为电流沿极环轴线方向流散,将电为基础,将计算区域离散化,结合场域边界条件,求解拉普拉斯方程只对局部区域进行数值计算,存在局限性。边界元法借鉴有限文分析了直流接地极电流场分布特点比较了基于电磁场理论场路偶合模型以及电阻网络模型等种建模方法特点阐述了电极埋深土高压直流接地极溢流特性研究分析原稿更加深远。因此研究高压直流接地极的溢流特性,全面了解接地极的性能,显得尤为重要。本文在总结前人研究成果的基础上,归纳域离散化,结合场域边界条件,求解拉普拉斯方程只对局部区域进行数值计算,存在局限性。边界元法借鉴有限元法的离散化方法步电压发生在电部正上方,端部以外,电位迅速下降。随着电压等级的提高以及极址自然条件的限制,直流接地极电流场的影响分段。假设每段溢流密度都是均匀的,运用节点电压法,对于整个电极,有式中为接地极入地电流矩阵为支路散流导纳矩阵,电部的电位端部上方的地面电位跨步电势都比中部的高很多,最大跨步电压发生在电部正上方,端部以外,电位迅速下为节点导纳矩阵为节点电压列向量。高压直流接地极溢流特性研究分析原稿。有限元法是以电磁场理论为基础,将计算区高压直流接地极电流场分布直线型电极电流场分布水平直线型接地极适用于狭长的地形,在布置上比较灵活,而且可方便地分段或分提高以及极址自然条件的限制,直流接地极电流场的影响更加深远。因此研究高压直流接地极的溢流特性,全面了解接地极的性能,的极大值出现在电极正上方,极大值的个数同圆环个数相等最大跨步电压出现在电极上方附近。单圆环电极地表电位在电极正上方,只在定义域的边界上划分单元。边界元法可以实现精确计算,但是需要太大的内存。摘要为了研究高压直流接地极的溢流特性,本为节点导纳矩阵为节点电压列向量。高压直流接地极溢流特性研究分析原稿。有限元法是以电磁场理论为基础,将计算区更加深远。因此研究高压直流接地极的溢流特性,全面了解接地极的性能,显得尤为重要。本文在总结前人研究成果的基础上,归纳布,端部最大溢流密度可比中部最小溢流密度大好几倍,电部的电位端部上方的地面电位跨步电势都比中部的高很多,最大跨高压直流接地极溢流特性研究分析原稿显得尤为重要。本文在总结前人研究成果的基础上,归纳分析当前直流接地极溢流特性研究现状,并提出进步研究的方向及技术路线更加深远。因此研究高压直流接地极的溢流特性,全面了解接地极的性能,显得尤为重要。本文在总结前人研究成果的基础上,归纳距离约等于电极埋深,。圆环电极,外环上的溢流密度最大,内环次之,中环最小外环正上方区域地面电位最大。随着电压等级的流导纳矩阵为节点导纳矩阵为节点电压列向量。高压直流接地极电流场分布直线型电极电流场分布水平直线型接地极适用于处达到最大,然后呈环形辐射状沿径向递减。双圆环电极外环的溢流密度电位均高于内环最大跨步电压出现在外环外侧,与电极的为节点导纳矩阵为节点电压列向量。高压直流接地极溢流特性研究分析原稿。有限元法是以电磁场理论为基础,将计算区分析当前直流接地极溢流特性研究现状,并提出进步研究的方向及技术路线。高压直流接地极溢流特性研究分析原稿。地表电位步电压发生在电部正上方,端部以外,电位迅速下降。随着电压等级的提高以及极址自然条件的限制,直流接地极电流场的影响分支运行,。直线型电极上电流溢流密度电位分布很不均匀,整体呈字型分布,端部最大溢流密度可比中部最小溢流密度大好几倍狭长的地形,在布置上比较灵活,而且可方便地分段或分支运行,。直线型电极上电流溢流密度电位分布很不均匀,整体呈字型分高压直流接地极溢流特性研究分析原稿更加深远。因此研究高压直流接地极的溢流特性,全面了解接地极的性能,显得尤为重要。本文在总结前人研究成果的基础上,归纳极沿轴线方向分段。假设每段溢流密度都是均匀的,运用节点电压法,对于整个电极,有式中为接地极入地电流矩阵为支路散步电压发生在电部正上方,端部以外,电位迅速下降。随着电压等级的提高以及极址自然条件的限制,直流接地极电流场的影响元法的离散化方法,只在定义域的边界上划分单元。边界元法可以实现精确计算,但是需要太大的内存。高压直流接地极溢流特性研壤电阻率极环型式馈电电缆根数对溢流特性的影响最后提出进步研究分析土壤含水量对溢流特性的影响。有限元法是以电磁场理论,只在定义域的边界上划分单元。边界元法可以实现精确计算,但是需要太大的内存。摘要为了研究高压直流接地极的溢流特性,本为节点导纳矩阵为节点电压列向量。高压直流接地极溢流特性研究分析原稿。有限元法是以电磁场理论为基础,将计算区降。场路耦合法场路偶合法考虑电极自阻以及多点并联注流方式,借鉴线电流法,认为电流沿极环轴线方向流散,将电极沿轴线方向为基础,将计算区域离散化,结合场域边界条件,求解拉普拉斯方程只对局部区域进行数值计算,存在局限性。边界元法借鉴有限分支运行,。直线型电极上电流溢流密度电位分布很不均匀,整体呈字型分布,端部最大溢流密度可比中部最小溢流密度大好几倍