1、“.....其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后......”。

2、“.....重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系......”。

3、“.....带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部上的应力为这样，作用在半球面上的应力为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力对的平面作用的磁应力面元上的应力为这样作用在的平面作用的磁应力为作用在闭合面上的总磁应力也即作用在上半球面电流上的磁力为写成矢量式为其中负号表示该力是受另半球面电流的磁吸引力......”。

4、“.....两柱的轴线平行且相距为,设其空间为真空，如图所示。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图单芯偏心电缆为研究问题方便，设该电缆为直无限长，因此垂直于电缆轴线的所有截面中的电场分布都相同，取其中个截面如图所示，两圆柱的横截面为两个圆。图单芯偏心电缆的横截面和，以圆的圆心为坐标原点两圆的连心线为轴建立平面。取轴上的两点为两圆的镜像对称点，其坐标分别为和，则由对称点的定义，得解方程组得为把偏心电缆变换为同轴电缆而计算其电容，需将平面上的圆和变换为平面上的两同心圆，故可作如下的分式线性变换重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力这样，平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，就对应着平面上的半径分别为和的两同心圆和，如图所示。图平面上的两同心圆为了计算该电缆单位长度的电容，还需进步确定圆和的半径和与及的关系。在平面的圆上取点，再在圆上取点......”。

5、“.....经计算得通过以上所作的分式线性变换，便将平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，变换为平面上的半径分别为和的两同心圆和。由于两圆和在平面上式同心圆，电场式堆成分布的，故得该电缆单位长度的电容量为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力其中为平面上每单位长度的电容量。由于保角变换并不改变电缆的电容量，因此平面上每单位长度的电容量为单芯偏心电缆所受的静电力由电容器电能公式知，当电缆电荷线密度为时，得单位长度电缆的电场能量为对于而言，当时，偏心电缆过渡到同心电缆，式也变化为单位长度的同轴电缆的电能公式当电缆电荷线密度为保持不变时，设单芯偏心电缆空心圆柱轴线相距为......”。

6、“.....程序如下显示子程序设计主要是开启中断，选择定时器工作方式及给定时器高低字节送初值，最后使开始工作并通过给的控制寄存器写相应命令使其禁止芯片更新，此时时钟日历和闹钟信息可以通过读写相应的字节获得和设置，接着开启的晶体振荡器并且保持时钟运行，设置的输出为方波，时钟运行周期为时制等这些都完成系统上电后就可以从读取时间信息送进而显示电路显示了。程序如下定时器扫描显示时间调整程序设计时间调整是由三个按键组成的，它是最简单的单片机输入设备，通过按键输入或调整数据，实现简单的人机对话时间调整的三个按键分别接在的三个口。三个按键的功能分别为为选位键，按下时进行调时选位功能，被选中的那个数码管就闪烁准备调时选中位后按下对该位进行加操作，按下对该位进行减操作，流程图如图所示。图时间整程序框图程序如下,选位键按下执行主循环程序加键有效减键有效加减送显示电路显示送时钟芯片送显示电路显示送驱动电路送驱动电路位选择操作有效温度采集程序设计的初始化先将数据线置高电平。延时该时间要求的不是很严格，但是尽可能的短点。数据线拉到低电平。延时微秒该时间的时间范围可以从到微秒。数据线拉到高电平......”。

7、“.....据该状态可以来确定它的存在，但是应注意不能无限的进行等待，不然会使程序进入死循环，所以要进行超时控制。若读到了数据线上的低电平后，还要做延时，其延时的时间从发出的高电平算起第步的时间算起最少要微秒。将数据线再次拉高到高电平后结束。的写操作数据线先置低电平。延时确定的时间为微秒。按从低位到高位的顺序发送字节次只发送位。延时时间为微秒。将数据线拉到高电平。重复上到的操作直到所有的字节全部发送完为止。最后将数据线拉高。的读操作将数据线拉高。延时微秒。将数据线拉低。延时微秒。将数据线拉高。延时微秒。读数据线的状态得到个状态位，并进行数据处理。延时微秒。程序如下复位结束正把两者相结合，运用的好的话，才能作到学以致用的效果。本课题的实现有以下两部分硬件电路主要由单片机控制电路，时钟芯片电路，温度采集电路，驱动电路，键盘电路，显示电路六部分组成。每部分都是独立成个体系，用相应的集成片来实现，便于实现及调试。这是本课题的突出优点。软件编程是利用单片机语言编程来实现的。使用语言来开发系统是非常方便易懂高效的。方面不会降低对硬件的控制能力......”。

8、“.....本课题最大的优点是结构简单，小巧轻便，易于调试，实用性强及应用领域广泛等。在当今信息化的社会里，他能够及时，准确，直观的给广大公众带来了不言而喻的效益。通过这次毕业设计，使我得到了次用专业知识专业技能分析和解决问题全面系统的锻炼。使我在单片机的基本原理单片机应用系统开发过程，以及在常用编程设计思路技巧特别是语言的掌握方面都能向前迈了大步。再次回顾自己的毕业设计制作过程，心中有感慨，有失落，有兴奋，有喜悦，也有苦恼，但我觉得它值得我这样去做，因为它不仅让有了次实践的机会，让我学会怎样去式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系......”。

9、“.....需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的......”。