发生器信号采集同步触发和激光电源驱动等领域。参考文献杨燕，俞敦和，吴姚芳，侯霞新型窄脉冲半导体激光器驱动电源的研制中国激光，尹莉，彭浩，杨涛窄脉冲小信号运算放大电路的设计与实现电子元器件应用，邹晓兵，朱宏林，曾乃工，王新新纳秒级高压快脉冲发生器的研制高电压技术，陈彦超，赵柏秦，李伟用于纳秒级窄脉冲工作的大功率号。轴下面的是单稳态触发器输出的脉冲。输出的波形中可以看到，经过单稳态触发器之后，脉冲宽度变为了。用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。或非门构成的窄脉冲发生电路通常由微分或积分电路组成的脉冲电路中都有个开关如火花开关等来控制电容的充放电周期，由于开关本身的结构及参数限制，会导致脉冲宽度有限且不易控制。本文中通过将个或非门和积分电路组合起来，而不需要开关器件就实现了窄脉冲输出。电路如图所示，定时器产生的方波顺序经过个或非门后进行输出。由或非门的逻辑关系得出输出端与端的逻辑关系为，输出端如要得到高电平，则图中的端需为低电平同时端为高电平，但端变为低电平时，端的会通过小电阻迅速放电，从而端由高电平迅速变为了低电平，也就形成了很窄的正脉冲输出。正是由于积分电路和或能调节脉宽，给应用带来不便。为满足不同应用场合对脉宽的需要，本文设计了结构简单且脉宽可调的窄脉冲发生电路，并利用软件进行了仿真分析。脉冲发生电路设计及仿真采用多谐振荡器产生信号由于多谐振荡器产生的方波可调性较好，而失真度较小。因此，先采用多谐振荡器产生所需频率对应的方波，这里选择作为需要的频率。多谐振荡器产生方波电路如图所示，将调至图中元件参数可得周期，频率则为。改变电路中的，频率和占空比都将随之变化。改变电路中的，频率和占空比都将随之变化。利用中的示波器对上述电路进行仿真分析，仿真波形如图所示。图中可以看出，其输出波形的电压幅值为，频率为，占空比略大于，获得了所要求的方波信号，可以作为后续电路的输入信号。与单稳态触发器组合构成窄脉冲发生电路单稳窄脉冲发生电路设计及仿真论文原稿有定失真。改变电路中的，频率和占空比都将随之变化。利用中的示波器对上述电路进行仿真分析，仿真波形如图所示。图中可以看出，其输出波形的电压幅值为，频率为，占空比略大于，获得了所要求的方波信号，可以作为后续电路的输入信号。与单稳态触发器组合构成窄脉冲发生电路单稳态电路有个稳态和个暂稳态，是利用电容的充放电形成暂稳态的，因此它的输入端都带有定时电阻和定时电容，常见的单稳电路有两种人工启动型和脉冲启动型，在此我们应用的是脉冲启动型。脉冲启动型是将芯片的脚并接起来接在定时电容上，用脚作输入就成为脉冲启动型单稳电路。如图所示，芯片的脚正常输入为高电平，当输入为低电平或输入负脉冲时才启动电路进入暂稳态。窄脉冲发生电路设计及仿真论文原稿。关键词窄脉冲积分或非门引言随着科学技术的发展，脉冲技术在电力系统中比，经过对图中单稳态可调电阻和电容的多次调节得出，在输出波形较理想的前提下，当，时，可以得到最窄的脉宽约为，电压幅值保持为。仿真波形如图所示，轴上面的波形是多谐振荡产生的方波，即单稳态触发器的输入信号。轴下面的是单稳态触发器输出的脉冲。输出的波形中可以看到，经过单稳态触发器之后，脉冲宽度变为了。用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。或非门构成的窄脉冲发生电路通常由微分或积分电路组成的脉冲电路中都有个开关如火花开关等来控制电容的充放电周期，由于开关本身的结构及参数限制，会导致脉冲宽度有限且不易控制。本文中通过将个或非门和积分电路组合起来，而不需要开关器件就实现了窄脉冲输出。电路如图所示，定时器产生的方波顺序经过个或非门后进行输出。由或非门的逻辑关系得出输出光电子材料与技术研究所江西省赣州市摘要脉冲技术在电力系统中的高压绝缘监测激光技术微波技术和电磁兼容性等试验方面都有很广泛的实际应用。本文采用单稳态电路和或非门组成的积分电路设计了窄脉冲发生电路，并利用软件进行了仿真分析。结果表明，基于或非门组成的积分电路，将积分性质和或非门的逻辑功能巧妙结合在起实现了级窄脉冲输出，得到的脉宽可达左右而电压幅值保持为。关键词窄脉冲积分或非门引言随着科学技术的发展，脉冲技术在电力系统中的高压绝缘监测激光技术微波技术和电磁兼容性等试验方面都有很广泛的实际应用，如用于超宽带通信技术除尘技术固体绝缘空间电荷分布的测试装臵和电火花加工表面粗超度检测等。近年来，随着电子技术的飞速发展，在无线通信用户急增，频谱资源越来越稀缺，通信容量越来越大以及传输速率越来越来高的形势下，人们对结果表明，两种结构组成的窄脉冲电路都实现了脉宽的大幅减小且幅值不变。基于单稳态的脉冲电路中，改变电阻和电容的值可以改变输出波形的占空比，得到最窄的脉宽约为，电压幅值为，用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。基于或非门组成的积分电路，则将积分性质和或非门的逻辑功能巧妙结合在起实现了级窄脉冲输出，输出的脉宽可由调节，本文中得到的脉宽可达左右而电压幅值保持为。通过硬件电路实测进步验证了仿真结果，实测获得了小于的脉宽，电压幅值下降不到，但波形有定失真。因此基于或非门组成的积分电路不仅实现了级窄脉冲输出，并且结构简单，性能稳定，具有很好的应用前景，可用于脉冲电源中的驱动臭氧发生器信号采集同步触发和激光电源驱动等领域。参考文献杨燕，俞敦和，吴姚芳，侯霞新型窄脉冲半导体激光器驱的方波，即单稳态触发器的输入信号。轴下面的是单稳态触发器输出的脉冲。输出的波形中可以看到，经过单稳态触发器之后，脉冲宽度变为了。用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。或非门构成的窄脉冲发生电路通常由微分或积分电路组成的脉冲电路中都有个开关如火花开关等来控制电容的充放电周期，由于开关本身的结构及参数限制，会导致脉冲宽度有限且不易控制。本文中通过将个或非门和积分电路组合起来，而不需要开关器件就实现了窄脉冲输出。电路如图所示，定时器产生的方波顺序经过个或非门后进行输出。由或非门的逻辑关系得出输出端与端的逻辑关系为，输出端如要得到高电平，则图中的端需为低电平同时端为高电平，但端变为低电平时，端的会通过小电阻迅速放电，从而端由高电平迅速变为了低电平，也就形成了很窄的电压幅值为，此时脉冲的上升沿和下降沿都很陡，波形比较理想。该电路中可以通过调节和的值来改变脉宽，电阻电容的数值越小，脉宽就越小。在实际完成的硬件电路中，由泰克示波器测得输出脉冲波形如图所示，脉冲宽度小于，电压幅值约，但波形上升和下降比较慢。与仿真结果相比，由于或非门的输入输出等效电容效应，减缓了波形上升和下降的速度，导致实际波形有定失真。结论本文在定时器产生方波基础上，分别采用单稳态电路和或非门组成的积分电路设计了窄脉冲发生电路，并进行了仿真分析和实测。结果表明，两种结构组成的窄脉冲电路都实现了脉宽的大幅减小且幅值不变。基于单稳态的脉冲电路中，改变电阻和电容的值可以改变输出波形的占空比，得到最窄的脉宽约为，电压幅值为，用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。基于或非门组成的积型，在此我们应用的是脉冲启动型。脉冲启动型是将芯片的脚并接起来接在定时电容上，用脚作输入就成为脉冲启动型单稳电路。如图所示，芯片的脚正常输入为高电平，当输入为低电平或输入负脉冲时才启动电路进入暂稳态。将的脉冲加入到单稳态电路中定时器的脚，为了去掉输入信号中的直流分量，在脚之前串入个电容。改变电阻和电容的值可以改变输出波形的占空比，经过对图中单稳态可调电阻和电容的多次调节得出，在输出波形较理想的前提下，当，时，可以得到最窄的脉宽约为，电压幅值保持为。仿真波形如图所示，轴上面的波形是多谐振荡产生的方波，即单稳态触发器的输入信号。轴下面的是单稳态触发器输出的脉冲。输出的波形中可以看到，经过单稳态触发器之后，脉冲宽度变为了。用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。或非度变为了。用单稳态触发器实现的脉宽只达到了微秒级，没有得到纳秒级的窄脉冲输出。或非门构成的窄脉冲发生电路通常由微分或积分电路组成的脉冲电路中都有个开关如火花开关等来控制电容的充放电周期，由于开关本身的结构及参数限制，会导致脉冲宽度有限且不易控制。本文中通过将个或非门和积分电路组合起来，而不需要开关器件就实现了窄脉冲输出。电路如图所示，定时器产生的方波顺序经过个或非门后进行输出。由或非门的逻辑关系得出输出端与端的逻辑关系为，输出端如要得到高电平，则图中的端需为低电平同时端为高电平，但端变为低电平时，端的会通过小电阻迅速放电，从而端由高电平迅速变为了低电平，也就形成了很窄的正脉冲输出。正是由于积分电路和或非门的逻辑功能巧妙配合实现了简单稳定的窄脉冲输出，输出的脉宽则取决于积分电路的电阻电窄脉冲发生电路设计及仿真论文原稿脉冲输出。正是由于积分电路和或非门的逻辑功能巧妙配合实现了简单稳定的窄脉冲输出，输出的脉宽则取决于积分电路的电阻电容参数。通过电路仿真，得出输出端的波形如图所示时窄脉冲的脉宽约为左右，电压幅值为，此时脉冲的上升沿和下降沿都很陡，波形比较理想。该电路中可以通过调节和的值来改变脉宽，电阻电容的数值越小，脉宽就越小。在实际完成的硬件电路中，由泰克示波器测得输出脉冲波形如图所示，脉冲宽度小于，电压幅值约，但波形上升和下降比较慢。与仿真结果相比，由于或非门的输入输出等效电容效应，减缓了波形