化的影响较大，并导致双方的共晶相的熔融温度和熔融温度或合金的屈服强度增加，也增加了和合金在室温下的拉伸强度。与此相反，和添有钕的合金的伸长率比和合金还高。参考文献可以测试到附近的位错密度高，这些网格是再结晶晶粒形核的理想选择。据了解，个粒子变形区可以扩展到个连个的粒子直径其外表面的距离，并可由几十度转向其外邻接矩阵。在这些变形带中，二次粒子可以激发再结变形过程中晶粒生长，尤其是相。由于低界面能的相矩阵接口，在相界面结合较强，因此，相析出相对难以在热变形移动。第三，应变集中在附近的第二阶段可以引进高位错密度区和大的方向梯度粒子变形区其次，在挤压状态下，在合金中，和在合金中都破碎成小颗粒，在热挤压作用下，许多细小颗粒均匀分布在整个矩阵中，这些具有较高的熔点温度稳定的第二阶段可以针晶界，阻碍热的锌和再溶质原子被推到了沿晶界形成的液固界面前面，在晶粒内部只有锆富区存在，这验证了图至图，我们得出这样的结论在镁合金中存在和元素的晶粒细化作用。通过实验观察这是个好结论起加入合金中会形成合金，除了相外，在合金中新相出现，和与在合金中出现，这是射线衍射和扫描电镜确定的。在凝固过程中，首先应该发生包晶反应，由于分布不均衡服强度增加可能会涉及到第二阶段的加强。讨论合金，和都在铸态和挤压态下有不同的微观结构。随后，它带来不同的拉伸性能，首先，在铸态，合金由和相组成，当将加入到合金中，和与关系为，其中为屈服应力，作用摩擦应力与移动单个位错，是常数，是晶粒尺寸。因此，这可以解释为什么合金和的拉伸性能比组织合金高。此外，合金和的极限抗拉强度和屈时，抗拉强度时合金时，时合金时，时，。显然，在的强烈压力证明下晶粒尺寸在很大程度上依赖于镁合金和服从在合金温度下，通过动态再结晶晶粒细化是非常有效的。。挤压合金的力学性能图显示了三个挤压合金在◦下的力学性能，数据显示，能够提高合金，和的抗拉强度和屈服强度，而其中的延性降低合金演个重要作用动态再结晶过程外，另方面，平均规模约微米的动态再结晶晶粒合金是非常细而均匀的。这可能涉及到的事实，都打破了第二相粒子和细小析出的钉扎作用可以抑制再结晶晶粒的生长，它可以得出结论，即使此温度下，似乎个小的晶粒也在生长，在合金和中，再结晶晶粒尺寸很小，和也相同。关于矩阵的详情，可在第二阶段的些特点中发现。合金的晶粒尺寸是三者中最小的合金，这表明，钕和组合过程中除了扮，和被挤压的三结果，研究发现三种合金发生动态再结晶再结晶。然而，晶粒尺寸和第二阶段的数量分布是不同的，在热挤压合金如图所示中，没有第二相位矩阵。动态再结晶晶粒尺寸比合金和的大，甚至在二元合金◦，的共晶温度。对本实验结果进步分析表明，和总含量的增加会同时增加镁锌锆合金的共晶温度。。微观结构演化的热挤压合金图显示了在◦时光学微合金于合金和◦合金，第峰可以被认为是共晶相的熔融温度，第二个峰可以作为合金合金溶液温度熔化温度。我们可以得出这样的结论和的添加组合大大增加了合金共晶温度，这与钇的添加相同，大大增加了这可能是用来解释现象，定量的第二相存在于合金带和，这进步符合与射线衍射结果致。图显示了分析合金和的结果，第吸热峰出现在了合金温度约◦和合金温度为◦，而第二个峰值出现在用和相的形成。图显示了和合金中和分布图，发现和都在晶界和基体存在。但是，在些领域，或含量非常高，正如如图和，它表明第二相很可能含有更多的钕或钇比基体。合物的形成可以归因于对和总数量的增加，然而，相和相不能通过射线衍射和能谱分析实验发现，显然，在合金中，钇的添加除了带来对相的形成外，并超过了相合物的形成可以归因于对和总数量的增加，然而，相和相不能通过射线衍射和能谱分析实验发现，显然，在合金中，钇的添加除了带来对相的形成外，并超过了相和相的形成。图显示了和合金中和分布图，发现和都在晶界和基体存在。但是，在些领域，或含量非常高，正如如图和，它表明第二相很可能含有更多的钕或钇比基体。这可能是用来解释现象，定量的第二相存在于合金带和，这进步符合与射线衍射结果致。图显示了分析合金和的结果，第吸热峰出现在了合金温度约◦和合金温度为◦，而第二个峰值出现在用于合金和◦合金，第峰可以被认为是共晶相的熔融温度，第二个峰可以作为合金合金溶液温度熔化温度。我们可以得出这样的结论和的添加组合大大增加了合金共晶温度，这与钇的添加相同，大大增加了二元合金◦，的共晶温度。对本实验结果进步分析表明，和总含量的增加会同时增加镁锌锆合金的共晶温度。。微观结构演化的热挤压合金图显示了在◦时光学微合金，和被挤压的三结果，研究发现三种合金发生动态再结晶再结晶。然而，晶粒尺寸和第二阶段的数量分布是不同的，在热挤压合金如图所示中，没有第二相位矩阵。动态再结晶晶粒尺寸比合金和的大，甚至在此温度下，似乎个小的晶粒也在生长，在合金和中，再结晶晶粒尺寸很小，和也相同。关于矩阵的详情，可在第二阶段的些特点中发现。合金的晶粒尺寸是三者中最小的合金，这表明，钕和组合过程中除了扮演个重要作用动态再结晶过程外，另方面，平均规模约微米的动态再结晶晶粒合金是非常细而均匀的。这可能涉及到的事实，都打破了第二相粒子和细小析出的钉扎作用可以抑制再结晶晶粒的生长，它可以得出结论，即使在合金温度下，通过动态再结晶晶粒细化是非常有效的。。挤压合金的力学性能图显示了三个挤压合金在◦下的力学性能，数据显示，能够提高合金，和的抗拉强度和屈服强度，而其中的延性降低合金时，抗拉强度时合金时，时合金时，时，。显然，在的强烈压力证明下晶粒尺寸在很大程度上依赖于镁合金和服从关系为，其中为屈服应力，作用摩擦应力与移动单个位错，是常数，是晶粒尺寸。因此，这可以解释为什么合金和的拉伸性能比组织合金高。此外，合金和的极限抗拉强度和屈服强度增加可能会涉及到第二阶段的加强。讨论合金，和都在铸态和挤压态下有不同的微观结构。随后，它带来不同的拉伸性能，首先，在铸态，合金由和相组成，当将加入到合金中，和与起加入合金中会形成合金，除了相外，在合金中新相出现，和与在合金中出现，这是射线衍射和扫描电镜确定的。在凝固过程中，首先应该发生包晶反应，由于分布不均衡的锌和再溶质原子被推到了沿晶界形成的液固界面前面，在晶粒内部只有锆富区存在，这验证了图至图，我们得出这样的结论在镁合金中存在和元素的晶粒细化作用。通过实验观察这是个好结论其次，在挤压状态下，在合金中，和在合金中都破碎成小颗粒，在热挤压作用下，许多细小颗粒均匀分布在整个矩阵中，这些具有较高的熔点温度稳定的第二阶段可以针晶界，阻碍热变形过程中晶粒生长，尤其是相。由于低界面能的相矩阵接口，在相界面结合较强，因此，相析出相对难以在热变形移动。第三，应变集中在附近的第二阶段可以引进高位错密度区和大的方向梯度粒子变形区可以测试到附近的位错密度高，这些网格是再结晶晶粒形核的理想选择。据了解，个粒子变形区可以扩展到个连个的粒子直径其外表面的距离，并可由几十度转向其外邻接矩阵。在这些变形带中，二次粒子可以激发再结晶晶粒的形核因此，再结晶成核可以通过促进在合金形成的第二相中增加和，此外，第二相可以在再结晶过程中阻碍形核增长，因此，合金表现了非常细小的颗粒。这是由于分散微粒粒径比合金和细得多，因此，合金合金时，时合金时，时，。显然，在的强烈压力证明下晶粒尺寸在很大程度上依赖于镁合金和服从关系为，其中为屈服应力，作用摩擦应力与移动单个位错，是常数，是晶粒尺寸。因此，这可以解释为什么合金和的拉伸性能比组织合金高。此外，合金和的极限抗拉强度和屈服强度增加可能会涉及到第二阶段的加强。讨论合金，和都在铸态和挤压态下有不同的微观结构。随后，它带来不同的拉伸性能，首先，在铸态，合金由和相组成，当将加入到合金中，和与起加入合金中会形成合金，除了相外，在合金中新相出现，和与在合金中出现，这是射线衍射和扫描电镜确定的。在凝固过程中，首先应该发生包晶反应，由于分布不均衡的锌和再溶质原子被推到了沿晶界形成的液固界面前面，在晶粒内部只有锆富区存在，这验证了图至图，我们得出这样的结论在镁合金中存在和元素的晶粒细化作用。通过实验观察这是个好结论其次，在挤压状态下，在合金中，和在合金中都破碎成小颗粒，在热挤压作用下，许多细小颗粒均匀分布在整个矩阵中，这些具有较高的熔点温度稳定的第二阶段可以针晶界，阻碍热变形过程中晶粒生长，尤其是相。由于低界面能的相矩阵接口，在相界面结合较强，因此，相析出相对难以在热变形移动。第三，应变集中在附近的第二阶段可以引进高位错密度区和大的方向梯度粒子变形区可以测试到附近的位错密度高，这些网格是再结晶晶粒形核的理想选择。据了解，个粒子变形区可以扩展到个连个的粒子直径其外表面的距离，并可由几十度转向其外邻接矩阵。在这些变形带中，二次粒子可以激发再结晶晶粒的形核因此，再结晶成核可以通过促进在合金形成的第二相中增加和，此外，第二相可以在再结晶过程中阻碍形核增长，因此，合金表现了非常细小的颗粒。这是由于分散微粒粒径比合金和细得多，因此，合金和的强度要高得多，这表明第二相中，除了晶粒细化作用外，对合金的强度具有强化效果，特别是当第相表现出加强效果明显时，根据著名的关系，屈服强度的晶粒尺寸取决于如下其中是由于晶粒细化增加屈服压力，是常数，是晶粒尺寸，因此，晶粒细化在再结晶过程中对合金和的影响比合金更高。综述这篇文章是研究，和合金的挤压变形及其力学性能。钕和钇的添加产生了个新的和析出和细化铸态晶粒，通过热挤压后，添加了和与的合金通过动态再结晶大大细化颗粒或达到了沉淀效果的手段。这表明，和的添加组合对在动态再结晶晶粒细化的影响较大，并导致双方的共晶相的熔融温度和熔融温度或合金的屈服强度增加，也增加了和合金在室温下的拉伸强度。与此相反，和