TOP16第六章 光的干涉-精品PPT课件.ppt文档免费在线阅读

用普通相机只能拍得平均结果，所以无法拍得两个的光源的“干涉条纹”照片。

如果和为两个普通的单色线光源，用照相机能否拍出干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，是否有可能拍得干涉条纹照片参考解答如果和为两个普通的单色线光源，用照相机不能拍得干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，有可能拍得干涉条纹照片。

如果曝光时间比短得多，即短到个原子次发光的时间，那么就把两个原子发光的次的叠加结果记录下来，当然就有个确定的强度分布。

因此可以说，这样的相机有可能拍得干涉条纹。

用白色线光源做双缝干涉实验时，若在缝后面放红色滤光片，后面放绿色滤光片，问能否观察到干涉条纹为什么参考解答不能观察到干涉条纹。

判断是否能看到干涉条纹应从两个方面考虑。

首先是产生相干叠加的条件，即相干光必须频率相同，在叠加区必须有振动方向相同的分量及有恒定的相位差。

其次还要从技术上考虑，如对两光强之比光源的非单色性及光源的线度等都有定的要求，以保证获得清晰的干涉条纹。

若差，即有确定的谐振叠加结果，只不过在观察的时间内，各种合成结果都会出现，从而得到的观察结果是非相干的。

用普通相机只能拍得平均结果，所以无法拍得两个的光源的“干涉条纹”照片。

如果和为两个普通的，在我们观察的时间内，两个光源不可能保证两条光线在确定的点有恒定的相位差。

普通光源自发辐射不同原子同时刻发的光同原子不同时刻发的光但每时刻，两光源发出的两条光线在各点都有定的相稳定的强度分布。

般的实验中观察时间都远比原子发光的时间长得多，所以要维持各点强度稳定，就得要求叠加区内各点每时刻相遇的两条光线除了频率相同振动方向相同之外，还必须相位差恒定。

由发光的特点可知短得多，是否有可能拍得干涉条纹照片参考解答如果和为两个普通的单色线光源，用照相机不能拍得干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，有可能拍得干涉条纹照片。

所谓干涉就是在观察的时间内，叠加区有由式和式联立解得将式代入式得研讨题如果和为两个普通的单色线光源，用照相机能否拍出干涉条纹照片如果曝光时间比中的干涉条纹由最清晰的明纹与的明纹重合变为最模糊的明纹与的暗纹重合的过程中，可动反射镜移动的距离为，则在此过程中，对于，光程差增加了对于，光程差增加了的可动反射镜连续地移动时，视场中的干涉条纹将周期性地由清晰逐渐变模糊，再逐渐变清晰，再变模糊，求视场中的干涉条纹次由最清晰变为最模糊的过程中可动反射镜移动的距离解设视场直向上移动，从透镜顶点与平面玻璃接触到两者距离为的移动过程中，移过视场中固定观察点的条纹数目等于暗右半部明，左半部暗右半部暗，左半部明。

图中数字为各处的折射用波长为的单色光垂直照射如图所示的牛顿环装置，观察从空气膜上下表面反射的光形成的牛顿环若使平凸透镜慢慢地垂，明，暗牛顿环越大，越大，即级次越高。

在图示三种透明材料构成的牛顿环装置中，用单色光垂直照射，在反射光中看到干涉条纹，则在接触点处形成的圆斑为全明全充入液体后第五个明纹位置充入液体前后第五个明纹移动的距离牛顿环光源透镜显微镜平玻璃平凸透镜反射镜明，液体。

求从劈棱数起第五个明条纹在充入液体前后移动的距离。

解设第五个明纹处膜厚为，则有设该处至劈棱的距离为，则有近似关系由上两式得充入液体前第五个明纹位置，用波长的单色光垂直照射在由两块玻璃板端刚好接触成为劈棱构成的空气劈尖上。

劈尖角，如果劈尖内充满折射率为的直到波长变为时，点再次变为暗条纹求点的空气薄膜厚度解设点处空气薄膜的厚度为，则有，即改变波长后有，高度为不平处为凹槽，最大深度为不平处为凹槽，最大深度为图图用波长为的单色光照射空气劈形膜，从反射光干涉条纹中观察到劈形膜装置的点处是暗条纹若连续改变入射光波长，的单色光垂直照射看到的反射光的干涉条纹如图所示有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边条纹的直线部分的连线相切则工件的上表面缺陷是不平处为凸起纹，最大高度为不平处为凸起纹，最大如果向上平移继续进行，这些干涉条纹将讨论题可以简化成只分析了劈尖的上下表面反射光形成相干光如图所示，光学平板玻璃与待测工件之间形成空气劈尖，用波长如果向上平移继续进行，这些干涉条纹将讨论题可以简化成只分析了劈尖的上下表面反射光形成相干光如图所示，光学平板玻璃与待测工件之间形成空气劈尖，用波长的单色光垂直照射看到的反射光的干涉条纹如图所示有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边条纹的直线部分的连线相切则工件的上表面缺陷是不平处为凸起纹，最大高度为不平处为凸起纹，最大高度为不平处为凹槽，最大深度为不平处为凹槽，最大深度为图图用波长为的单色光照射空气劈形膜，从反射光干涉条纹中观察到劈形膜装置的点处是暗条纹若连续改变入射光波长，直到波长变为时，点再次变为暗条纹求点的空气薄膜厚度解设点处空气薄膜的厚度为，则有，即改变波长后有，，用波长的单色光垂直照射在由两块玻璃板端刚好接触成为劈棱构成的空气劈尖上。

劈尖角，如果劈尖内充满折射率为的液体。

求从劈棱数起第五个明条纹在充入液体前后移动的距离。

解设第五个明纹处膜厚为，则有设该处至劈棱的距离为，则有近似关系由上两式得充入液体前第五个明纹位置充入液体后第五个明纹位置充入液体前后第五个明纹移动的距离牛顿环光源透镜显微镜平玻璃平凸透镜反射镜明明，暗牛顿环越大，越大，即级次越高。

在图示三种透明材料构成的牛顿环装置中，用单色光垂直照射，在反射光中看到干涉条纹，则在接触点处形成的圆斑为全明全暗右半部明，左半部暗右半部暗，左半部明。

图中数字为各处的折射用波长为的单色光垂直照射如图所示的牛顿环装置，观察从空气膜上下表面反射的光形成的牛顿环若使平凸透镜慢慢地垂直向上移动，从透镜顶点与平面玻璃接触到两者距离为的移动过程中，移过视场中固定观察点的条纹数目等于的可动反射镜连续地移动时，视场中的干涉条纹将周期性地由清晰逐渐变模糊，再逐渐变清晰，再变模糊，求视场中的干涉条纹次由最清晰变为最模糊的过程中可动反射镜移动的距离解设视场中的干涉条纹由最清晰的明纹与的明纹重合变为最模糊的明纹与的暗纹重合的过程中，可动反射镜移动的距离为，则在此过程中，对于，光程差增加了对于，光程差增加了由式和式联立解得将式代入式得研讨题如果和为两个普通的单色线光源，用照相机能否拍出干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，是否有可能拍得干涉条纹照片参考解答如果和为两个普通的单色线光源，用照相机不能拍得干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，有可能拍得干涉条纹照片。

所谓干涉就是在观察的时间内，叠加区有稳定的强度分布。

般的实验中观察时间都远比原子发光的时间长得多，所以要维持各点强度稳定，就得要求叠加区内各点每时刻相遇的两条光线除了频率相同振动方向相同之外，还必须相位差恒定。

由发光的特点可知，在我们观察的时间内，两个光源不可能保证两条光线在确定的点有恒定的相位差。

普通光源自发辐射不同原子同时刻发的光同原子不同时刻发的光但每时刻，两光源发出的两条光线在各点都有定的相差，即有确定的谐振叠加结果，只不过在观察的时间内，各种合成结果都会出现，从而得到的观察结果是非相干的。

用普通相机只能拍得平均结果，所以无法拍得两个的光源的“干涉条纹”照片。

如果和为两个普通的单色线光源，用照相机能否拍出干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，是否有可能拍得干涉条纹照片参考解答如果和为两个普通的单色线光源，用照相机不能拍得干涉条纹照片如果曝光时间比短得多，有可能拍得干涉条纹照片。

如果曝光时间比短得多，即短到个原子次发光的时间，那么就把两个原子发光的次的叠加结果记录下来，当然就有个确定的强度分布。

因此可以说，这样的相机有可能拍得干涉条纹。

用白色线光源做双缝干涉实验时，若在缝后面放红色滤光片，后面放绿色滤光片，问能否观察到干涉条纹为什么参考解答不能观察到干涉条纹。

判断是否能看到干涉条纹应从两个方面考虑。

首先是产生相干叠加的条件，即相干光必须频率相同，在叠加区必须有振动方向相同的分量及有恒定的相位差。

其次还要从技术上考虑，如对两光强之比光源的非单色性及光源的线度等都有定的要求，以保证获得清晰的干涉条纹。

若在两个缝上分别放置红色和绿色滤波片，不满足频率相同的相干条件，所以不可能看到干涉条纹。

在煤矿的井下生产中，即时准确地监测井下气体的甲烷浓度变化，对确保安全生产极其重要请利用所学的知识设计检测仪监测矿井甲烷浓度介绍瑞利干涉仪监测矿井甲烷浓度。

瑞利干涉仪的结构如图所示，为狭缝光源，经透镜后成为平行光，再由双缝分离出两束相干光，分别让它们通过长度相等的两个气室后，由透镜会聚到其焦平面上形成干涉条纹两气室内气体相同，则两束光在点处干涉相长，形成零级明条纹若将气室内充入纯净空气，其折射率用表示将气室内充入井下气体，其折射率用表示，则两束光到达点的光程差为式中，为气室的长度为光的波长为点处干涉明条纹的级次假设井下气体中甲烷浓度为，则其折射率与纯净空气的折射率以及纯甲烷气体的折射率有如下关系按混合气体折射率公式课程指导课六第章光的干涉光的相干性杨氏双缝干涉实验光源对干涉条纹的影响光程与光程差薄膜干涉迈克耳逊干涉仪教师郑采星大学物理基本要求教学基本内容基本公式第章光的干涉了解相干光的获得，掌握杨氏双缝干涉。

理解光程概念，等厚干涉劈尖牛顿环等倾干涉。

了解迈克耳逊干涉仪。

光的相干性可见光波长为之间的电磁波，具有同频率的光为单色光。

光源的发光特性光源的最基本发光单元是分子原子。

波列长是波列持续时间。

普通光源自发辐射能级跃迁辐射不同原子同时刻发的光同原子不同时刻发的光原子自发辐射的间断性和相位随机性，不利于干涉条件的实现。

获得相干光的两种方法薄膜杨氏双缝实验明纹中心暗纹中心，分振幅法分波面法在双缝干涉实验中，为使屏上的干涉条纹间距变大，可以采取的办法是使屏靠近双缝。

使两缝的间距变小。

把两个缝的宽度稍微调窄。

改用波长较小的单色光源。

若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。

条纹有重叠零级明条纹中央为各种波长光叠加形成的白色波长不同条纹间距不同用白光作双缝干涉实验时，能观察到几级清晰可辨的彩色光谱解用白光照射时，除中央明纹为白