幅为正弦变化磁动势的最大值性质脉动磁势每极磁势沿气隙分布呈矩形波，纵坐标的正负表示极性。电流随时间按正弦规律变化，磁势波的高度也随时间按正弦规律变化，但空间位置固定子铁心和两个气隙相对于气隙而言,由于铁心磁导率极大,铁芯消耗的磁势降可以忽略不计个气隙上消耗的磁势为电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势如果通过线圈的电流为正弦波则矩形波的高度也按中在槽中心处定转子间气隙均匀，不考虑由于齿槽引起的气隙磁阻变化，即气隙磁阻是常数铁芯不饱和，忽略定转子铁芯的磁压降。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•整距线圈的磁动势磁力线穿过转子铁心，定基波磁动势三相绕组磁动势的空间谐波分量和时间谐波分量电气工程与自动化专业第二节单相绕组的磁动势电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•假设绕组中的电流随时间按正弦规律变化，不考虑高次谐波电流槽内电流集适相抵消，也不产生旋转磁场。椭圆形旋转磁势电气工程与自动化专业第七章交流绕组的磁动势电气工程与自动化专业本章内容单相绕组的磁动势对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势不对称三相电流流过对称三相绕组的电流流过对称三相绕组的基波磁动势零序电流的磁势当绕组为星形联接时，各相零序电流为零，不存在零序磁场。当绕组按三角形连接时，各相零序电流为同相位，由零序电流所产生的各相零序磁势在空间相位差电角度，电气工程与自动化专业不对称三相序系统。•每相电流分解为三个分量，每相磁势也可分解为三个分量。•当正序电流流过三相绕组时，产生正向旋转磁势正序旋转磁势•当负序电流流过三相绕组时，产生负向旋转磁势改变相序结论对称的三相电流流过对称的三相绕组，合成磁势为旋转磁势电气工程与自动化专业不对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势•将不对称的三相系统分解为三个对称的系统，即正序系统负序系统和零位置合成磁势的振幅的位置随时间而变化，出现在处。当相电流达到最大值时，旋转磁势的波幅刚好转到该线绕组的轴线上旋转方向由超前电流的相转向滞后电流的相改变旋转磁场转向的方法调换任意两相电源线相绕组的基波磁动势极数基波旋转磁势的极数与绕组的极数相同。振幅合成磁势的振幅为每相脉动磁势振幅的倍。转速角速度电弧度同步转速，基波转速。幅值电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三三个矩形磁势波的个基波磁势分量，振幅相等，空间相位差电角度，把三个正弦波曲线相加得到元件组的磁势基波。元件组合成磁势的基波振幅为傅立叶分解基波在空间按正弦分布在时间上，任何个位置的磁势都按正弦变化。所以基波是个正弦分布的正弦脉振磁势。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•线圈组的磁势动化专业单相绕组的磁动势矩形波可分解为基波及各次谐波。性质脉动磁势每极磁势沿气隙分布呈矩形波，纵坐标的正负表示极性。电流随时间按正弦规律变化，磁势波的高度也随时间按正弦规律变化，但空间位置固定不变磁轴不变。脉动的频率决定于电流的频率。电气工程与自动性质脉动磁势每极磁势沿气隙分布呈矩形波，纵坐标的正负表示极性。电流随时间按正弦规律变化，磁势波的高度也随时间按正弦规律变化，但空间位置固定不变磁轴不变。脉动的频率决定于电流的频率。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势矩形波可分解为基波及各次谐波。傅立叶分解基波在空间按正弦分布在时间上，任何个位置的磁势都按正弦变化。所以基波是个正弦分布的正弦脉振磁势。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•线圈组的磁势三个矩形磁势波的个基波磁势分量，振幅相等，空间相位差电角度，把三个正弦波曲线相加得到元件组的磁势基波。元件组合成磁势的基波振幅为电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势极数基波旋转磁势的极数与绕组的极数相同。振幅合成磁势的振幅为每相脉动磁势振幅的倍。转速角速度电弧度同步转速，基波转速。幅值位置合成磁势的振幅的位置随时间而变化，出现在处。当相电流达到最大值时，旋转磁势的波幅刚好转到该线绕组的轴线上旋转方向由超前电流的相转向滞后电流的相改变旋转磁场转向的方法调换任意两相电源线改变相序结论对称的三相电流流过对称的三相绕组，合成磁势为旋转磁势电气工程与自动化专业不对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势•将不对称的三相系统分解为三个对称的系统，即正序系统负序系统和零序系统。•每相电流分解为三个分量，每相磁势也可分解为三个分量。•当正序电流流过三相绕组时，产生正向旋转磁势正序旋转磁势•当负序电流流过三相绕组时，产生负向旋转磁势电气工程与自动化专业不对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势零序电流的磁势当绕组为星形联接时，各相零序电流为零，不存在零序磁场。当绕组按三角形连接时，各相零序电流为同相位，由零序电流所产生的各相零序磁势在空间相位差电角度，适相抵消，也不产生旋转磁场。椭圆形旋转磁势电气工程与自动化专业第七章交流绕组的磁动势电气工程与自动化专业本章内容单相绕组的磁动势对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势不对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势三相绕组磁动势的空间谐波分量和时间谐波分量电气工程与自动化专业第二节单相绕组的磁动势电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•假设绕组中的电流随时间按正弦规律变化，不考虑高次谐波电流槽内电流集中在槽中心处定转子间气隙均匀，不考虑由于齿槽引起的气隙磁阻变化，即气隙磁阻是常数铁芯不饱和，忽略定转子铁芯的磁压降。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•整距线圈的磁动势磁力线穿过转子铁心，定子铁心和两个气隙相对于气隙而言,由于铁心磁导率极大,铁芯消耗的磁势降可以忽略不计个气隙上消耗的磁势为电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势如果通过线圈的电流为正弦波则矩形波的高度也按正弦变化磁动势的最大值性质脉动磁势每极磁势沿气隙分布呈矩形波，纵坐标的正负表示极性。电流随时间按正弦规律变化，磁势波的高度也随时间按正弦规律变化，但空间位置固定不变磁轴不变。脉动的频率决定于电流的频率。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势矩形波可分解为基波及各次谐波。傅立叶分解基波在空间按正弦分布在时间上，任何个位置的磁势都按正弦变化。所以基波是个正弦分布的正弦脉振磁势。电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•线圈组的磁势三个矩形磁势波的个基波磁势分量，振幅相等，空间相位差电角度，把三个正弦波曲线相加得到元件组的磁势基波。元件组合成磁势的基波振幅为动化专业单相绕组的磁动势矩形波可分解为基波及各次谐波。三个矩形磁势波的个基波磁势分量，振幅相等，空间相位差电角度，把三个正弦波曲线相加得到元件组的磁势基波。元件组合成磁势的基波振幅为电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三相绕组的基波磁动势电气工程与自动化专业对称三相电流流过对称三位置合成磁势的振幅的位置随时间而变化，出现在处。当相电流达到最大值时，旋转磁势的波幅刚好转到该线绕组的轴线上旋转方向由超前电流的相转向滞后电流的相改变旋转磁场转向的方法调换任意两相电源线序系统。•每相电流分解为三个分量，每相磁势也可分解为三个分量。•当正序电流流过三相绕组时，产生正向旋转磁势正序旋转磁势•当负序电流流过三相绕组时，产生负向旋转磁势电流流过对称三相绕组的基波磁动势零序电流的磁势当绕组为星形联接时，各相零序电流为零，不存在零序磁场。当绕组按三角形连接时，各相零序电流为同相位，由零序电流所产生的各相零序磁势在空间相位差电角度，基波磁动势三相绕组磁动势的空间谐波分量和时间谐波分量电气工程与自动化专业第二节单相绕组的磁动势电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势•假设绕组中的电流随时间按正弦规律变化，不考虑高次谐波电流槽内电流集子铁心和两个气隙相对于气隙而言,由于铁心磁导率极大,铁芯消耗的磁势降可以忽略不计个气隙上消耗的磁势为电气工程与自动化专业单相绕组的磁动势如果通过线圈的电流为正弦波则矩形波的高度也按幅为