确定最大弛度位置求横向承力索水平张力及分界力求子力矩兰州交通大学毕业设计论文求横向承力索水平张力及分界力求横向承力索的分段长度则分段长度为兰州交通大学毕业设计论文横向承力索总长度各悬挂点的吊弦长度求上下部固定长度上下检验计算结果支柱容量再次校验由上述计算过程可知,满足条件，所以支柱类型正确构形式。兰州交通大学毕业设计论文第章吊弦偏移值计算链形悬挂的计算特点及吊弦受力分析接触线的重力负载是通过吊弦由承力索承担的。这些负载在承力索上沿跨距的分布，将取决于吊弦长度变化和温度变化的规律，以及负载的大小。如果承力索和接触导线都是在支柱上，即跨距内没有吊弦，则导线所呈现的图形如图所示图跨距内没有吊弦导线的图形如果导线借助吊弦拉紧挂在承力索上，则承力索弛度加大，而导线的弛度加大图形如所示图跨距内有吊弦导线的图形如果增大吊弦张力，且使全部吊弦张力保持相等，就可以把接触导线重力负载转移到承力索上。由于此时经过支柱吊弦传递给支柱的接触导线重力为零，故它的弛度同样为零，如上图中的直线所示。此时承力索的负载将均匀布置，并按抛物线规律布置。如果安装悬挂时为了温度接触线具有水平状态，则吊弦的长度应按抛物线变化，它的张力沿跨距长度总是个常数。承力索计算时，应考虑些悬挂工作特性。半补偿链形悬挂的基本特征包括当承力索张力发生变化时接触线弛度要发生变化可能为正值向下弯曲或为负值向上拱起。在温度变为时接触线无弛度变化水平位置。兰州交通大学毕业设计论文具有刚性支柱吊弦的悬挂模型，在负弛度时，支柱吊弦和邻近支柱吊弦松弛，接触线的重力负载将经过其余的导线传递到承力索上。严格的讲，承力索弛垂曲线和抛物线相比有些不同。这种悬挂的形式仅仅在跨距中部，承力索上所承受的接触线的负载是均匀的。当悬挂用滑动吊弦或弹性吊弦时，靠近支柱处的导线部分上下移动，就要用其他的分析方法。吊弦长度与偏移值计算吊弦长度计算吊弦长度与悬挂类型结构高度跨距及吊弦所在位子等因素有关，在链形悬挂中任意点的吊弦长度计算如下图吊弦长度计算示意图吊同样将式转换到负序同步旋转坐标系,下，则有将式代入可得负序电网电压的分量根据式，和即弦长度式中吊弦长度链形悬挂的结构高度平均温度时承力索的张力单位悬挂的重量跨距长度设为吊弦至支柱的距离对于全补偿链形悬挂计算吊弦长度时可取度，计算式为兰州交通大学毕业设计论文式中接触线的线膨胀系数承力索的线膨胀系数吊弦偏移值的计算规定沿顺线路方向的倾斜角不得超过度，我国采用三半斜链形悬挂，又规定吊弦在横线方向上不超过度。对于半补偿链形悬挂，吊弦在承力索上不随温度的变化而位置发生变化。示意图如下图所示图半补偿链形悬挂吊弦偏移位置图中偏移角半补偿链形悬挂吊弦偏移值按以下公式计算式中接触线的线膨胀系数变化后的温度平均温度对于全补偿链形悬挂，承力索和接触线在温度发生变化时都发生纵向位移。相对于半补偿链形悬挂而言，吊弦的偏移值很小，当线索材质不同时，可由下式计算兰州交通大学毕业设计论文接触线风偏移值计算链形悬挂接触线的受风偏移决定于许多因素其中主要是取决于链形悬挂的结构形式材料参数接触线和承力索的受力状态风负载及接触线拉出值等。接触网的偏移值校验是支柱布置好了之后在进行的。我国电力机车受电弓的弓头总宽度为，弓头工作区为，而取许可风偏移值为，不足受电弓工作宽度的半。这是考虑了线路的不正常情况接触线拉出值的误差机车的摇摆和受电弓架的游动等因素而留的安全储备，以保证接触线不滑出弓外而发生刮弓事故。对于诸暨站站场来说，对直线区段的校验是完全满足设计要求，只需要对站线曲线区段进行校验。图全补偿链形悬挂受风偏移跨距全部位于缓和区段上如图所示，设缓和曲线长度为在其上设置的跨距长度为在弦长为的线段相对于中心轨距的中矢为，近似取为在跨距首端末端和中间点初受电弓相对于线路中心的偏移值分别取。根据前述分析，关键在于确定跨距相对于受电弓中心轨距的近似中矢值。由于跨距位于缓和曲线上，现在研究缓和曲线上的坐标关系。在缓和曲线首端的直缓点处，半径趋于无限大在末端的缓圆点处，半径等于圆曲线半径。因此，在工程上常用放射螺旋线笛卡儿坐标方程为当只取第项时，可以近似的表达为兰州交通大学毕业设计论文式中表示直缓点到计算点的缓和曲线长度表示缓和曲线长度与缓和曲线相接的圆曲线半径当时，即从到跨距首端时，纵坐标值为当时，即从到跨距末端时，纵坐标值为当时，即从到跨距中点时，纵坐标值为由图可知，接触线相对于受电弓中心线轨距的中矢，可近似的认为等于，则经整理得由此可知是由两部分组成的。的项是弦长为的接触线相对于受电弓中心线轨迹的中矢值，其后两项为外轨超高使受电弓中心相对于线路中心的偏移而造成的影响。综上所述，在缓和曲线区段上跨距内接触线相对于受电弓中心线运行轨迹的最大偏移值为，则有又由于将式代入式可得正序电网电压的,分量兰州交通大学毕业设计论文确定最短吊弦位置可建。图复位电路输入输出特性图上电自动复位电路上电自动复位电路在本设计中不需要考虑电源开关或电源插头分合过程中引起的抖动现象电源毛刺点和电源缓慢下降电池电压不足等问题，而只要在单片机供电时给其复位信号就可以了，所以完全可以用上电自动复位电路，见图。晶振电路设计晶振的选择晶振就是晶体振荡器的简称，分为有源晶振和无源晶振。晶振在单片机系统里的作用非常大，他结合单片机的内部电路，产生单片机所必须的时钟频率，为系统提供基本的时钟信号，单片机的切指令的执行都是建立在这个基础上的，晶振的提供的时钟频率越高，徐州工程学院毕业设计论文那单片机的运行速度也就越快。晶振用种能把电能和机械能相互转化的晶体在共振的状态下工作，以提供稳定，精确的单频振荡。有源晶振有只引脚，是个完整的振荡器，其中除了石英晶体外，还有晶体管和阻容元件。无源晶振是有个引脚的无极性元件，需要借助于时钟电路才能产生振荡信号，自身无法振荡起来。有源晶振不需要的内部振荡器，信号质量好，比较稳定，而且连接方式相对简单主要是做好电源滤波，通常使用个电容和电感构成的型滤波网络，输出端用个小阻值的电阻过滤信号即可，不需要复杂的配置电路。无源晶体需要用片内的振荡器，无源晶体没有电压的问题，信号电平是可变的，就是说是根据起振电路来决定的，无源晶振应和其他元件才能组成正常的振荡电路,同样的晶体可以适用于多种电压，可用于多种不同时钟信号电压要求的，而且价格通常也较低，因此对于般的应用如果条件许可建议用晶体，这尤其适合于产品线丰富批量大的生产。晶振的选择主要看应用电路，如果有时钟电路，就用无源晶振，否则就用有源晶振。在本设计中选用的系列单片机片内含有时钟电路，因此选用无源晶振。负载电容的选择负载电容分别接在对地和晶振的两个脚上，般在几十皮发，它会影响到晶振的谐振频率和输出幅度。晶振引脚的内部通常是个反相器,或者是奇数个反相器串联在晶振输出脚和晶振输入脚之间用个电阻连接,对于芯片通常是数千欧到数十千欧之间。这个电阻是为了使反相器在振荡初始时处与线性状态,反相器就如同个有很大增益的放大器,以便于起振。石英晶体也连接在晶振引脚的输入和输出之间,等效为个并联谐振回路,振荡频率应该是石英晶体的并联谐振频率。晶体旁边的两个电容接地,实际上就是电容三点式电路的分压电容,接地点就是分压点。以接地点即分压点为参考点,振荡引脚的输入和输出是反相的,但从并联谐振回路即石英晶体两端来看,形成个正反馈以保证电路持续振荡。在芯片设计时,这两个电容就已经形成了,般是两个的容量相等,容量大小依工艺和版图而不同,但终归是比较小,不定适合很宽的频率范围。外接时大约是数皮发到数十皮发,依频率和石英晶体的特性而定，计算公式参照式。晶振的负载电容式式中,表示为接在对地和晶振的两个脚上的电容集成电路内部电容上电容经验值为需要注意的是这两个电容串联的值是并联在谐振回路上的,会影响振荡频率。当两徐州工程学院毕业设计论文个电容量相等时,反馈系数是,般是可以满足振荡条件的,但如确定最大弛度位置求横向承力索水平张力及分界力求子力矩兰州交通大学毕业设计论文求横向承力索水平张力及分界力求横向承力索的分段长度则分段长度为兰州交通大学毕业设计论文横向承力索总长度各悬挂点的吊弦长度求上下部固定长度上下检验计算结果支柱容量再次校验由上述计算过程可知,满足条件，所以支柱类型正确构形式。兰州交通大学毕业设计论文第章吊弦偏移值计算链形悬挂的计算特点及吊弦受力分析接触线的重力负载是通过吊弦由承力索承担的。这些负载在承力索上沿跨距的分布，将取决于吊弦长度变化和温度变化的规律，以及负载的大小。如果承力索和接触导线都是在支柱上，即跨距内没有吊弦，则导线所呈现的图形如图所示图跨距内没有吊弦导线的图形如果导线借助吊弦拉紧挂在承力索上，则承力索弛度加大，而导线的弛度加大图形如所示图跨距内有吊弦导线的图形如果增大吊弦张力，且使全部吊弦张力保持相等，就可以把接触导线重力负载转移到承力索上。由于此时经过支柱吊弦传递给支柱的接触导线重力为零，故它的弛度同样为零，如上图中的直线所示。此时承力索的负载将均匀布置，并按抛物线规律布置。如果安装悬挂时为了温度接触线具有水平状态，则吊弦的长度应按抛物线变化，它的张力沿跨距长度总是个常数。承力索计算时，应考虑些悬挂工作特性。半补偿链形悬挂的基本特征包括当承力索张力发生变化时接触线弛度要发生变化可能为正值向下弯曲或为负值向上拱起。在温度变为时接触线无弛度变化水平位置。兰州交通大学毕业设计论文具有刚性支柱吊弦的悬挂模型，在负弛度时，支柱吊弦和邻近支柱吊弦松弛，接触线的重力负载将经过其余的导线传递到承力索上。严格的讲，承力索弛垂曲线和抛物线相比有些不同。这种悬挂的形式仅仅在跨距中部，承力索上所承受的接触线的负载是均匀的。当悬挂用滑动吊弦或弹性吊弦时，靠近支柱处的导线部分上下移动，就要用其他的分析方法。吊弦长度与偏移值计算吊弦长度计算吊弦长度与悬挂类型结构高度跨距及吊弦所在位子等因素有关，在链形悬挂中任意点的吊弦长度计算如下图吊弦长度计算示意图吊同样将式转换到负序同步旋转坐标系,下，则有将式代入可得负序电网电压的分量根据式，和即