过管道任截面的流体质量，单位为理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程伯努利方程设流管中任取段流体内流至处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为机械能的变化为由功能原理压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压过管道任截面的流体质量，单位为理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程常量任取流管细，与管垂直三连续性方程质量连续性方程质量流量单位时间内流度方向相同。理想流体稳定流动稳定流动如果各流线上各点的速度不随时间而变，则流动称为稳定流动。流管由束流线围成的管状区域。•说明速度大小方向各流线不可相交流体的运动理想流体实际流体水油可压缩，具有粘滞性。理想流体绝对不可压缩完全没有粘滞性内摩擦。二稳定流动流线在任瞬间，在液体中划些线，使这些线上各点的切线方向和液粒在该点的速时•斯托克司定律应用流体运动物理教研组掌握理想流体稳定流动的概念及其物理意义掌握伯努利方程及其应用了解粘性流体的流动了解粘性流体的运动规律掌握连续性方程及其应用体，因而与周围流体存在粘性力。半径为的球体以速度运动，且流体对于球体作层流运动，则小球所受阻力大小为作稳定层流时的流量细管半径流体粘度细管长度流阻三斯托克司定律在粘性流体中运动时，物体表面附着有层流的截面积为流体通过该流体元截面的流量为通过整个管截面的流体流量为•泊肃叶定律粘性流体在水平细管内中作稳定流动，且是层流状态。在管中取半径为厚度为的圆管状流体元，该流体元•如果流体在开放的粗细均匀的管道中稳定流动二泊肃叶定律前提粘性流体在等截面的水平细管粘度速度梯度层流湍流过渡态三雷诺数粘性流体的运动规律粘性流体的伯努利方程•对于等截面水平细管流体不再保持分层流动状态，即垂直于流层方向存在分速度，流动杂乱不稳定。消耗的能量比层流多。能发出声音。二牛顿粘滞定律内摩擦力实际液体层与层之间的相互作用力。牛顿粘滞定律性流体的流动层流和湍流层流较小时，流体分层流动的状态湍流较大,不再保持分层流动状态，即垂直于流层方向存在分速度，因而各流层混淆起来。整个流动杂乱不稳定。湍流特点,压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压机械能的变化为由功能原理,处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程伯努利方程设流管中任取段流体内流至处理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程伯努利方程设流管中任取段流体内流至处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为机械能的变化为由功能原理压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压性流体的流动层流和湍流层流较小时，流体分层流动的状态湍流较大,不再保持分层流动状态，即垂直于流层方向存在分速度，因而各流层混淆起来。整个流动杂乱不稳定。湍流特点流体不再保持分层流动状态，即垂直于流层方向存在分速度，流动杂乱不稳定。消耗的能量比层流多。能发出声音。二牛顿粘滞定律内摩擦力实际液体层与层之间的相互作用力。牛顿粘滞定律粘度速度梯度层流湍流过渡态三雷诺数粘性流体的运动规律粘性流体的伯努利方程•对于等截面水平细管•如果流体在开放的粗细均匀的管道中稳定流动二泊肃叶定律前提粘性流体在等截面的水平细管中作稳定流动，且是层流状态。在管中取半径为厚度为的圆管状流体元，该流体元的截面积为流体通过该流体元截面的流量为通过整个管截面的流体流量为•泊肃叶定律粘性流体在水平细管内作稳定层流时的流量细管半径流体粘度细管长度流阻三斯托克司定律在粘性流体中运动时，物体表面附着有层流体，因而与周围流体存在粘性力。半径为的球体以速度运动，且流体对于球体作层流运动，则小球所受阻力大小为时•斯托克司定律应用流体运动物理教研组掌握理想流体稳定流动的概念及其物理意义掌握伯努利方程及其应用了解粘性流体的流动了解粘性流体的运动规律掌握连续性方程及其应用流体的运动理想流体实际流体水油可压缩，具有粘滞性。理想流体绝对不可压缩完全没有粘滞性内摩擦。二稳定流动流线在任瞬间，在液体中划些线，使这些线上各点的切线方向和液粒在该点的速度方向相同。理想流体稳定流动稳定流动如果各流线上各点的速度不随时间而变，则流动称为稳定流动。流管由束流线围成的管状区域。•说明速度大小方向各流线不可相交常量任取流管细，与管垂直三连续性方程质量连续性方程质量流量单位时间内流过管道任截面的流体质量，单位为理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程伯努利方程设流管中任取段流体内流至处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为机械能的变化为由功能原理压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为,压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压流体不再保持分层流动状态，即垂直于流层方向存在分速度，流动杂乱不稳定。消耗的能量比层流多。能发出声音。二牛顿粘滞定律内摩擦力实际液体层与层之间的相互作用力。牛顿粘滞定律•如果流体在开放的粗细均匀的管道中稳定流动二泊肃叶定律前提粘性流体在等截面的水平细管的截面积为流体通过该流体元截面的流量为通过整个管截面的流体流量为•泊肃叶定律粘性流体在水平细管内体，因而与周围流体存在粘性力。半径为的球体以速度运动，且流体对于球体作层流运动，则小球所受阻力大小为流体的运动理想流体实际流体水油可压缩，具有粘滞性。理想流体绝对不可压缩完全没有粘滞性内摩擦。二稳定流动流线在任瞬间，在液体中划些线，使这些线上各点的切线方向和液粒在该点的速常量任取流管细，与管垂直三连续性方程质量连续性方程质量流量单位时间内流过管道任截面的流体质量，单位为理想流体体积连续性方程常量体积流量单位时间内流过管道任截面的流体体积，单位为伯努利方程伯努利方程设流管中任取段流体内流至处,处的压强流速和高度分别为和理想流体的体积为外力外力作功为总功为机械能的变化为由功能原理压强能令流体密度伯努利方程动压静压静压