系克比矩阵同理可以得到第次迭代时的修正量同样，也可以写出类似的算式这样反复交替的解式及式就可以使逐步趋近方程式的真正解。当满足人为收敛条件时，即,或迭代结束，式中,为预先给定的小正数。牛顿法潮流计算方程节点功率方程电力系统的负荷习惯用功率表示，对于有个节点的电力系统，系统中各节点注入电流与注入功率以标幺值表示的关系为，式中表示其共轭复数。将此关系式代入节点电压方程的通式，可得到以节点注入功率表示的节点电压方程上述的方程式，通常称为功率方程。根据方程中的节点电压向量表示的不同，可以得到不同形式的功率方程。若节点电压向量以直角坐标表示，即以复数平面上实轴与虚轴上的投影表示可写成其共轭值为导纳表示为把这两关系式代回式的功率方程中，展开后再将功率方程的实部和虚部分别写成有功无功功率分离的节点方功率方程式中，为各节点的编号。若节点电压以极坐标表示，则或写成将其同导纳的复数表达式起代入式的功率方程，进整理可以得到式中与节点电压的相角差。由式和给出的功率方程表示方法避免了复数运算，因此，在潮流计算中普遍采用。修正方程采用牛顿法计算潮流时，需要对功率方程进行修改。下面将根据在不同坐标内的修改进行讨论在直角坐标系内时，由节点功率方程可知节点的注入功率是各点电压的函数，设节点的电压已知，代入式，可以求出节点的有功及无功功率它们与给定的节点的注入功率,的差值应满足以下方程对于节点，已知节点的注入有功功率及节点电压大小，记作其节点的有功功率应满方程,对于平衡节点，因为其电压给定，故不需要迭代求解。通过以上分析可见，式和式共个方程，待求量共个。将上述个方程按泰勒级数展开，并略去修正量的高次方项后得到修正方程如下其中雅克比矩阵的各元素可以对式和式求偏导数获得。对于非对角元素有对于对角元素有由上述表达式可以看到，雅克比矩阵具有以下特点各元素是各节点电压的函数，迭代过程中每迭代次各节点电压都要变化，因而各元素每次也变化雅克比矩阵不具有对称性互导纳，与之对应的非对角元素亦为零，此外因非对角元素，故雅克比矩阵是稀疏矩。当在极坐标系内时，由功率方程可知节点的注入功率是各节点电压幅值和相角的函数。代入式可以求出节点的有功功率和无功功率，它们与给定的节点的注入功率,的差值满足下面方程支路首端功率和末端功率的求取,这是首端功率的求取程序，末端功率的求取与此相似，故不再赘述。各支路功率损耗的求取,数据处理为了使用户能方便的查看潮流计算结果，主界面上设弹出框，用户可以根据需要选择所要查看的数据，选中之后数据即显示在界面里的表格里。同时为了使用户能更好的处理数据，本软件还将计算所得结果存入表格中，以供用户随时查看调用。把数据写入中使用函数，下面是将功率写入中的程序段,其他数据类似于此不再赘述。数据的传递问题潮流计算主程序要调用数据初始化程序段的初始化数据，查看主程序潮流计算所得的数据都涉及到数据传递问题。个函数里的数据是局部变量，它不能被其他函数调用，然而初始化所得的数据要被主程序所调用，主程序运行后计算所得结果要被数据显示这边的函数所调用，这就要求数据共享，编程里的结构体很好的解决了这问题。结构体是运行时自动生成的，它就像是个数据的容器，它可以将存放在里边的函数作为每个函数的第三个输入参数随意地传给每个函数。下面是将潮流计算结果定义为结构体的程序段这样后面的函数就可以很好的随意的调用这些数据。第章实例仿真与分析实例仿真本设计设计了两个仿真实例，此处就对其中之做说明。电力系统模型的接线图如图所示图接线图选择此仿真实例计算，结果如下所示图仿真结果通过弹出框选择要显示的数据，运行结果如图所示。图运行结果分析该算例包含平衡节点节点节点这三种类型的存在于电力系统中，既含有长度的字形架空线路又包含有长度的,未找到引用源。形架空线路，最重要的是，该线路还包含有非标准变比的变压器，实际电力系统中所包含的情况，本线路基本上提到，只是在节点个数上有所减少，但是不影响基本计算。该算例可以基本上模拟电力系统中的所有线路。因此，如果该程序可以成功实现算例所要求的内容，那么该程序对电力系统中的大多数线路都适用。第章小结在做毕业设计的这段时间里大家都经历了很多，从开始的迷茫与不解到设计的完成，这不能不说是种蜕变。拿到毕业设计题目之后的第件事情就是查找相关资料以熟悉电力系统潮流计算的相关理论知识，无疑这步是至关重要的步。经过深入学习电力统潮通常是为了便于观察与比较所定义的每出生百名女婴相对的出生男婴数世纪年代中期，联合国在其出版的用于总体估计的基本数据质量鉴定方法手册Ⅱ认为出生性别比偏向于男性般来说，每出生名女婴，其男婴出生数置于之间此分析明确认定了出生性别比的通常值域为之间从此出生性别比值下限不低于上限不超过的值域直被国际社会公认为通常理论值，其他值域则被视为异常例近年来，越来越多的话题围绕着我国的人口性别比例而展开下图表所示的是我国年到年的出生人口性别比例的变化情况年中国人口性别比由图可以看出，在年到年之间，我国的人口性别比直都保持在到之间，超出了国际社会公认为通常理论值很多电影院的座位问题定理设，则对任意,有记为,这结果称为定理，是这两位学者在世纪年代证明的历史上最早的中心极限定理是年建立的定理，它是前个结果的特例，具体为杨虎,钟波,刘琼荪应用数理统计北京清华大学出版社,张国权应用概率统计北京科学出版社,吴传志应用概率统计重庆重庆大学出版社,郑长波生活中的概率问题举例沈阳师范大学学报魏宗舒,等概率论与数理统计教程北京高等教育出版社,王梓坤概率论基础及其应用北京科学出版社,盐城师范学院毕业论文第页共页例设地扩建电影院，据分析平均每场观众数人，预计扩建后，平均的观众仍然会去该电影院，在设计座位时，要求座位数尽可能多，但空座达到或更多的概率不能超过，问应该设多少座位解把每日看电影的人编号为,，且令，第个观众还去电影院，不然则由题意，又假定各观众去电影院是独立选择，则是独立随机变量，现设座位数为，则按要求在这个条件下取最大当上式取等号时，取最大，因为，，由定理第二个式子知，应满足查正态分布表即可确定，所以，应该设个座位总结兴趣是最好的老师，可以激发学生的学习热情，更可以引导学生成为学习的主人，学习数学需要死记硬背熟能生巧，但并不排除用兴趣引导和激励将兴趣转化为志趣，转化为学习的动力，将其带到数学学习的每个部分本文我们主要通过讲解三个生活中遇到的悖论问题，使人们在生活与学习中，能更好的理解悖论给我们带来的困惑，解决了人们在意识上的些观点对于这些因为意识的错觉而存在的悖论问题，我们仍有待于进步研究上面列举了概率统计在实际生活中的些简单应用，其实日常生活中到处都有概率统计的影子通过统计我们可以了解些指数的变化趋势等，通过概率计算我们了解了彩票摸奖等的中奖率等概率统计的足迹可以说是已经深入到每个领域，在实际问题的应用随处可见相信人类能够更好的应用好概率统计，使之更好的为人类的发展做贡献盐城师范学院毕业论文第页共页参考文献梅长林,周家良实用统计方法北京科学出版社,略利用列举法得出同时掷三颗骰子出现点数和为的情形有种，而出现点数和为的情形却有种可见，已经产生了概率论的些萌芽年月日，法国骑士梅累向数学神童帕斯卡提出了个使他苦恼很久的问题两个赌徒相约若干局，谁先赢了局则系克比矩阵同理可以得到第次迭代时的修正量同样，也可以写出类似的算式这样反复交替的解式及式就可以使逐步趋近方程式的真正解。当满足人为收敛条件时，即,或迭代结束，式中,为预先给定的小正数。牛顿法潮流计算方程节点功率方程电力系统的负荷习惯用功率表示，对于有个节点的电力系统，系统中各节点注入电流与注入功率以标幺值表示的关系为，式中表示其共轭复数。将此关系式代入节点电压方程的通式，可得到以节点注入功率表示的节点电压方程上述的方程式，通常称为功率方程。根据方程中的节点电压向量表示的不同，可以得到不同形式的功率方程。若节点电压向量以直角坐标表示，即以复数平面上实轴与虚轴上的投影表示可写成其共轭值为导纳表示为把这两关系式代回式的功率方程中，展开后再将功率方程的实部和虚部分别写成有功无功功率分离的节点方功率方程式中，为各节点的编号。若节点电压以极坐标表示，则或写成将其同导纳的复数表达式起代入式的功率方程，进整理可以得到式中与节点电压的相角差。由式和给出的功率方程表示方法避免了复数运算，因此，在潮流计算中普遍采用。修正方程采用牛顿法计算潮流时，需要对功率方程进行修改。下面将根据在不同坐标内的修改进行讨论在直角坐标系内时，由节点功率方程可知节点的注入功率是各点电压的函数，设节点的电压已知，代入式，可以求出节点的有功及无功功率它们与给定的节点的注入功率,的差值应满足以下方程对于节点，已知节点的注入有功功率及节点电压大小，记作其节点的有功功率应满方程,对于平衡节点，因为其电压给定，故不需要迭代求解。通过以上分析可见，式和式共个方程，待求量共个。将上述个方程按泰勒级数展开，并略去修正量的高次方项后得到修正方程如下