1、“.....其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后......”。

2、“.....重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系......”。

3、“.....带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部上的应力为这样，作用在半球面上的应力为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力对的平面作用的磁应力面元上的应力为这样作用在的平面作用的磁应力为作用在闭合面上的总磁应力也即作用在上半球面电流上的磁力为写成矢量式为其中负号表示该力是受另半球面电流的磁吸引力......”。

4、“.....两柱的轴线平行且相距为,设其空间为真空，如图所示。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图单芯偏心电缆为研究问题方便，设该电缆为直无限长，因此垂直于电缆轴线的所有截面中的电场分布都相同，取其中个截面如图所示，两圆柱的横截面为两个圆。图单芯偏心电缆的横截面和，以圆的圆心为坐标原点两圆的连心线为轴建立平面。取轴上的两点为两圆的镜像对称点，其坐标分别为和，则由对称点的定义，得解方程组得为把偏心电缆变换为同轴电缆而计算其电容，需将平面上的圆和变换为平面上的两同心圆，故可作如下的分式线性变换重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力这样，平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，就对应着平面上的半径分别为和的两同心圆和，如图所示。图平面上的两同心圆为了计算该电缆单位长度的电容，还需进步确定圆和的半径和与及的关系。在平面的圆上取点，再在圆上取点......”。

5、“.....经计算得通过以上所作的分式线性变换，便将平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，变换为平面上的半径分别为和的两同心圆和。由于两圆和在平面上式同心圆，电场式堆成分布的，故得该电缆单位长度的电容量为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力其中为平面上每单位长度的电容量。由于保角变换并不改变电缆的电容量，因此平面上每单位长度的电容量为单芯偏心电缆所受的静电力由电容器电能公式知，当电缆电荷线密度为时，得单位长度电缆的电场能量为对于而言，当时，偏心电缆过渡到同心电缆，式也变化为单位长度的同轴电缆的电能公式当电缆电荷线密度为保持不变时，设单芯偏心电缆空心圆柱轴线相距为......”。

6、“.....而是铈锆固溶体的结构影响所致。表不同比的催化剂比表面积和孔分布注中，分别为催化剂中的所占比例综上所述，比例决定了固溶体的结构，实验证明立方体的有高的氧储藏能力。这有助于在反应期间靠释放机制增加表面氧的有效性。据的研究说明，立方体的比其它的相更容易还原并且有较好和的氧化还原能力。这将会较容易的补氧给到上的活性部位，导致在过程阻止积，催化性能优。含量的影响确定以甘氨酸作为络合剂，比为，且甘氨酸与金属离子比为，改变催化剂中的含量分别为,考察含量对催化剂的影响。评价结果如图所示。由图看出，不同含量催化剂的活性和稳定性随反应时间的延长逐渐降低，其中含量为的催化剂活性和稳定性最差。含量为的催化剂初始转化率基本接近，但含量为的催化剂稳定性最好。表所示，虽然含量为时催化剂比表面积和孔容最大，但孔径小不易于活性组分与反应物分子接触，还原度低，所以活性和稳定性差。具有较大比表面积和孔结构的含量为的催化剂表现出最好活性和稳定性，与评价结果致。图不同含量的催化剂对催化性能的影响表不同含量的催化剂比表面积和孔分布由图，催化剂在低温区和高温区各出现了个还原峰......”。

7、“.....结合图看出，随着含量提高，活性中心数量增多，因而活性增高。但含量过高分散不均，反应过程的积炭加快覆盖活性位，且还原后的部分烧结，导致催化剂失活，因而转化率下降，稳定性降低。所以，含量为的催化剂最佳。图不同含量的催化剂图图不同含量的催化剂图结论以甘氨酸作为络合剂，通过络合分解法制备系列催化剂，通过评价其催化性能，发现催化剂性能主要与络合剂的种类，络合剂用量，比及含量有密切关联。当甘氨酸与金属离子比为比为含量为时催化剂性能最佳。参考文献,致谢时光荏苒，转眼间四年的大学生活即将结束。回首四年的大学生活，在增添知识能力的同时，更增添了无尽的人生财富。路走来，我的成长和进步离不开所有人的帮助，真心感谢所有给予我帮助的老师师兄师姐和同学朋友们。首先，我真诚的感谢大学四年授予我知识的化学化工学院及材料科学与工程学院的老师，他们不仅教给我知识，同时教会我做人的道理。他们严谨的教学，诚恳的态度更是我以后工作学习的榜样。同时，我以真诚的心意和敬意感谢刘昭铁老师，感谢老师在我毕业论文设计期间的指导和帮助。他严肃的科学态度严谨的治学精神精益求精的工作作风，深深地感染和激励着我......”。

8、“.....其次，感谢任花萍师姐对我的帮助和指导。从论文的选题，实验的进行以及论文的完成，师姐都给予我无限的帮助。师姐对科学研究严谨的态度，不断探索的精神以及乐观开朗的性格影响了我，让我在毕业设计期间收获颇多，在此表示由衷的感谢。感谢实验室郝青青赵永华陈建刚闫浩兵曲鹏飞师兄对我实验的帮助和指导，感谢龙旭郭雯高晓媛师姐在实验期间对我的支持和帮助，感谢杨焕焕同学对我的帮助，谢谢,感谢化学院的杨文玉老师王明珍老师和王林芳老师及物理院的边小兵老师在实验测试中给予我的支持,感谢我的室友黄鑫贾娜赵式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系......”。

9、“.....需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的......”。