，，，中国矿业大学徐海学院毕业设计，，，，，，，，中国矿业大学徐海学院毕业设计，，，，，，，，当已经知道周期函数时，那么，函数的系数可通过得到。中国矿业大学徐海学院毕业设计当为定值时，它是周期信号的平均值。当时，的第二项为，其频率等于原函数的频率，称为基波。角频率。当时称为次谐波，其角频率是基波频率的倍。我们可通过计算机，使用离散傅立叶级数来分析波。因为计算机可以以求极限来计算，发散数组也是可以的。如果信号在频域内是离散的，在时域内是周期函数。那么波恰好与其对应。即信号在频域内是离散的。当然，是计算机来进行傅立叶级数的分解。信号在时域上是离散的，在频域上是周期函数。因此，对于个周期序列，其频谱既是周期的又是发散的。在中表示基波的频率为。联立可得。因此，次谐波的周期序列是以为周期的周期序列。那么可以用倍次的谐波来代替这些序列是定值，是次谐波的系数，因此交替数列正交，那么中国矿业大学徐海学院毕业设计因此令，显然，数列是周期性发散的，其周期为。从傅立叶级数可以看到，只有在数列中使用以为采样周期，才能定义频谱数列。同样，也只有使用有线波谱的才能定义时间数列。第章实际测量与分析在耐压试验中，用等效面积的小等分区来产生波。当负载电压为伏特时，我们使用示波器测量。输出电压波形如图所示。载波频率为，占空比的范围为。当负载电压为伏时，输出的电压波形如图所示，其载波频率没有改变。占空比的范围为。其调制度越深，输出电压越高。表给出了改变和是其低于次谐波输出电压的值。当是整数时，谐波相对较小。的范围越大或者越小，则谐波值越小。为了得到波内的谐波，可以通过将图和图的时域信号转化为频域信号，其等分的数量是。图管脚的波形电压为图管脚的波形电压为中国矿业大学徐海学院毕业设计图中的输出电压波形是通过计算机计算得出的。图时其图形。同样，图中的输出电压波形也是通过计算机计算得出的，其图形如图所示。因此，占空比就越接近实际量。它表明调制度越深，输出电压越高，其方法是变化的。高次谐波相对来说不明显，是基波。实际上负载电压波形接近正弦波。正弦波的频率为。其结果是更准确更有效。对于调制频率来说，我们可改变或的值，由于，可得到同样的结果。越低，调制频率将会增加的越高，谐波也会增加的越高。若和是定值，调制频率也是定值。基波下的频率时延基波下的频率时延图输出电压为时的图像图输出电压为时的图像表改变和时其低于次谐波输出电压的值较低的次谐波值基本的价值波动，，，，，中国矿业大学徐海学院毕业设计，，第章结论用面积等效原理来产生波是简单的。靠单片机的输出和产生波，目前，典型的谐波分析是使用矩形或梯形来等效每等分的波形。之后，高次谐波的结果比真正的低。尽管傅立叶级数增加了计算量和复杂性，但是傅立叶级数可以通过计算机来分解和描述。此种方法简便，分析结果比传统的方法得出的结果更准确。仿真和实验结果证实了我们这种方法的优点。声明这项工作得到了鉴泉华教育基金会的赞助致谢本文是在我的导师赵峻讲师的悉心指导下完成的，在论文的准备及撰写过程中，赵老师提出了许多宝贵的意见和建议。在我四年的本科生活中，赵老师无论在学习上还是在日常生活中，都给予了我很大的帮助，令我受益良多。在此向赵老师表示深深的感谢,另外衷心的感谢朱治橙老师，在大学四年里担任我们的辅导员。朱老师认真的工作态度严谨细致的工作作风以及学习生活上的热心帮助让中国矿业大学徐海学院毕业设计我感动。在此向朱老师致以最真挚的谢意,在论文的撰写过程中，还得到了班级同学和宿舍同学的热情帮助，与你们共度这段充实而又快乐的学习时光，将是我人生中难忘的美好回忆。最后，衷心感谢我的父母及家人，你们给予了我最深的爱无限的信任和最大的鼓励。衷心感谢所有关心和帮助过我的同学和朋友,中国矿业大学徐海学院毕业设计中国矿业大学徐海学院毕业设计，，，，，，中国矿业大学徐海学院毕业设计，，，，，，