1、其物理边界条件是上面讨论的无滑移边界条件，这些边界条件涉及壁面的速度和温度，其他流动性质，例如壁面上的压强和密度作为解的部分而消失。湍流模型湍流粘度和扩散系数湍流指大量流体微团在很短时间内进行的不规则运动。湍流的显著特征是不规则性，在湍流运动中，没有确定的频率，也观察不到大漩涡那样的流态。湍流的特征是流场上所有各点的速度都有脉动。这些脉动源于组成流体的许多离散的小微团或所谓“漩涡”的群组以杂乱无章的方式进行运动。尽管这些涡旋很小，但是比起层流中的微团的分子尺寸还是大得多。这些涡旋不仅彼此间有相互作用，还和主流有相互作用，这就导致了湍流的有效混合。在数值模拟计算中，湍流模型指的是这样个计算过程，该过程能够封闭质量守恒方程能量守恒方程动量守恒方程组，使这些方程的数值计算能够进行。万方数据三峡大。

2、到了总能耗的。随着建筑业的高速发展和人民生活质量的改善，建筑耗能占全社会总能耗的比例还将增大。因此许多国家都把建筑节能尤其是降低建筑日常运转耗能作为节能工作的重点。我国能源短缺住宅建设量大能耗问题严重的状况日益严重，因此室内设计应在保证室内人员热舒适度的同时，有效的减少能源消耗，是执行适应可持续发展战略的重要方法。万方数据三峡大学全日制专业学位硕士学位论文国内外文献资料综述在建筑领域，是最早尝试数值模拟房间空气流动的学者之，他于年将流函数和涡度作为二维方程中的变量，对于接近二维的房间分布流动，该方法能够做出可信的模拟预测。年，利用ε模型对不同几何形状的房间进行了三维数值模拟。年，用基本模型进行了计算，计算值与实测值比较发现，射流衰减趋势大致相似，但各点速度相差较大。年，和对地下车库废气分布。

3、方向。物面材料对于壁面的热传导具有热响应，进而改变，二者之间相互影响，这种普遍的非定常的热传导问题必须将黏性流动和壁面材料的热响应同时联立求解，此种形式的壁面条件即为壁面的温度梯度边界条件，有如下方程对于没有热传导给物面的工况，则壁面温度定义为绝热避免温度，所以对于绝热壁面的适当边界条件是。对于绝热边界条件因此，壁面边界条件的确定过程就是规定壁面温度梯度初始条件的过程，而实际的绝热壁面温度作为流场解的部分而消失。综上，若以方程为边界条件，那么壁面上的温度梯度条件和相关的作为解的部分而消失若以方程为边界条件，那么壁面上的温度作为解的部分而消失若以方程为边界条件，伴随对材料热响应的耦合求解，和作为解的部分而消失。对于沿着壁面的连续黏性流动。

4、用研究问题的提出数值分析及边界条件室内风环境模拟分析结论和展望结论展望参考文献附录致谢万方数据三峡大学全日制专业学位硕士学位论文选题的依据与意义自上个世纪年代中东石油危机以来，建筑节能成为发达国家关注的热点。在年代提出可持续发展理论和环境资源保护的紧迫性以后，建筑节能更成为世界各国关注的热点。虽然各国都非常重视新型非常规能源的开发，但是在短期内都还是无法缓解当前所面临的能源问题。因此，对常规能源的节约成为了许多国家关注的焦点，如今“节能”这概念已经深入人心，被称为煤炭石油天然气核能之外的第五大能源。统观整个建筑业，建筑能耗直居高不下。建筑的每个环节，从建筑施工建材生产建筑日常运转到建筑的拆除等都需要消耗数量巨大的能源。而这其中比重最大的是建筑日常运转能耗，即空调采暖照明电器热水等用能，约占。

5、况，由于边界条件的不同，其流场是不同的。真正导致各种特定形式解的是边界条件，因为任何控制方程的数值解必须是由与适当边界条件非常吻合的数值表达得到的。针对黏性流动，对于物面上的边界条件，我们假设物面与气体间的相对速度为零，即假定壁面条件为固体无滑移。当物面是静止的，流体流过它时，有物面上的温度也存在类似的“无滑移”条件，若物面材料的温度定义为，则与物面紧贴的流体层的温度也为。若在给定工况中壁面温度已知，那么气体温度的适当边界条件是若壁面温度是未知的，例如由于气动热从表面传进或传出，使得壁面温度随时万方数据三峡大学全日制专业学位硕士学位论文间发生变化，是时间的函数，那么傅里叶热传导定律可以为壁面提供边界条件。若将定义为瞬时壁面热通量，那么根据傅里叶定律有表示壁面的法。

6、学全日制专业学位硕士学位论文对于多少实际应用而言，求解湍流脉动的细节是不需要的，只要关注平均流动的效果。因此，湍流模型的任务就是通过系列包含流动时平均量的辅助方程来描述三大守恒定律的特征。这些辅助方程实现了守恒方程的封闭，能够计算守恒方程中相关的时均变量，因此它们通常被称为“封闭方程”。解实际流体流动问题时，大部分经典的湍流模型都是基于湍流粘度和湍流扩散系数方程实现的。这些概念是基于如下假设对于平均流，黏性力和雷诺应力的作用存在类比关系，两种应力都出现在动量方程的右边。湍流粘度模型目前对湍流的数值模拟方法主要有下几类模型两方程模型两方程湍流模型较好的将湍流脉动值附加项与时均值联系起来，主要应用了湍流动能表示湍流速度和湍流能耗散率的模型。由于对流动问题的适用范围广泛，同时较其他复杂的湍。

7、行了数值模拟，考虑了污染源的动态特征。我国在二十世纪八十年代初才开始对数值模拟技术在建筑通风领域的应用进行研究。年，张建忠等对多种室内二维气流组织方式进行了数值模拟，分析了气流组织方法的流型分布特点以及使用场合。年，魏学孟等根据ε紊流模型，用差分方法对洁净室进行了数值模拟，得到流场分布和污染物分布特征。年，姚润明等把方法和模型结合起来，对建筑热舒适性进行了研究。我国现有成果大部分属于用专用软件进行个算例的分析，像紊流模型风口模型求解算法等基础性的成果不多。与发达国家相比，不管是在基本模型的建立还是在通用软件的开发上，我国还存在较大的差距。室内空调设备是目前夏季降温较为有效的方式，国内外研究人员对此方面也做了大量研究近几是分子黏性系数，是第二黏性系数，并且斯托克斯假设。

8、过程，且其精度也足够高。对于三大守恒方程组，所有的方程均为偏微分方程。若将控制方程中的偏微分都用近似的代数差商来表述，其中的代数差分表达式由流场中的两个或两个以上离散网格点上的物理量的值来严格表示，那么原来的偏微分方程组就完全被套可以求出流场中离散网格点上各物理量的值的差分方程所取代。这种离散化了的方法就叫做有限差分法。中所有的数值方法都是采用种形式的离散或是离散的演进方法。在规则划分的网格上，有限差分法能够简便而有效的进行数值计算，而且很容易引入对流项的高阶格式。该方法只需构建偏微分方程的离散化方法，这使得它较容得到较高阶精度的结果。随着流体区域内的网格点数量的增多，离散方程的解越来越趋近于偏微分方程的精确解，当然计算量也随着网格点数的增加而增多。它的缺点是对复杂区域和计算域边界处的适应。

9、代表流体密度，为速度的散度。能量守恒方程能量守恒定律表述为流体微元内的能量随时间的变化率净流入微元流体内的热量体积力和表面力对流体微元所做功的功率。所以完整形式的守恒型能量方程为是流体微元总内能，为单位时间内单位面积上的热通量，为热传导率，为作用在流体微元上的体积力，为流体微元的平均流动速度，为单位面积上的压强，为剪切力。物理边界条件上节所述流体流动的控制方程，不管流动状态如何，其控制方程都是相同的。但对于不同。

10、其中常量万方数据三峡大学全日制专业学位硕士学位论文体膨胀系数流体密度数值求解数值求解的基本思想是把原来在空间和时间坐标系中连续的物理量的分布如速度分布温度分布浓度分布压力分布等用系列有限个离散点上的值的集合来代替，通过定的原则和方式建立起关于这些离散点上场变量之间关系的代数方程组，然后求解代数方程组获得场变量的近似值。离散化离散化是这样个过程它将个封闭的数学表达式，在求解域内用有限离散点上或者控制体上取得的类似的但不同的表达式来近似求解。微分方程的解析解具有闭合形式的表达式，它随着自变量在定义域中的变化而改变。而数值求解能够给出定义域中离散点上的值，这些离散点叫做网格点。在大多数计算中，通常采用在各个方向上均匀分布的网格给出的数值解，这样做可以大大简化求。

11、较差。网格划分上节讨论了有限差分方法，它要求在离散网格点上进行计算，这些离散网格点在整个流场中的分布就叫做网格，定义这样个网格的过程就叫网格生成。标准的有限差分方法要求在均匀网格上进行，目前还没有在非均匀网格上利用有限差分方法求解流动控制方程的直接方法。因此，非均匀网格必须变换为均匀正交的网格，伴随这些变换，控制方程必须进行相应变换。常用的变换将物理平面上的曲线网格转化为相互垂直的平面网格上，实现正交平面和曲线平面内各点是对应的。通过转化，偏微分控制方程由在计算平面上万方数据分类号密级公开全日制工程硕士学位论文技术在教室室内风环境设计中的研究与应用学位申请人杨亚男专业领域建筑与土木工程指导教师李运江教授二四年五月万方数据，万方数据三峡大学全日制专业学位硕士学位论文三峡大学学位论文独立完成与。

12、模型计算要求更低，此模型是适用最为广泛的模型之。模型已经被应用于许多室内空气流动的问题，并且有较高的预测精度。模型重整化模型模型的主要缺点在于不能恰当的反应小尺度湍流的流场效果，目前低尺度湍流对计算表面对流换热时影响较大，模型已不能满足更为精细的工况需求。模型作为模型的种，通过在方程中些项进行修正来表述小尺度湍流的效果。模型较模型结果精度要稍高些。模型湍流方程方程，其中湍流普朗特数方程。

参考资料：

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