1、“.....作用在半球面上的应力为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力对的平面作用的磁应力面元上的应力为这样作用在的平面作用的磁应力为作用在闭合面上的总磁应力也即作用在上半球面电流上的磁力为写成矢量式为其中负号表示该力是受另半球面电流的磁吸引力。用虚功原理计算单芯偏心电缆单位长度的静电力单芯偏心电缆单位长度的电容单芯偏心电缆可看做半径为的空心圆柱套半径为的圆柱，两柱的轴线平行且相距为,设其空间为真空，如图所示。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图单芯偏心电缆为研究问题方便，设该电缆为直无限长......”。

2、“.....取其中个截面如图所示，两圆柱的横截面为两个圆。图单芯偏心电缆的横截面和，以圆的圆心为坐标原点两圆的连心线为轴建立平面。取轴上的两点为两圆的镜像对称点，其坐标分别为和，则由对称点的定义，得解方程组得为把偏心电缆变换为同轴电缆而计算其电容，需将平面上的圆和变换为平面上的两同心圆，故可作如下的分式线性变换重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力这样，平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，就对应着平面上的半径分别为和的两同心圆和，如图所示。图平面上的两同心圆为了计算该电缆单位长度的电容，还需进步确定圆和的半径和与及的关系。在平面的圆上取点，再在圆上取点......”。

3、“.....便将平面上的半径分别为和圆心相距为的两偏心圆和，变换为平面上的半径分别为和的两同心圆和。由于两圆和在平面上式同心圆，电场式堆成分布的，故得该电缆单位长度的电容量为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力其中为平面上每单位长度的电容量。由于保角变换并不改变电缆的电容量，因此平面上每单位长度的电容量为单芯偏心电缆所受的静电力由电容器电能公式知，当电缆电荷线密度为时，得单位长度电缆的电场能量为对于而言，当时，偏心电缆过渡到同心电缆......”。

4、“.....设单芯偏心电缆空心圆柱轴线相距为，则由虚功原理得单位长度的电缆所受的静电力为式为单芯偏心电缆芯所受电场力的计算公式。其中。单芯偏心电的圆柱与空心圆柱之间的相互作用力等大反向，满足牛顿第三定律，相互作用力指向相互作用能减少的方向。横截面为透镜形的柱状分布电荷的电场将带电柱体的透镜形在真空中有电荷线密度为横截面为透镜形的均匀带电柱体，设带电柱体的重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力横截面为圆和圆的公共部分，并且为无限长，因此垂直于柱体轴线的所有截面上的电场分布均相同，为平行平面场，取其中个截面如图所示，并以透镜中心为坐标原点建立如图所示的直角坐标系。图柱形带电体的透镜形截面为了使用高斯定理计算该带电柱体内外的电场......”。

5、“.....因为圆和圆的交点为，故可先通过分式线性变换将圆周变换为直线，圆变换为直线，即将区域保角地变为，见图作旋转变换图分式线性变换后的带电体截面重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力可将区域变换为角形域，见图。图旋转变换后的带电体截面再作幂函数变换将角形域变换为上半平面，见图。最后，用分式线性变换图幂函数变换后的带电体截面最后，用分式线性变换将上半平面变换为单位圆见图。重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力图分式线性变换后的带电体截面因此，复合变换函数可将区域保角变换为圆盘，单位圆内部对应着带电柱体的透镜形截面，而单位圆外部与带电柱体外无限大区域相对应。经上述变换后，横截面为透镜形的柱状分布电荷......”。

6、“.....电场的分布具有轴对称性。带电柱体内部的电势和场强由高斯定理得电场强度在的单位圆域内的分布为上式中的。由变换函数得将式代入式，可得带电柱体内部的电势分布为重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的横截页为透镜形带柱体内部的电表达式。其中,。上式中的为电势的参考点，选取平页坐标原点处透镜中心的电势为零，即选取无限长的横截页为透镜形的带电柱体的对称轴为电势参考点。由电势和与场强的微分关系......”。

7、“.....带电柱体外部的电势和场强由高斯定理得电场强度的单位圆域外的分布为由此可得带电柱体内的电势分布为将式代入式得重庆师范大学硕士学位论文应用麦克斯韦应力张量计算些电磁作用力式即为无限长的透镜形截页带电柱体外部的电势表达式。其中,。上式中电势的参考点与式中相同。由电势与场强的微分关系得式即为无限长的透镜形截面带电体柱外部场强的矢量表达式。结论由上列讨论可知，在计算些具有规则的几何形状的载荷体和电流的各部分之间的相互作用力时，往往总场较易求出......”。

8、“.....不失为个普适的方法推而广之如介质界面极化电荷受力磁介质表面磁化电流受力等，都可以类似方法处理。重庆师范大学硕士学位论文结论与展望结论与展望电磁学是门古老而又不断发展的学科，带电粒子在电场和磁场中的运动状态的研究更是热门。电磁场方程描述了电磁场的基本性质和运动状态，同时也是求解电磁场问题的基本依据。而电磁场的解析法就是求解电磁场方程边值问题的数学物理方法。解析法的优点是可将解答表示为已知函数的显式，从而计算出精确的数值结果，可以作为近似解和数值解的检验标准，在解析过程中和在解的显式中可以观察到我问题的内在联系和各个参数对数值结果所起的作用。随着计算技术各种数学软件的不断发展以及数学物理方法的深入研究，使解析法应用的范围越来越广，对于电磁场中些复杂问题的求解，解析法也将是个重要的研究方法......”。

9、“.....求解系列的电磁学方程，利用计算机编制程序及利用,等科学计算软件程序包来描绘带电粒子的运动轨迹。如何更好的把解析法结合,等科学计算软件程序包分析解决电磁学问题，并且将所得结果的二维三维图绘制出来将是以后进步研究的问题。重庆师范大学硕士学位论文参考文献参考文献张三慧。大学基础物理学。北京清华大学出版社，。胡建新。带电粒子在正交恒定电磁场中运动状态的分析。大学物理。安树元，叶坚。也谈带电粒子在电磁场中动态受力平衡条件。大学物理。涂泓，朱炯明，周爵路。计算机模拟带电粒子在电磁场中的运动。上海师范大学学报。汪静谊。电子在相互垂直的电场和磁场中运动轨迹的讨论。大学物理。赵凯华，陈熙谋。电磁学。北京高等教育出版社，。梁灿彬，秦光戎，梁竹健。电磁学。北京高等教育出版社，。李定等离子体物理学北京高等教育出版社，周基升，刘天佑......”。