式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系，得式即为无限长的透镜形截页带电体柱内部场强的矢量表达式。带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部上的应力为这样，作用在半球面上的应力为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力对的平面作用的磁应力面元上的应力为这样作用在的平面作用的磁应力为作用在闭合面上的总磁应力也即作用在上半球面电流上的磁力为写成矢量式为其中负号表示该力是受另半球面电流的磁吸引力。用虚功原理计算单芯偏心电缆单位长度的静电力单芯偏心电缆单位长度的电容单芯偏心电缆可看做半径为的空心圆柱套半径为的圆柱，两柱的轴线平行且相距为,设其空间为真空，如图所示。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图单芯偏心电缆为研究问题方便，设该电缆为直无限长，因此垂直于电缆轴线的所有截面中的电场分布都相同，取其中个截面如图所示，两圆柱的横截面为两个圆。图单芯偏心电缆的横截面和，以圆的圆心为坐标原点两圆的连心线为轴建立平面。取轴上的两点为两圆的镜像对称点，其坐标分别为和，则由对称点的定义，得解方程组得为把偏心电缆变换为同轴电缆而计算其电容，需将平面上的圆和变换为平面上的两同心圆，故可作如下的分式线性变换重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力这样，平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，就对应着平面上的半径分别为和的两同心圆和，如图所示。图平面上的两同心圆为了计算该电缆单位长度的电容，还需进步确定圆和的半径和与及的关系。在平面的圆上取点，再在圆上取点，分别代入式并取的模并注意到，经计算得通过以上所作的分式线性变换，便将平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，变换为平面上的半径分别为和的两同心圆和。由于两圆和在平面上式同心圆，电场式堆成分布的，故得该电缆单位长度的电容量为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力其中为平面上每单位长度的电容量。由于保角变换并不改变电缆的电容量，因此平面上每单位长度的电容量为单芯偏心电缆所受的静电力由电容器电能公式知，当电缆电荷线密度为时，得单位长度电缆的电场能量为对于而言，当时，偏心电缆过渡到同心电缆，式也变化为单位长度的同轴电缆的电能公式当电缆电荷线密度为保持不变时，设单芯偏心电缆空心圆柱轴线相距为，则由虚功原理得单位长度的电缆所受的静电力为式为单芯偏心电缆芯所受电场力的计算公的电作不同于企业内部的分工协作，后者可以依靠企业内部管理机制来展开协作，而前者由于没有权威的协调和控制系统，不可避免会涉及到代理效率问题，因此有效畅通的信息平台是双方实现共同目标的前提。当地经销商代理商是公司在当地的代言人，若其行为不当势必会影响公司形象，因此公司要自始自终掌握对营销战略的控制权，并保留对销售产品种类产品定位和营销预算等方面的决定权。在经公司同意的前提下，允许当地经销商代理商针对当地市场特点对公司的营销战略做出相应调整。公司要监督当地经销商代理商营销战略的执行情况，可以通过高效的渠道信息系统，指派公司的主要部门主要人员与其联结，掌握销售情况的实时情况同时可以派送部分员工到当地经销商代理商处工作，或设立区域经理，加强与其沟通，提供营销技术指导，监督其绩效，掌握用户信息需求变化等第手资料。图公司出口模式公司间接出口直接出口设计院成套公司进出口公司国外公司国外招标海外代理商海外经销商浙江大学学位论文公司海外市场战略营销初探营销计划制定营销计划必须与企业战略营销保持良好的协调性，应将所有的管理职能都融入到营销计划制定过程中，将顾客置于计划的中心地位，并使企业的定位策略能够与目标市场相互协调。公司较为完善的海外营销计划包括定价促销营业推广公共关系产品开发和人力资源配置等，将所有的管理职能都融入到营销计划制定过程中，讲求系统化管理，整体配置企业所有资源，形成竞争优势强调协调与统，不仅仅使企业内部各环节各部门的协调致，而且也强调企业与外部环境协调致，共同努力以实现营销资源整合。图营销计划定价策略在现代市场营销过程中，尽管非价格因素的作用在增长，但价格仍然是营销组合中个重要因素。价格是营销组合中最灵活的因素，价格的高低直接影响着企业的收益水平，也影响着企业在国际市场的竞争力。高新技术市场的竞争不同于传统市场的竞争，影响高新技术产品价格的因素是多样的。高研发投入短而易变的产品生命周期市场激烈的竞争第件成本效应客户对技术的成本效益的感受等诸多因素都会影响到定价策略。比如，为了补偿研发中的投资，高新技术企业需要建立个较高水平的价格，然而由于第件成本效应，使得重复生产高新技术产品的成本较第件产品的成本相营销计划定价策略促销策略营业推广公共关系产品开发人力资源配置浙江大学学位论文公司海外市场战略营销初探对低很多，为企业采取较低的定价提供可能。因此公司在设计定价策略时需要综合考虑分析产品组合产品成本产品质量与特点品牌战略顾客价格敏感度公司竞争地位等因素，参考技术独占者的价格策略，市场挑战者的价格策略，以及传统的成本导向定价法需求导向定价法竞争导向定价法和分销渠道定价法等定价策略，决定公司适当的产品价格。就公司来说，进入海外流程工业自动化市场，面对的是以，等为首的跨国工控行业制造商，他们是全球工业自动化市场公认的市场领导者，占有全球工业行业市场以上的份额，在些国家和地区，占有率甚至接近，其产品品牌在全球占绝对优势，价格也很高。海外的工控项目普遍采用招标方式式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场，需通过保角变换将带电柱体的透镜形截面变换为单位圆。因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷，映射为圆柱分布的电荷，电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系，得式即为无限长的透镜形截页带电体柱内部场强的矢量表达式。带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部