度是逐渐降低的。

沟槽底部是接近零的，沟槽中心线两侧速度方向是相反的。

这表明气流从它的两侧进入集聚槽。

这有利于纤维的集聚，特别是边缘纤维。

随着半径的减小，沿着轴沟槽宽度方向上速度分量是逐渐增加的，它能够使得纤维束紧紧的贴着沟槽的底部。

这是通过气流沟槽的形状集聚的阶段。

随着半径的减小，沿着轴速度分量是增加的，因为速度方向在圆孔到坐标原点的距离是不同的。

数值研究表明，在沟槽宽度方向沿着轴号孔和号孔顺时针速度分量是正值。

在这个阶段纤维束完全的进入凝聚区。

这是有利于纤维向前移动。

在沟槽宽度方向沿着轴号孔，号孔和号孔顺时针速度分量是负值。

在这个阶段纤维束紧贴在沟槽的底部，防止了捻回向前移。

否则它将不利于减少加捻三角。

因此气流槽聚型紧密纺中，是否有充够的向心压力，能够使纤维束在加捻的过程中紧贴在沟槽底部，它是集聚效果的关键。

图在沟槽宽度方向沿着轴速度分量的分布结论在气流槽聚型紧密纺时，纤维束首先通过气流和气流槽形状集聚。

沟槽周围气流进入沟槽，通过圆孔流入气流沟槽辊的中空区，从吸入的侧面流出。

资料来源，温亚静译校凝聚区沟槽流场是负压。

随着沟槽半径的减小，静压是减小的。

但是静压波动是增加的，尤其是沟槽底部的波动是非常剧烈的。

随着半径的减小，集聚槽气流速度极值是增加的。

气流速度的波动明显受圆孔的影响，尤其是沟槽底部。

前罗拉能够影响接触点与沟槽它们之间的速度。

来自沟槽宽度的方向的速度分量，在集聚的过程沿轴的速度分量是非常重要的。

沿着轴的速度分量可以使纤维须条紧紧的贴在沟槽的底部，通过气流沟槽的形状使得集聚形成。

沿着轴的速度分量是有利于纤维向前移动和在加捻过程有足够的向心压力使得纤维须条紧贴在沟槽的底部。

参考文献，，，，，，，，，，，，，，，，，，，资料来源叶明琦译校气动槽聚型紧密纺的气流场数值计算竺韵德，邬建明，摘要关于气流槽聚型紧密纺技术，计算流体动力学模型，用并行技术进行计算，用三维计算流体动力学技术来模拟凝聚区流场。

流态，静压的分布规律，和在凝聚区速度的特点与分析。

结果表明，在气流槽聚型紧密纺时在定形状气流槽区域内纤维束受气流的作用而被凝聚，并且凝聚区的静态压是负压，以及在凝聚区的气流速度不为零。

在气流槽底部的附近静态压波动频率的速度是相对较高的，波动数相当于凝聚小孔数。

关键词紧密纺模型的数值计算根据上面的假设，在凝聚区建立几何结构模型。

它把气流沟槽辊的外层与前下罗拉的接触点作为坐标原点，纱线的运动方向作为轴。

气流沟槽辊的中心与轴垂直的方向为轴，如图从吸力的反向经过原点的方向为轴。

图为流场模拟区。

图流场模拟区气流槽聚型紧密纺使用的气流沟槽辊是端吸气而另端是关闭的，导致了负压空气流动，因此边缘进口是开放的。

所以进口面，和是大气压的进口。

气流沟槽辊的吸力面为出口边界，出口压力是相对大气压。

流场模拟区域划分采用混合网格和区域分割技术，沟槽网格差距大小，圆孔和气流沟槽辊的内部中空为。

在其他区域为。

模型使用非稳态和标准的湍流模型。

表面采用了防滑的边界条件和的算法。

过程的时间为。

并行计算估计使用三个计算节点每个节点配置，频率，内存，的小型电脑标准介面硬式磁盘机，综合两个米以太网卡。

精确度为。

结果与讨论凝聚区三维流场的特点气流槽聚型紧密纺凝聚区流场特点的计算结果参考图图显示了凝聚区周围空气流向槽内的状态，和通过圆孔进入气流沟槽辊的内部中空。

最后它将从另边排出。

图显示了平面气流速度矢量。

沟槽两侧的空气向中心集聚然后流向圆孔。

它有利于在紧密纺的过程中集聚纤维滑到沟槽的底部，还可以使用收缩形状的凹槽，以凝聚纤维须条。

通过气流凝聚纤维被称为气流聚型集聚，使用收缩形状的凹槽集聚纤维被称为槽聚型集聚。

图显示了凝聚区速度轮廓线。

我们可以看到在凝聚区的速度是变化的。

主要原因是圆孔不是连续的。

图显示了凝聚区压力轮廓线。

负压在进入紧密凹槽到达圆孔时是较低的，凝聚区其他静压梯度小。

图平面气流速度矢量图平面气流速度矢量图平面速度轮廓线图平面压力轮廓线凝聚区静压的分布规律沟槽静压的分布影响着凝聚区须条的运动，因此我们能够利用静压值来讨论凝聚区须条的分布。

图显示了静压相对大气压沿着凝聚区不同半径环形槽中心线轴分布。

集聚槽的静压低于常压并且是负压。

在集聚槽的静压气流槽数值计算紧密纺原理简介自从年紧密纺纱技术在巴黎国际纺织机械展览会上首次商业展出以来，它已经被中国和其他国家应用。

而且众多学者对紧密纺的原理和纱线结构进行了研究。

利用气流作用使纤维凝聚是紧密纺技术中个成功的设计，例如瑞士立达系统，德国绪森倚丽特系统，德国系统，与宁波德昌紧密纺织机械有限公司气流槽聚型紧密纺系统。

在倚丽特系统上研究了流场规则，但气流的集聚原则并没有提到。

本文中，在气流槽聚型紧密纺上利用计算流体动力学方法进行了数值研究，并分析了凝聚区里气流的运动规律。

这将为研究纤维集聚过程与紧密纺的原则提供了依据。

计算流体动力学模型气流槽聚型紧密纺气流槽聚型紧密纺是在环锭纺系统的前罗拉处加上个气流沟槽辊，如图沟槽辊被压在前罗拉表面，依靠它们之间的摩擦转动。

沟槽辊的中心是气流槽，它的底部均匀分布着大小相同的圆孔。

凝聚区的圆孔与沟槽辊的中心沟槽相连，与其它的胶辊分离。

在本文中，以使用凝聚区有个孔和利用负压相对大气压为例。

在模型，用行技硬件的选择。

选择适合设计目地的元器件是个重要的方设计环节。

不能以元器件是否是最高性能作为选择元器件的标准。

往往高性能器件的价格也是较高的。

应根据项目设计的需要选择元器件，能够满足设计需要作为标准选择元器件。

因为单片机系统设计是硬件和软件相结合的设计，所以系统和硬件和软件必须紧密配合，协调致。

应不断调整硬软件设计，以提高系统工作效率。

单片机的应用如今已经是在工业，电子等方面展示出了它的优越性，利用单片机在设计电路逐渐成了趋势，它与外围电路再加上软件程序就可以构建任意的产品，使得本设计成为现实。

随着单片机的日益发展，它必将在未来显示出更大的活力，为电子设计更多精彩。

对于数字电压表而言，功能将会越来越强大。

致谢通过这阶段的努力，我的毕业论文数字电压表终于完成了，这意味着大学生活即将结束。

在大学阶段，我在学习上和思想上都受益非浅，这除了自身的努力外，与各位老师同学和朋友的关心支持和鼓励是分不开的。

在本论文的写作过程中，我的导师康海静老师倾注了大量的心血，从选题到开题报告，从写作提纲，到遍又遍地指出每稿中的具体问题，严格把关，循循善诱，在此我表示衷心感谢。

同时我还要感谢在我学习期间给我极大关心和支持的各位老师以及关心我的同学和朋友。

写作毕业论文是次再系统学习的过程，毕业论文的完成，同样也意味着新的学习生活的开始。

我将铭记我曾是名成都理工大学工程技术学院学子，在今后的工作中把穷究于理成就于工的优良传统发扬光大。

参考文献陈洪中。

数字电压表。

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实证研究法实证研究法是科学实践研究的种特殊形式。

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图显示了速度沿着凝聚区不同半径环形槽中心线轴分布。

气流速度在集聚槽是不等于零。

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它也显示了气流速度的波动明显受圆孔的影响，特别是沟槽底部是非常大的，因此圆孔的直径不应太大以避免纤维吸进孔内。

图也显示了前罗拉能够影响接触点与沟槽它们之间的速度。

这主要是由于前罗拉限制了气流的运动。

图速度沿着轴的分布为了讨论沿轴在沟槽宽度方向速度分量的分布，我们可以采用顺时针对沟槽上相应的号孔进行研究，如图。

图显示了随着半径的减小，沿着轴沟槽宽度方向上轴速度是逐渐降低的。

沟槽底部是接近零的，沟槽中心线两侧速度方向是相反的。

这表明气流从它的两侧进入集聚槽。

这有利于纤维的集聚，特别是边缘纤维。

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这是通过气流沟槽的形状集聚的阶段。

随着半径的减小，沿着轴速度分量是增加的，因为速度方向在圆孔到坐标原点的距离是不同的。

数值研究表明，在沟槽宽度方向沿着轴号孔和号孔顺时针速度分量是正值。

在这个阶段纤维束完全的进入凝聚区。

这是有利于纤维向前移动。

在沟槽宽度方向沿着轴号孔，号孔和号孔顺时针速度分量是负值。

在这个阶段纤维束紧贴在沟槽的底部，防止了捻回向前移。

否则它将不利于减少加捻三角。

因此气流槽聚型紧密纺中，是否有充够的向心压力，能够使纤维束在加捻的过程中紧贴在沟槽底部，它是集聚效果的关键。

图在沟槽宽度方向沿着轴速度分量的分布结论在气流槽聚型紧密纺时，纤维束首先通过气流和气流槽形状集聚。

沟槽周围气流进入沟槽，通过圆孔流入气流沟槽辊的中空区，从吸入的侧面流出。

资料来源，温亚静译校凝聚区沟槽流场是负压。

随着沟槽半径的减小，静压是减小的。

但是静压波动是增加的，尤其是沟槽底部的波动是非常剧烈的。

随着半径的减小，集聚槽气流速度极值是增加的。

气流速度的波动明显受圆孔的影响，尤其是沟槽底部。

前罗拉能够影响接触点与沟槽它们之间的速度。

来自沟槽宽度的方向的速度分量，在集聚的过程沿轴的速度分量是非常重要的。

沿着轴的速度分量可以使纤维须条紧紧的贴在沟槽的底部，通过气流沟槽的形状使得集聚形成。

沿着轴的速度分量是有利于纤维向前移动和在加捻过程有足够的向心压力使得纤维须条紧贴在沟槽的底部。

参考文献，，，，，，，，，，，，，，，，，，，资料来源叶明琦译校气动槽聚型紧密纺的气流场数值计算竺韵德，邬建明，摘要关于气流槽聚型紧密纺技术，计算流体动力学模型，用并行技术进行计算，用三维计算流体动力学技术来模拟凝聚区流场。

流态，静压的分布规律，和在凝聚区速度的特点与分析。

结果表明，在气流槽聚型紧密纺时在定形状气流槽区域内纤维束受气流的作用而被凝聚，并且凝聚区的静态压是负压，以及在凝聚区的气流速度不为