。假设目标从方位处入射，则有测量出的两天线相差为为了消除该固偏，在工程中采用测量值减去入射时测量值测种干涉仪测量系统校准对零偏差修正方法论文原稿其最大的优势是能够兼顾天线阵的尺寸和测向精度，在中小型平台上可以实现高精度测向。干涉仪测向的基本原理是根据入射信号的相位解算入射角度，在工程应用中，由于天线和接收通道本身要通过系统设计鲁棒性容忍第种误差为可避免误差，同时对校准表误差影响最大，需要避免。摘要本文首先简单介绍了干涉仪在工程中应用的基本方法，并对干涉仪对零偏差导致的误差进行了分正方法论文原稿。固有相差的测量，在工程中称为校准表获取，般采用从干涉仪法线方位入射信号并采集的方式进行。若校准表误差过大，会导致干涉仪测向误差增大，因此在使用中需要尽得到后，代入式即可得到值。解出及后，根据式可得到最后的修正结果误差修正方法仿真采用上节所述方法，对解算及仿真如下假设干涉仪系统对零偏，存在天线阵固偏，根据式，有由于存在固偏，因此不能直接将时的统计均值作为。此时有式只与有关，因此根据每个，都可计算出相应。注意但由于系统误差的存在，同时只是近似公式，因此不定每个都能解出有效，但应近似为正态分布，其数学期望可作为最终。可以看到，的分布规律，当越大时，解算出的越稳定，趋近于真实值。在此可求绝对值大于差随分布，图中红色曲线为测向误差理论值。种对零偏差修正方法修正方法推导般原始测向误差分布都如上节图所示，设此时存在固偏，则有在入射的信号其实际相对干涉仪入射角应据式可得到最后的修正结果误差修正方法仿真采用上节所述方法，对解算及仿真如下假设干涉仪系统对零偏，存在天线阵固偏。，则进行次蒙特卡洛计算，其测向误种干涉仪测量系统校准对零偏差修正方法论文原稿不定每个都能解出有效，但应近似为正态分布，其数学期望可作为最终。种干涉仪测量系统校准对零偏差修正方法论文原稿。随分布，图中红色曲线为测向误差理论值。种对零偏差修正方法修正方法推导般原始测向误差分布都如上节图所示，设此时存在固偏，则有在入射的信号其实际相对干涉仪入射角应为会导致干涉仪测向误差增大，因此在使用中需要尽量获取精确的校准表。校准表的误差主要由以下几方面产生系统对零位置偏差引起的校准表误差通道固有误差系统量化误差。以上种误差，后两时的数学期望，作为最终解出的。按照以上原则，解出，这与仿真设定的已经相差较小，可认为成功解算出。图为典型干涉仪系统，测向误，根据式，有由于存在固偏，因此不能直接将时的统计均值作为。此时有式只与有关，因此根据每个，都可计算出相应。注意但由于系统误差的存在，同时只是近似公式，差分布如图，图中曲线表示无系统误差时理论值。针对每个入射角，求次的。得到。种干涉仪测量系统校准对零偏差修正方法论文原稿。图为典型干涉仪系统，测向为系统固有存在误差，在干涉仪系统中不可避免，需要通过系统设计鲁棒性容忍第种误差为可避免误差，同时对校准表误差影响最大，需要避免。得到后，代入式即可得到值。解出及后，种干涉仪测量系统校准对零偏差修正方法论文原稿身存在固有相位差，因此干涉仪的工程应用必须进行校准，校掉固有相差。固有相差的测量，在工程中称为校准表获取，般采用从干涉仪法线方位入射信号并采集的方式进行。若校准表误差过大分析仿真，最后给出了种对零误差的修正方法并仿真，对无法通过物理方式确定零位并进行校准的干涉仪系统使用具有定参考意义。关键词干涉仪对零误差修正引言干涉仪测向是种成熟的测向体量的办法。式中固偏偏认为是固定的误差是通道自身存在的相位波动及测量误差，无法通过运算消除。则有式得到的相位差结果才可用于计算目标入射角。干涉仪校准对零误差分析及仿真对在固有相位差，因此干涉仪的工程应用必须进行校准，校掉固有相差。干涉仪校正原理由于干涉仪测向是通过测量电波到达不同天线的相位差实现的，而在实际工程应用中，测量通道本身即存在析仿真，最后给出了种对零误差的修正方法并仿真，对无法通过物理方式确定零位并进行校准的干涉仪系统使用具有定参考意义。关键词干涉仪对零误差修正引言干涉仪测向是种成熟的测向体制获取精确的校准表。校准表的误差主要由以下几方面产生系统对零位置偏差引起的校准表误差通道固有误差系统量化误差。以上种误差，后两种为系统固有存在误差，在干涉仪系统中不可避免，偏。，则进行次蒙特卡洛计算，其测向误差分布如图，图中曲线表示无系统误差时理论值。针对每个入射角，求次的。得到。种干涉仪测量系统校准对零偏差