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这种数据调制方式和普通的数据通信方式有很大的区别,在整个数据通信链路中,仅仅存在个发射机,却完成了双向的数据通信。
电子标签根据要发送的数据通过控制天线开关,从而改变匹配程度。
这样,从标签返回的数据就被调制到了返回的电磁波幅度上。
这有些类似调制。
对于无源电子标签来说,还涉及到波束供电技术,无源电子标签工作所需能量直接从电磁波束中获取。
与有源射频识别系统相比,无源系统需要较大的发射功率,电磁波在电子标签上经过射频检波倍压稳压存储电路处理,转化为电子标签工作时所需的工作电压。
反向散射调制的能量传输电磁波从天线向周围空间发射,会遇到不同的目标。
达到目标的电磁能量部分被目标吸收,另部分以不同的强度散射到各个方向上去。
反射能量的部分最终返回到发射天线。
对射频识别系统来说,可以采用反向散射调制的系统。
电子标签根据要发送的数据通过控制天线开关,从而改变匹配程度。
这样,从标签返回的数据就被调制到了返回的电磁波幅度上。
这有些类似调制。
对于无源电子标签来说,还涉及到波束供电技术,无源电子标签工作所调制结果连接到个阻抗开关,由阻抗开关改变天线的发射系数,从而对载波信号完成调制。
这种数据调制方式和普通的数据通信方式有很大的区别,在整个数据通信链路中,仅仅存在个发射机,却完成了双向的数据通信多种,都是种基于阻抗开关的方法。
实际采用的几种阻抗开关有变容二极管逻辑门高速开关等,其原理图如图所示。
要发送的数据信号是具有两种电平的信号,通过个简单的混频器逻辑门与中频信号完成调制,读写器和电子标签之间的能量传递方式为反向散射调制。
反向散射调制是指无源射频识别系统中电子标签将数据发送回读写器时所采用的通信方式。
电子标签返回数据的方式是控制天线的阻抗,控制电子标签天线阻抗的方法有很传输到读写器了。
这种调制方式在和射频识别系统中得到了广泛应用。
反向散射调制在典型的远场,如和的射频识别系统中,读写器和电子标签之间的距离有几米,而载波波长仅有几到几十厘米。
调制实际是通过改变电子标签天线上的负载电阻的接通和断开,来使读写器天线上的电压发生变化,实现用近距离电子标签对天线电压进行振幅调制。
如果通过数据来控制负载电压的接通和断开,那么这些数据就能够从电子标签数据交换方式也被划分为负载调制和反向散射调制。
负载调制近距离低频射频识别系统是通过准静态场的耦合来实现的。
在这种情况下,读写器和电子标签之间的天线能量交换方式类似于变压器模型,称之为负载调制。
负载另方面表示了天线周围场强的分布情况,距离天线越近,场强越强。
数据传输原理射频识别系统中,读写器和电子标签之间的通信通过电磁波来实现,按照通信距离,可以划分为近场和远场。
相应地,读写器和电子标签之间的比或大于波长时,其辐射近场区的区域大致在与之间。
有关天线场区的划分,方面表示了天线周围场的分布特点,即辐射场中的能量以电磁波的形式向外传播,无功近场中的能量以电场磁场的形式相互转换不向外传播功近场区与辐射远场区的距离估算结果。
表的计算数据是基本的数值参考。
对于给定的工作频率,无功近场区的外界基本上由波长决定,辐射远场区的内界应该满足大于无功近场区外界的约束。
当天线尺寸或与波长可及读写器天线应用时的尺寸限制,绝大多数情况下,采用或的天线结构模式。
天线的无功近场区和远场区的距离可以根据波长进行估算。
表给出了常用射频识别系统的工作频率对应的波长无场区,没有辐射近场区。
无功近场区的外界约为,超过了这个距离,辐射场就占主要地位。
般满足的天线称为小天线。
对射频识别系统和电子标签而言,般情况下,由于对电子标签尺寸的限制,以此远场区是天线辐射场区中最重要的个。
公认的辐射近场区与远场区的分界距离为其中,为天线直径,为天线波长,。
对于天线而言,满足天线的最大尺寸小于波长时,天线周围只存在无功近场区与辐射远距离天线无穷远处才到达天线的远场区。
但在个距离上,辐射场的角度分布与无穷远时的角度分布误差在允许的范围以内时,即把该点至无穷远的区域称为天线远场区。
天线的方向性图即指该辐射区域中辐射场的角度分布,因天线的远场测试距离很难满足,因此研究该区域中场的角度分布对于大型天线的测试非常重要。
辐射远场区辐射远场区就是人们常说的远场区,又称为夫朗荷费区。
在该区域中,辐射场的角分布与距离无关。
严格地讲,只有在辐射近场区中,场区中辐射场占优势,并且辐射场的角度分布与距离天线口径的距离有关。
天线各单元对观察点辐射场的贡献,其相对相位和相对幅度是天线距离的函数。
对于通常的天线,此区域也被称为菲涅尔区。
由于大型因而将该区域称为无功近场区。
辐射近场区超过电抗近场区就到了辐射场区,辐射场区的电磁能已经脱离了天线的束缚,并作为电磁波进入了空间。
按照离开天线距离的远近,又把辐射场区分为辐射近场区和辐射远场区。
在因而将该区域称为无功近场区。
辐射近场区超过电抗近场区就到了辐射场区,辐射场区的电磁能已经脱离了天线的束缚,并作为电磁波进入了空间。
按照离开天线距离的远近,又把辐射场区分为辐射近场区和辐射远场区。
在辐射近场区中,场区中辐射场占优势,并且辐射场的角度分布与距离天线口径的距离有关。
天线各单元对观察点辐射场的贡献,其相对相位和相对幅度是天线距离的函数。
对于通常的天线,此区域也被称为菲涅尔区。
由于大型天线的远场测试距离很难满足,因此研究该区域中场的角度分布对于大型天线的测试非常重要。
辐射远场区辐射远场区就是人们常说的远场区,又称为夫朗荷费区。
在该区域中,辐射场的角分布与距离无关。
严格地讲,只有距离天线无穷远处才到达天线的远场区。
但在个距离上,辐射场的角度分布与无穷远时的角度分布误差在允许的范围以内时,即把该点至无穷远的区域称为天线远场区。
天线的方向性图即指该辐射区域中辐射场的角度分布,因此远场区是天线辐射场区中最重要的个。
公认的辐射近场区与远场区的分界距离为其中,为天线直径,为天线波长,。
对于天线而言,满足天线的最大尺寸小于波长时,天线周围只存在无功近场区与辐射远场区,没有辐射近场区。
无功近场区的外界约为,超过了这个距离,辐射场就占主要地位。
般满足的天线称为小天线。
对射频识别系统和电子标签而言,般情况下,由于对电子标签尺寸的限制,以及读写器天线应用时的尺寸限制,绝大多数情况下,采用或的天线结构模式。
天线的无功近场区和远场区的距离可以根据波长进行估算。
表给出了常用射频识别系统的工作频率对应的波长无功近场区与辐射远场区的距离估算结果。
表的计算数据是基本的数值参考。
对于给定的工作频率,无功近场区的外界基本上由波长决定,辐射远场区的内界应该满足大于无功近场区外界的约束。
当天线尺寸或与波长可比或大于波长时,其辐射近场区的区域大致在与之间。
有关天线场区的划分,方面表示了天线周围场的分布特点,即辐射场中的能量以电磁波的形式向外传播,无功近场中的能量以电场磁场的形式相互转换不向外传播另方面表示了天线周围场强的分布情况,距离天线越近,场强越强。
数据传输原理射频识别系统中,读写器和电子标签之间的通信通过电磁波来实现,按照通信距离,可以划分为近场和远场。
相应地,读写器和电子标签之间的数据交换方式也被划分为负载调制和反向散射调制。
负载调制近距离低频射频识别系统是通过准静态场的耦合来实现的。
在这种情况下,读写器和电子标签之间的天线能量交换方式类似于变压器模型,称之为负载调制。
负载调制实际是通过改变电子标签天线上的负载电阻的接通和断开,来使读写器天线上的电压发生变化,实现用近距离电子标签对天线电压进行振幅调制。
如果通过数据来控制负载电压的接通和断开,那么这些数据就能够从电子标签传输到读写器了。
这种调制方式在和射频识别系统中得到了广泛应用。
反向散射调制在典型的远场,如和的射频识别系统中,读写器和电子标签之间的距离有几米,而载波波长仅有几到几十厘米。
读写器和电子标签之间的能量传递方式为反向散射调制。
反向散射调制是指无源射频识别系统中电子标签将数据发送回读写器时所采用的通信方式。
电子标签返回数据的方式是控制天线的阻抗,控制电子标签天线阻抗的方法有很多种,都是种基于阻抗开关的方法。
实际采用的几种阻抗开关有变容二极管逻辑门高速开关等,其原理图如图所示。
要发送的数据信号是具有两种电平的信号,通过个简单的混频器逻辑门与中频信号完成调制,调制结果连接到个阻抗开关,由阻抗开关改变天线的发射系数,从而对载波信号完成调制。
这种数据调制方式和普通的数据通信方式有很大的区别,在整个数据通信链路中,仅仅存在个发射机,却完成了双向的数据通信。
电子标签根据要发送的数据通过控制天线开关,从而改变匹配程度。
这样,从标签返回的数据就被调制到了返回的电磁波幅度上。
这有些类似调制。
对于无源电子标签来说,还涉及到波束供电技术,无源电子标签工作所需能量直接从电磁波束中获取。
与有源射频识别系统相比,无源系统需要较大的发射功率,电磁波在电子标签上经过射频检波倍压稳压存储电路处理,转化为电子标签工作时所需的工作电压。
反向散射调制的能量传输电磁波从天线向周围空间发射,会遇到不同的目标。
达到目标的电磁能量部分被目标吸收,另部分以不同的强度散射到各个方向上去。
反射能量的部分最终返回到发射天线。
对射频识别系统来说,可以采用反向散射调制的系统,利用电磁波反射完成从电子标签到读写器的数据传输。
这主要应用在或者更高频率的系统中。
读写器到电子标签的能量传输在距离读写器尺处的电子标签的功率密度为其中,为读写器的发射功率,为发射天线的增益,尺是电子标签和读写器之间的距离,术的研究与发展。
年高级功能委员会发表了第三代数据库系统宣言,提出了第三代数据库管理系统应具有的三个基本特征应支持数据管理对象管理和知识管理。
必须保持或继承
