截面。为了区分杆件在发生不同变形时拉压弯剪扭所产生的内力，我们把由于拉伸或压缩变形而产生的横截两上的内力称为轴力，用表示求截面的内力取左半段表示的是左边截面作用给右边截面的力，所以这个内力是拉伸内力。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向轴力图拉力画在轴的上侧，压力画在轴的下测。•截面法假想将杆件切开，使内力转化为外力，运用静力平衡条件求出截面上内力的方法。与所代表的是同个内力。其中表示的是右边截面作用给左边截面的力长时规定为定为正值，杆受压缩短时定为复值拉伸和压缩时横截面上的内力轴力概念这种质点间相互作用力所发生的变化被称为附加内力，简称内力。截面法轴力，拉为正，压为负•构件部分与相邻部分之间的相互作用力变形的度量杆的绝对伸长量它反映的是杆的总变形置，但不能说明杆的变形程度。线应变为线应变，实际上也是杆的相对伸长值。它是无因次量，杆受拉伸变形与虎克定律材料的力学性能材料力学的基本假定•小变形•材料连续均匀•材料各向同性杆件基本变形拉伸压缩弯曲剪切扭转工程实例•内力和截面法•外力物体对构件的作用，如约束反力主动力•内力直的截面上，其剪应力同时存在，且数值相等，它们的方向或是都指向面截面的交线，或是都背向两截面的变线。剪应力之间的这种关系，都为剪应力互等定理。第四章直杆的轴向拉伸与压缩内力与截面法应力与强度条件材料的方位角为的截面的剪应力与方位角的截面上的剪应力数值总是相等的，但符号相反，即这说明，在过点如图中点的两个相互垂和上，其值为。就剪应力来说，情况稍截复杂点，角从到变化时，剪应力会出现负值。通常我们规定作用在个薄片两个截面上的剪应力所组成的力偶，其转向如果是顺时针时，则该剪应力取正值，反之取负值。剪应力正应力所起的作用是要把两个相邻截面拉开。剪应力所起的作用则是要使两个相邻的截面产生相对的错动。就正应力来看，无论截面所在方位如何，总是正值，最大的正应力是作用在杆的横截面应力横截面上的正应力简单拉伸和压缩时斜截而上的应力正应力面垂直为正应力•应力方向与截面平行为剪应力拉伸和压缩时横截面上的应力应力平均应力应力正应力，剪应力拉伸和压缩时横截面上的压或压截面拉或应力及强度条件•应力的基本概念•定义表示单位截面上所受的力。•规定应力方向与截用平面，将杆截成两段，取其中段建立平衡方程以求解内力的方法，称为截面法。•截面法的基本原理是，欲求的截面上的内力应该与图截面拉或拉截面所产生的内力，我们把由于拉伸或压缩变形而产生的横截两上的内力称为轴力，用表示求截面的内力取左半段取右半段由于所以•上面这种假设。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向截面。为了区分杆件在发生不同变形时拉压弯剪扭杆件切开，使内力转化为外力，运用静力平衡条件求出截面上内力的方法。与所代表的是同个内力。其中表示的是右边截面作用给左边截面的力表示的是左边截面作用给右边截面的力，所以这个内力是拉伸内力。杆件切开，使内力转化为外力，运用静力平衡条件求出截面上内力的方法。与所代表的是同个内力。其中表示的是右边截面作用给左边截面的力表示的是左边截面作用给右边截面的力，所以这个内力是拉伸内力。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向截面。为了区分杆件在发生不同变形时拉压弯剪扭所产生的内力，我们把由于拉伸或压缩变形而产生的横截两上的内力称为轴力，用表示求截面的内力取左半段取右半段由于所以•上面这种假设用平面，将杆截成两段，取其中段建立平衡方程以求解内力的方法，称为截面法。•截面法的基本原理是，欲求的截面上的内力应该与图截面拉或拉截面压或压截面拉或应力及强度条件•应力的基本概念•定义表示单位截面上所受的力。•规定应力方向与截面垂直为正应力•应力方向与截面平行为剪应力拉伸和压缩时横截面上的应力应力平均应力应力正应力，剪应力拉伸和压缩时横截面上的应力横截面上的正应力简单拉伸和压缩时斜截而上的应力正应力剪应力正应力所起的作用是要把两个相邻截面拉开。剪应力所起的作用则是要使两个相邻的截面产生相对的错动。就正应力来看，无论截面所在方位如何，总是正值，最大的正应力是作用在杆的横截面和上，其值为。就剪应力来说，情况稍截复杂点，角从到变化时，剪应力会出现负值。通常我们规定作用在个薄片两个截面上的剪应力所组成的力偶，其转向如果是顺时针时，则该剪应力取正值，反之取负值。方位角为的截面的剪应力与方位角的截面上的剪应力数值总是相等的，但符号相反，即这说明，在过点如图中点的两个相互垂直的截面上，其剪应力同时存在，且数值相等，它们的方向或是都指向面截面的交线，或是都背向两截面的变线。剪应力之间的这种关系，都为剪应力互等定理。第四章直杆的轴向拉伸与压缩内力与截面法应力与强度条件材料的变形与虎克定律材料的力学性能材料力学的基本假定•小变形•材料连续均匀•材料各向同性杆件基本变形拉伸压缩弯曲剪切扭转工程实例•内力和截面法•外力物体对构件的作用，如约束反力主动力•内力构件部分与相邻部分之间的相互作用力变形的度量杆的绝对伸长量它反映的是杆的总变形置，但不能说明杆的变形程度。线应变为线应变，实际上也是杆的相对伸长值。它是无因次量，杆受拉伸长时规定为定为正值，杆受压缩短时定为复值拉伸和压缩时横截面上的内力轴力概念这种质点间相互作用力所发生的变化被称为附加内力，简称内力。截面法轴力，拉为正，压为负•轴力图拉力画在轴的上侧，压力画在轴的下测。•截面法假想将杆件切开，使内力转化为外力，运用静力平衡条件求出截面上内力的方法。与所代表的是同个内力。其中表示的是右边截面作用给左边截面的力表示的是左边截面作用给右边截面的力，所以这个内力是拉伸内力。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向截面。为了区分杆件在发生不同变形时拉压弯剪扭所产生的内力，我们把由于拉伸或压缩变形而产生的横截两上的内力称为轴力，用表示求截面的内力取左半段取右半段由于所以•上面这种假设用平面，将杆截成两段，取其中段建立平衡方程以求解内力的方法，称为截面法。•截面法的基本原理是，欲求的。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向截面。为了区分杆件在发生不同变形时拉压弯剪扭用平面，将杆截成两段，取其中段建立平衡方程以求解内力的方法，称为截面法。•截面法的基本原理是，欲求的截面上的内力应该与图截面拉或拉截面面垂直为正应力•应力方向与截面平行为剪应力拉伸和压缩时横截面上的应力应力平均应力应力正应力，剪应力拉伸和压缩时横截面上的剪应力正应力所起的作用是要把两个相邻截面拉开。剪应力所起的作用则是要使两个相邻的截面产生相对的错动。就正应力来看，无论截面所在方位如何，总是正值，最大的正应力是作用在杆的横截面方位角为的截面的剪应力与方位角的截面上的剪应力数值总是相等的，但符号相反，即这说明，在过点如图中点的两个相互垂变形与虎克定律材料的力学性能材料力学的基本假定•小变形•材料连续均匀•材料各向同性杆件基本变形拉伸压缩弯曲剪切扭转工程实例•内力和截面法•外力物体对构件的作用，如约束反力主动力•内力长时规定为定为正值，杆受压缩短时定为复值拉伸和压缩时横截面上的内力轴力概念这种质点间相互作用力所发生的变化被称为附加内力，简称内力。截面法轴力，拉为正，压为负•表示的是左边截面作用给右边截面的力，所以这个内力是拉伸内力。它是随着拉伸交形产生的通常规定，伴随拉伸变形产生的内力取正值这时内力的指向是离开截面向外指。伴随压缩变形产生的内力取负值这时内力是指向